Novo odkrite resonance z detektorjem Belle

Download Report

Transcript Novo odkrite resonance z detektorjem Belle

Slide 1

Prolog
B. Golob
FMF, Univerza v Ljubljani

Nekaj meritev, ki...
...niso poglavitni namen detektorja
Belle...
...pa znajo biti zelo zanimive

S čim merimo?
Kaj opazujemo?

B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 2

S čim merimo?
KEKB: asimetrična
tovarna mezonov B
e+

U(4s)

p(e+)=
3.5 GeV/c

Mt. Tsukuba

KEKB

Belle

ep(e-)=
8.0 GeV/c

premer ~1 km

Težiščna energija:
√s = M(U(4s))c2

U(4s): vezano stanje bb;
vzbujeno, nad pragom za
razpad v BB
B (bu, bd)
U(4s)

B. Golob

B (bu, bd)

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 3

Kaj opazujemo?
N = s ∫Ldt
>1000 pb-1/dan (~1 M BB/dan)
Integrirana luminoznost

Maj ‘99

Okt ‘04

∫Ldt = 255 fb-1
pri √s = M(U(4s))c2
(na resonanci)

~280 M BB
drugi procesi:
(kontinuum)
u,d,s,c

resonanca

e+

g*

e-

kontinuum

u,d,s,c
B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 4

Novo odkrite resonance z
detektorjem Belle
B. Golob
FMF, Univerza v Ljubljani
Kolaboracija Belle

Detektor Belle
Kratek fenomenološki uvod
Mezoni DsJ in njihove lastnosti
X(3872)...
pentakvarki?
Zaključek

B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 5

Detektor Belle
Osrednja potovalna
komora e+
3(4) slojni
Si det.

3.5 GeV

identifikacija
delcev

e8 GeV

identifikacija
m and KL
(14/15 plasti EM kalorimeter
RPC+Fe)
CsI (16X0)

dolgoživi delci,
ki jih detektiramo:
e±, m±, p±, K±, p, g
B. Golob

s(pt)/pt=
0.3% √pt2+1

Števec
Čerenkova
-aerogel
(n=1.0151.030)

e(K±)~85%
e(p±→K±)<~10%
@ p<3.5 GeV/c

1.5T SC
solenoid

kratkoživi delci, ki jih
rekonstruiramo:
B±, B0, D±, D0, ...
FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 6

Metoda rekonstrukcije
M bc  ( ECM

 2
2)  ( pi )
ECM/2

signal

E   Ei  ECM 2

2

e-

B
U(4s)

ECM/2
e+
signal

B

∑ pi, ∑ Ei
Na resonanci:
BB (sferični) ločimo
Od kontinuuma
(pljuski) na podlagi
topoloških spremenljivk
B. Golob

npr. kot
med smerjo
mezona B
in osjo
žarka

B

kontinuum

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 7

Fenomenološki uvod
Kvark in anti-kvark veže močna sila → mezoni
M

vezana
stanja cc

pri majhnih E → as velika,
perturbativni račun odpove →modeli
preverjanje lastnosti napovedanih
stanj => razumevanje močne sile

as

aEM

E

spin mezona: ½ + ½ → J = 0,1; L=1 → J = 0,1,1,2
parnost – zrcaljenje prostora (P): (-1) (-1)L = (-1)L+1
B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 8

Mezoni DsJ
sestavljeni iz cs

Mass (GeV)

3.4
3.0

DsJ*(2317)+→Ds+p0

DsJ+(2460)→Ds+g

2.6

Ds*+

2.2

Ds +

?

1.8

dobro znani mezoni
DsJ → Ds p0

c

e+

s
e-

c

s

gg

fp

 2
M inv  (i Ei )  (i pi )
2

K+KB. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 9

Mezoni DsJ
B → D DsJ

Kotna porazdelitev
odvisna od spina:

DsJ*(2317)+
→Ds+p0

q

DsJ
B

D

DsJ(2460)+
→Ds*+p0

DsJ(2460)+
→Ds+g

Ds

g,p0

J=1

J=1

J=0
DsJ*(2317)+→Ds+p0

J=2

DsJ(2460)+→Ds+g

Porazdelitve skladne z
JP=0+ (DsJ(2317)) in 1+ (DsJ(2460))
Br(B0→D-DsJ*(2317)+)=(10.3±2.2±3.1)x10-4
B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 10

Mezoni DsJ
Prvič opaženi razpadi B0→DsJ*-K+
M(Dsp0)-M(Ds)
6.8 s signif.

