Elektrophysiologie der Nervenleitung • Elektrostatik der Nervenleitung (Nernst-Potential, Goldman-Gleichung • Elektrodynamik (Aktionspotentiale, Hodgkin-Huxley Gleichung) • Fortpflanzung der Aktionspotentiale entlang des Axons (Kabelgleichung) • Vereinfachte Modelle (Fitzhugh-Modell) H.Gaub /
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Transcript Elektrophysiologie der Nervenleitung • Elektrostatik der Nervenleitung (Nernst-Potential, Goldman-Gleichung • Elektrodynamik (Aktionspotentiale, Hodgkin-Huxley Gleichung) • Fortpflanzung der Aktionspotentiale entlang des Axons (Kabelgleichung) • Vereinfachte Modelle (Fitzhugh-Modell) H.Gaub /
Elektrophysiologie der Nervenleitung
• Elektrostatik der Nervenleitung (Nernst-Potential,
Goldman-Gleichung
• Elektrodynamik (Aktionspotentiale, Hodgkin-Huxley
Gleichung)
• Fortpflanzung der
Aktionspotentiale entlang des Axons (Kabelgleichung)
• Vereinfachte Modelle (Fitzhugh-Modell)
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BPZ§4.2
1
Experimentelle Untersuchung der Aktionspotentiale
Messung eines Aktionspotentials in einem Squid-Axon
10 msec
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1 mm
BPZ§4.2
2
Folgende Beobachtungen müssen erklärt werden:
• Das Aktionspotential ist eine Alles-oder-Nichts Antwort. Es zeigt ein
Schwellenverhalten.
• Das Aktionspotential pflanzt sich mit konstanter Geschwindigkeit fort (0.1 bis 150
m/s). Vgl. Fortpflanzungsgeschwindigkeit in einem Draht!
• Am Ende des Aktionspotentials fällt das Membranpotential unter den
Gleichgewichtswert (Hyperpolarisation).
• Direkt nach einem Aktionspotential ist der Nerv für eine kurze Zeit schwerer
Erregbar als im Ruhezustand (Refraktärzeit):
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3
Die Spannungsklemme
+
•
•
•
Vm
Vx
A
E2
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DV
Kompensationsstrom
E1
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4
Verlauf der Ströme bei einem Aktionspotential
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Entfernung von Natrium
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6
Selektives Blockieren der Kanäle
Tetraethylammonium
Tetrodotoxin
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(Fugu)
7
Der Natriumkanal braucht 2 “Schalter”
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Ein Ersatzschaltbild
aussen
Cm
gK
g Na
g Cl
Vm
V0,K
+
-
V0,Na
+
V0,Cl
+
-
inne n
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Na-Einzelkanalströme mit Patch-Clamp
Bert Sakmann &
Erwin Neher
Nobelpreis Physik 1991
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Current flux through individual voltage-gated channels
determined by patch clamping of muscle cells
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Dem Stromsignal liegen stochastische Öffnungs- und Schließvorgänge
einzelner Kanäle zugrunde
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Die Hodgkin-Huxley Gleichung
gNa(t)
gK(t)
dVm
4
K
3
Na
j Cm
GK n Vm V0 GNa m hVm V0
dt
0 ≤ h(Vm,t), m(Vm,t), n(Vm,t) ≤ 1
, G K G Na : Maximale Leitfähigkeiten
n,m,h: Wahrscheinlichkeiten, daß Kanal geöffnet ist
aussen
Cm
gK
g Na
g Cl
Vm
V0,K
+
-
V0,Na
+
V0,Cl
+
-
inne n
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Ein einfaches Modell für die Wahrscheinlichkeiten n,m,h
A B
Zwei Zustände, analog zu chemischer Reaktion
dNA
NB N A
dt
dq
( )q
dt
N A N B N ge s
N
d A
Nge s
dt
N ge s NA
N
A
N ge s
Nge s
N
d A
Nge s
dt
qhom (t) q0e ( )t
qin hom (t)
N
N
1 A A
Nge s
Nge s
dq
1 q q
dt
q steht für n,m oder h
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q(t)
q0 e ( )t
q(t) q q0e
1
q
t
1
t
q
Randbedg. q(t 0) 0 q(t) q 1 e
Randbedg. q(t 0) 1
BPZ§4.2
q(t) q 1 q e
1
q
t
14
dVm
4
K
3
Na
j Cm
GK n Vm V0 GNa m hVm V0
dt
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Wie hängen die Raten von der Spannung ab?
A B
1
*
e
G1
kT
1
*
e
G2
kT
Anlegen einer Spannung:
1
V e
* V qx1
G1 l
kT
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1
V e
* V qx 2
G2 l
kT
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V
E
l
l:Membrandicke
16
1
V e
q
1
1
1
1 e
V q
G
xge s
l
kT
* V qx1
G1 l
kT
1
V e
1
1 e
* V qx2 * V qx1
G2
G1 l
l
kT
1
G
*
*
1 G2
1 e
V lq x x
1
2
kT
1.0
Fermifunktion
0.8
0.6
0.4
0.2
0.0
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* V qx 2
G2 l
kT
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Gl
qxge s
17
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BPZ§4.2
18
Wie hängen die Zeitkonstanten von der Membranspannung ab?
1
q
1
V e
* V qx1
G1 l
kT
1
q V
V V
1
V e
* V qx 2
G2 l
kT
1
1
e
* V qx2
G2
l
kT
1
e
* V qx1
G1 l
kT
e
* V qx2
G2
l
kT
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e
* V qx1
G1 l
kT
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20
dVm
4
K
3
Na
j Cm
GK n Vm V0 GNa m hVm V0
dt
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Wieviele Ladungen müssen fließen?
aussen
Cm ≈ 1 µF/cm2
gK
Cm
g Na
g Cl
Vm
Q Cm Vm
V0,K
+
-
V0,Na
+
V0,Cl
+
-
Vm 55 (75) mV 130mV
7
Q 1.310
C
cm 2
Q
N
1.310
F
12 mol
cm2
F 96500
C
mol
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inne n
710
11 Ionen
cm2
70
I onen
m2
(Faraday- Zahl)
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