Work and Energy
Download
Report
Transcript Work and Energy
הרצאה 6-7
למה גישה של חוקי ניוטון לא תמיד נוחה?
.1לא תמיד הכוח ידוע
.2גם אם הכוח ידוע לא תמיד ניתן לפתור את
משואות התנועה.
.3הניתוח של התנועה דורש פרטים שלא
תמיד ידועים.
עבודה ואנרגיה קינטית
א) הגדרת עבודה
עבודה של כוח קבוע כשאר הגוף נא בקו ישר:
kg ∙ m2
)J = N ∙ m =(Joule
s2
עבודה של כוח משתנה כאשר הגוף נא בציר :x
עבודה ואנרגיה קינטית
• ב) עקרון עבודה – אנרגיה קינטית
•
𝐾∆ = 𝑖𝐾 = 𝐾𝑓 −
𝐹
𝑊
אנרגיה קינטית:
𝑚𝑣 2
2
=𝐾
הספק עבודה
• ג) הגדרה:
()watt
עבודה ואנרגיה קינטית :חישוב עבודה
• ד) חישוב עבודה בתנועה תלת-מימדית
• 𝑧𝑑 𝑧𝐹 𝑑𝑥 + 𝐹𝑦 𝑑𝑦 +
𝐹
𝑥 𝑺
= 𝒓𝒅 ∙ 𝑭
𝑺
=𝑾
F
dr
• ה) חישוב עבודה של כוח הכבידה Fg =mg
ℎ
𝜃 cos
𝑔𝑚 = 𝜃 𝑊𝐴𝐵 = 𝐹𝑔 𝐴𝐵 cos
𝑊𝐶𝐴 = 𝐹𝑔 𝐴𝐵 cos 1
A
h
q
B
𝑊𝐵𝐶 = 0
C
Fg
Fext
עבודה של כוח הכבידה תלויה רק בהפרש הגבהים
ולא תלויה במסלול תנועה של הגוף.
W=0
mg
חישוב עבודה
• ו) עבודה של כוח הקפיץ
• 𝑥𝑘 - 𝐹𝑠 = −חוק הוק ()Hooke
חישוב עבודה
𝑑 𝑘𝑓𝑊𝑓 = 𝑓𝑘 𝑑 cos 180° = −
• ז) עבודה של כוח החיכוך
• עבודה של כוח החיכוך
הקינטי תמיד שלילית.
fk
v
fk
v
•
כוחות משמרים וכוחות מבזבזים
•
• דוגמאות של כוח משמר :כוח הכבידה וכוח הקפיץ (כוח אלסטי)
• דוגמאות של כוח מבזבז :כוח החיכוך הקינטי וכוח הגרר
שימוש בעיקרון עבודה-אנרגיה קינטית :דוגמאות
• )1גוף על מחליק המישור המשפע :עבודת שני כוחות
N
𝑔𝑚 = 𝑑 𝑊𝐹 = 𝑊𝑔 + 𝑊𝑓 = 𝑚𝑔ℎ + 𝑓𝑘 cos 180°
𝑚
• 𝜃 𝑣𝑓 2 − 𝑣𝑖 2 = 𝑚𝑔ℎ 1 − 𝜇𝑘 cot
2
• )2גוף נמצא בשולחן חלק ומחובר לקפיץ
• יש למצוא מהירות של הגוף כפונקציה
• של קואורדינטה .