E
-0.10

0

0.10 (GeV)

0.2

0.3

0.4

0.5

0.6 (GeV)

Br(B0→DsJ*(2317)-K+)∙Br(DsJ*(2317)-→Ds- p0)
Br(B0→Ds-K+)

u

= 1.8 ± 0.6

Br(B0→D-DsJ*(2317)+)∙Br(DsJ*(2317)+→Ds+ p0)
0 b
B
0
+
Br(B →D Ds )
d
= 0.13 ± 0.05

K+
s
s

W

d
c

DsJ

d

tetrakvark?
B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 11

X(3872)






p+p-J/y

y’

l+lMbc v 5 MeV širokih
intervalih M(p+p-J/y)

B-

W

u

Mbc
B. Golob

b

c Y’
c

u

s
K-

-)
M(p+p-l+l-)-M(l+l48.6±7.8
evts.
(>10s)
M=3872.4
±0.7 MeV
št.
M(p+p-l+l-)
razpadov
B v
posameznem
intervalu
M(p+p-J/y)

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 12

X(3872)
Je X(3872) vezano stanje cc, podobno kot Y’?
model vezanih stanj cc
y(3s)
c ’
cc0’ c1

h c”

cc2’

hc ’
h c’
hc

hc

B. Golob

2MD
cc0

J/y

y3

MD+MD*=3871.3 MeV

hc2

y”
y’

y2

cc1

cc2

Stanja, ki lahko
razpadejo v DD
glede na spin in
parnost:
prevladujejo taki
razpadi, širina
resonance večja;
X(3872) ni tako
FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 13

X(3872)
h c”

Kotne porazdelitve:
J/y
X
q

cc1’

y2

hc’
h c’

y”
y’
hc

hc

hc2
cc0cc1

cc2

V primeru razpada
y’(1-) → J/y p+p
pričakujemo izotropno
(preverjanje
rekonstrukcije)

J/y

pp

y’→ J/y p+p

|cos2q|
B. Golob

B

K

V primeru
hc’(1+)
pričakujemo
sin2q;
podobno za
0
y2(2-), hc’’(0-)

|cos2q| 1

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 14

X(3872)
cc1’

hc2

Primer hc2:
razpad X → p+p-hc bi prevladoval
nad X → p+p-J/y
Primer cc1’:
rekonstruiramo B → K g J/y
ni signala

M(g J/y)

signal

Br ( X  gJ /y )

+ 
Br ( X  p p J /y )
0.30  0.11( stat.)  0.06( sist .)
B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 15

X(3872)
Je torej X(3872)= cc1’?
Eksperiment:

Br ( X  gJ /y )

+ 
Br ( X  p p J /y )
0.30  0.11( stat.)  0.06( sist .)
M(X)=3872.4±0.7 MeV
Teorija:

X(3872) ni eno možnih vezanih
stanj cc;
to in več drugih lastnosti se
sklada z modelom, ki opisuje

X(3872) kot molekulo DD*
ccuu=
1/√2 cc [1/√2 (uu+dd)+1/√2 (uu-dd)]=

1/√2(|I=0> + |I=1>)
B. Golob

Br ( X  gJ /y )
 30
+ 
Br ( X  p p J /y )
M(cc1’)=3929-3990 MeV

B± →
X →
B± →
X →

K± p+p- J/y
r J/y
I=1
K± p+p-p0 J/y
w J/y
I=0

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 16

Pentakvarki...
...so v zadnjem času “in”;
eksotična stanja sestavljena iz 4q in q.
Primer Q+
Q + → n K+
B=+1, S=+1
+ torej iz
n
in
K
LEPS
udd us

bariona s čudnostjo +1

ocenjeno
Barionov z s kvarkom ni med znanimi.
ozadje
Vrsta meritev z Belle:

Lc+ → p KS Ks

+

u
u
s

B. Golob

(1670)
+
Q(1540)

+

1540 MeV
M(nK+)
u
u
d

d
s

p
KS

Q+ → p KS
uud ds
uud sd

M(pKS)

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 17

Pentakvarki
Rezultati nekaterih eksperimentov namigujejo na obstoj PQ,
še več jih tega ne potrjuje...
velike razlike v načinu in energiji produkcije

y[cm]

