Transcript 4.3
Relativistische Stösse
vx1 vx2
S
v1
v1
y
vy1
0
A
y*
vy1
x
B
v2
v 2
vy1
vy2=-vy1
A
0* v v
x1
v 2
v2
vx2
B : vx2 vx2 0 Beobachter in O*misst in S*: v * y2
WS 2014/15
x*
B
A : vx1 vx1 0 Beobachter in O*misstin S*: v *y1
Gaub
v1
v1
vx1
v x1
vx1 vx2
S*
mA=mB
vx2
v y1 v
vy1
v x1v
1 2
c
v y2
0 v y2
v x 2 v
1 2
c
In beiden Intertialsystem muss Impulserhaltung gelten!
mAvy1 mBvy2 m *A v *y1 m *B v *y2 0
Mit konstanter Masse
nicht erfüllbar!
da vA ≈ vx1 = v , v*A≈ 0
m(v)vy1 m0vy2 0
und vB ≈ 0, v*B ≈ vx1 = v
m0v *y1 m(v)v *y2 0
(m(v))2 vy2 v *y1
2
m20
v *y2 vy1
m(v) m0
Gaub
m0
1 v 2 / c 2
Die Masse eines bewegten Teilchens
nimmt mit seiner Geschwindigkeit zu
Ruhemasse: mo= m(v=0)
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Kraft und relativistischer Impuls
d
d
m0
d
m0 v
dp
)v ma
) (
(mv ) (
F
2
2
2
2
dt 1 v / c
dt 1 v / c
dt dt
d / dt (d / dv)(dv / dt)
/ c2 )a
m0 (v
F
v ma
2
2 3/2
(1 v / c )
2
2
v
v
3
F m0 a 2 eˆv (1 2 )eˆa
c
c
p m(v)v m0v
Die relativistische Kraft hat eine Kompo
nente in Richtung der Geschwindigkeit !
Gaub
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Transformation der Kräfte
Übergang von S mit Teilchen v, m = mo nach S* mit v* = 0, m *= mo
Wir wählen v = vx damit gilt eˆv eˆa und in S* gilt: a x∗ = γ3ax
(Lorentz-Transformation)
Fx = dpx/dt = γ3m
0ax
=> Fx∗ = m0ax∗ = γ3m0ax ≡ Fx
mit a y∗ = γ2ay
Fy = dpy/dt = mdvy /dt= γm0 ay => Fy∗ = m0ay∗ = γ2m0ay = γFy
(vy<<vx)
Fx
2 ax
Fy
ay
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Relativistische Energie
Man bedenke: Sowohl m als auch v ändern sich bei hohen Geschwindigkeiten!
Einsteins Gedankenexperiment:
p = -E/c
Lichtblitz bei t1=0 =>Rückstossimpuls
v c
v
L
p
E
M
Mc
p = E/c
∆x
wird nach t2=L/c absorbiert
vt 2 EL/ Mc2
Aber: Schwerpunkt war immer an der selben Stelle!
=> Transport der Masse m während Energietransport
mL Mx 0
2
Jede Masse entspricht der Energie E mc
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m(v) m0
E m c2
m0
1 v2 / c 2
m0 c2
1 v2 / c2
m0 c2 (m m0 )c2
Gesamtenergie = Ruheenergie + Bewegungsenergie
Taylor-Entwicklung
Ekin (m m0 )c2 m0 ( 1)c2
v <<c
2
4
v 2 1/2
1 v 3 v
1 .....
(1 )
c
2 c 8 c
1
m0 v2
2
a k
a(a 1) 2
a
(1 x) ( )x 1 ax
x .....