q
mg
m
𝑥 ≡ 𝑓𝑥
1
1
1
1
𝑘𝑥𝑖 2 − 𝑘𝑥 2 = 𝑚𝑣 2 − 𝑚𝑣𝑖 2
2
2
2
2
𝑘
𝑣𝑖 +
𝑥𝑖 2 − 𝑥 2
𝑚
2
=𝑣
k
fk
שימוש בעיקרון עבודה-אנרגיה קינטית :דוגמאות
• )2תנועה של הגוף המחובר לקפיץ עם חיכוך קינטי
גוף שמסתו mמחובר לקפיץ עם קבוע . kמסיטים את הגוף בשיעור d1
מהמצב קפיץ רפוי ומרפים ממצב מנוחה .מה הוא המקדם החיכוך קינטי
mkעם ידוע שגוף עוצר אחרי שעובר מרחק .d < d1נניח שמ
𝑘 𝑑1 −𝑑 2
−
2
𝑑 𝑘 2𝑑1 −
= 𝑘𝜇
𝑔𝑚2
𝑘𝑑1 2
2
= 𝑠𝑊
𝑑𝑔𝑚 𝑘𝜇𝑊𝑓 = −
𝑊𝑠 + 𝑊𝑓 = 0
fk
m
Fs
k
אנרגיה פוטנציאלית
• א) הגדרת פונקציה פוטנציאלית בשביל כוח משמר:
• אנרגיה פוטנציאלית – היכולת לבצע עבודה
• ב) אנרגיה פוטנציאלית כובדית
• 𝑦𝑔𝑚 = 𝑔𝑈 ) נקודת יחוס ( y= 0
• ג) אנרגיה פוטנציאלית אלסטית
𝑘𝑥 2
•
2
= 𝑒𝑈 ) נקודת יחוס - x = 0מצב רפוי(
חוק שימור אנרגיה מכנית
•
•
•
•
אנרגיה מכנית כללית:
תנאים לשימור אנרגיה כללית
)1מערכת סגורה :אין כוחות חיצוניים
)2אין כוחות מבזבזים
• מעיקרון עבודה-אנרגיה קינטית∆𝐾 = 𝑊 = −∆𝑈 :
•
!𝑡𝑠𝑛𝑜𝑐 = 𝑈 ∆𝐾 + ∆𝑈 = 0 → 𝐾 +
• 𝑓𝑈 𝐾𝑖 + 𝑈𝑖 = 𝐾𝑓 +
חילופי אנרגיה מכנית במערכת
• קפיץ ותיבה
• על שולחן חלק
חילופי אנרגיה מכנית במערכת
• מטוטלת :גוף מחובר בעזרת חוט לנקודה קבועה P
Ug
K
Ug
K Ug
K Ug
אנרגיה ועבודה של כוחות לא משמרים
• שינוי האנרגיה הכללית של מערכת שווה לעבודה של כוחות חיצוניים
וכוחות בזבוז.
•
•
𝑈∆ 𝑊𝑒𝑥𝑡 + 𝑊𝑓 = ∆𝐾 +
𝑊𝑓 < 0
שימוש בחוק שימור אנרגיה :דוגמאות
• )1גוף תלוי על קפיץ .משחררים
• אותו ממצב של קפיץ רפוי .יש למצוא
• התארכות מקסימלית של הקפיץ.
• )2המערכת משתחררת ממצב מנוחה
כשאר הקפיץ רפוי ומגיעה שוב למצב מנוחה
כשהגוף m2יורד לגובה .h
יש למצוא מקדם חיכוך קינטי.
שימוש בחוק שימור אנרגיה :דוגמאות
• )3גוף mמתחיל להחליק ממנוחה
• על שולחן חלק .יש למצוא מרחק
• dעד עצירותו.
• )4גוף מתחיל להחליק ממנוחה.
יש למצוא את זווית הניתוק ממסלול מעגלי.
גרף של האנרגיה הפוטנציאלית
• אנרגיה פוטנציאלית אלסטית
אנרגיה פוטנציאלית כובדית
Ug=mgh
E
y
h
ymax
אנרגיה פוטנציאלית ושיווי משקל
• שיווי משקל יציב ,רופף ואדיש
•=0
𝑈𝑑
𝑥𝑑
𝐹𝑥 = −
• שיווי משקל יציב:
•>0
𝑈 𝑑2
|
𝑛𝑖𝑚 𝑑𝑡 2
• נקודות סיבוב AוB-
B
A
אנרגיה פוטנציאלית וכוח אינטראקציה בין שני
אטומים במולקולה
• אנרגיה פוטנציאלית של אינטראקציה
• מצב שיווי משקל
• 0
שימוש בעיקרון מינימום האנרגיה הפוטנציאלית
• שני גופים m1ו m2 -תלויים כמתואר בציור .כשעוזבים את הבולים ממצב
מנוחה מתקיימת תנועה מחזורית .בגלל החיכוך בגלגלת אחרי זמן כל שהוא
המערכת מתייצבת בשווי משקל .בכמה יורד גוף ? m1
•=0
𝑈𝑑
𝑥𝑑
• 𝑑 𝑥 2 + 𝑑2 −
𝑑 𝑚1
=𝑥
𝑚2 3
𝑔 𝑈 = −𝑚1 𝑔𝑥 + 2𝑚2