2!
k0 k
Gaub
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E 2 m2c4 m0 c4 m2c2v2 m0 c 4 p2 c2
2
weil m c
2 4
m2
2
2
c 4 m2c2v2
2
v
1 2 2
c
1
2
v2
1 2
c
1
E c m0 c p
2 2
2
E
pc
m0c2
Gaub
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Inelastische Stöße bei relativistischen Energien
v AB 0
A
v1
S
AB
A
v *A 0
S*
v2 v1
2v
v2 v
v *2
2
v2 v
v
1 2
1 2
c
c
c2
v *2 2
1 (1 2 )
v
v *2
c
B
v *AB v1
AB
B
v *2
v v1
Impulserhaltung in S*:
m(v *2 )v *2 M *AB v
Energie in S*: m(v *2 ) mo M *AB
m(v *2 )
v
m0
v *2 v
m(v)
m0
2
1 v / c
Gaub
2
(v)m0
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v *2 2 1/2
(1 2 )
c
(v *2 )
Relativistischer Energiesatz
im 4d Minkowski-Raum
x Eigenzeit dx/ d
dy/ d
y
v iceˆt
r˜ xeˆx yeˆy zeˆz icteˆt
dr˜ / d
dz/ d 1 v2 / c2
z
eˆx eˆyeˆz eˆt
icdt/ d
ict
dr˜ 2 dx2 dy2 dz2 c2dt2 c 2 d 2
d dt / dt 1 v2 / c2 weil d dt2 1/c2 (dx2 dy2 dz2 )
2
dr˜
v iceˆt
˜
d
p
d
r˜
˜
mo
p˜ mo
F
mo 2
2
2
d
d
d
1 v / c
d
d
(m0 v ) ic (m0 eˆt )
Minkowski-Impuls
Minkowski-Kraft
dt
dt
Totales Differential:
Gaub
d
F i (m0 ceˆt )
dt
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Relativistischer Energiesatz
2
˜
d
r
d
r˜ dr˜
˜
( F ) mo ( 2 )
d
d d
mo d dr˜ 2
( )
2 dr d
dr˜ 2
dr˜
˜
(F ) 0 weil ( ) c2 const
d
d
d
F i (m0 ceˆt ) v iceˆt 2 (F dr d (mc2 )) 0
dt
dt dt
d(mc2 ) Fdr dW
Eges
Gaub
2
E pot mc E pot
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m0 c2
2
1 v / c
2
const
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Erhaltungssätze und Symmetrien
In einem abgeschlossenen System (keine WW mit Umgebung)
sind zeitlich konstant:
Gesamtimpuls (wobei die einzelnen Teile des Systems
miteinander wechselwirken können)
Gesamtdrehimpuls (unabhängig von der Wahl des
Bezugspunktes)
Gesamtenergie (wobei die verschiedenen Energieformen
ineinander umgewandelt werden können)
Der tiefer liegende Grund für diese Erhaltungssätze sind
Symmetrieeigenschaften von Raum und Zeit
Gaub
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Legrange-Formalismus
Def.: Lagrangefunktion:
N
mi 2
L(ri , vi ) vi E pot (r1, r2 ...rN ) Ekin E pot
2
i
L
mi vi pi
vi
E p
L
Fi
ri
ri
d L
L Newto
( )
dt vi
ri n
Gaub
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L !
d
L
L Ý
L Ý
0
L
r i vi
t
dt
t i ri
i vi
Isotropie der Zeit: t t
d L
L Ý d
L
vi ( ) ( )vi vi
=> Energieerhaltung
dt vi
vi
dt i vi
i
2
d L
mi vi
vi ( ) L 0 vi pi L vi pi
E pot const
dt i
vi
2
i
i
i
Ekin E pot Eges const
Isotropie des Raumes bezüglich
Erhaltungssätze und
Symmetrien
Ort r r
=> Impulserhaltung
Richtung
=> Drehimpulserhaltung
N
L !
d L
d N L
r 0 dt (v ) dt (v ) 0
i
i
i
i
i
i
N
N
ri ri
L
L
L
ri
vi ! 0
vi vi
i ri Ý
i vi
pi
p
N
i
N
N
N
d
!0
Ý
Ý
p
(
r
)
p
(
v
)
(r
p
)
(v
p
)
(r
p
)
i
i i i i
i
i
i
i
i
dt
i
i
i
N
p ) L const
Weil (a b )c a(b c ) (b c )a (c b )a (r
i
i
i