+e+ X → Q+ K X
g n → Q+ Ke

L
c
s
LEPS
Belle
E ≤ 2.9 GeV
E≈10 GeV
E≈4 GeV
udd
cdu
Nič ne vemo o mehanizmu produkcije – pogost “očitek”
eksperimentom pri visokih energijah; približajmo Belle
ljudstvu (mirujoča tarča)

p

K-,Ks

x[cm]
B. Golob

N v snovi detektorja
K±,Ks,KL
K0
p
K+
n
ds
uud
us
udd
sd
uud
FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 18

Pentakvarki
količina
signala

obliko
ozadja
L(1520) in morebiten
signal pri
raznih M(pKs)
prilagajamo
M(pKS) na
porazdelitev
podatkov

M(pK-)

Q +?
M(pKs)
Hermes

s(KN Q+(1540)X)
< 0.02 @90% CL
s(KN L(1520)X)
privzeto Br(Q+→pKS)=25%
s(KN Q+(1540)X)
= 1.6 – 3.5
s(KN L(1520)X)
B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 19

Zaključek

hep-ex/0411005

iskanje PQ

 Trkalnik KEKB in detektor Belle omogočata zanimive
meritve izven sistema mezonov B
 Doslej neznana vezana stanja kvarkov omogočajo vpogled
v lastnosti močne interakcije
Y(3940)
hep-ex/0408126

X(3872)
S.Olsen,GHP’04

široka stanja D**

struktura Lc+ p

PRD69,112002

hep-ex/0409005

lastnosti DsJ
BELLE-CONF-0461
hep-ex/0409026

resonance in cc
recoil

hep-ex/0412069

ali
obstajajo?

nabor vprašanj:

B. Golob

PRL89,102001
PRD70,071102

c(2800)

T.Ziegler,GHP’04

kaj so?

hc(2s)

razumevanje

zakaj take
lastnosti?

Delamo na tem...

vse lastnosti
po pričakovanjih?

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 20

DsJ dodatno
Ds
q

D

če ima DsJ spin 1:
J: 0
1 0
B → DsJ D => l=1
Val. f. za B |00> razstavimo po
produktih enodelčnih val. f. |1MDsJ>
za DsJ in |lMl> za relat. tirno. vrt. kol.:

DsJ

B
g,p0

| 00  M

Dsj , M l

C | 1M DsJ  | 1M l  

1
1
1

| 11  | 1  1  
| 10  | 10  +
| 1  1  | 11 
3
3
3
Če os z izberemo v smeri D v mirovnem sistemu DsJ => projekcija tirne vrt. kol.
na os z je 0 => edini možni produkt enod. val. f. za tak sistem je |10> |10> => kotni
del val. f. za DsJ v tem sistemu je Y=|10>.
Zarotiran sistem ima os z’, ki kaže v smeri Ds. V tem sistemu ima lahko val. f. DsJ
kakršnokoli projekcijo (-1,0,1); zarotirano funkc. zapišemo kot

Y '  M ' d MJ ', M ( ) | JM ' 
v našem primeru:

Y '  d 11,0 ( ) | 1  1  + d 01,0 ( ) | 10  + d11,0 ( ) | 11 
B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 21

DsJ dodatno
Ds in p0 sta psevdoskalarja, kotni del val. f. v sistemu z osjo z’ vsebuje
samo relat. trno vrt. kol. l=1; ta ima zopet projekcijo na os z’ enako 0, torej
|10>.
Kotna porazdelitev bo
2
dN
2
1
  10 | Y '   d 00 ( )  cos 2 
d

B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 22

X(3872) dodatno
Zakaj ne cc stanje JP = 2-

M(p+p-) pri X → p+p-J/y kaže na X → r J/y
2- bi razpadlo v rJ/y z l=1

B. Golob

vsak JP = 1-

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 23

X(3872) dodatno
B± → K± p+p- p0 J/y

M(p+p-p0J/y)= M(X)± 3s
13.1±4.2 evts.(6.4s)
M(p+p-p0)>750 MeV
consistent with 0

Br ( X  p +p p 0 J /y )
 1.1  0.4  0.3
+ 
Br ( X  p p J /y )
C(X(3872))=+1

5.20 5.25 Mbc 5.30
B. Golob

-0.1

0.1
E
FMF, odsečni kolokvij, marec 2005


Slide 24

formacija

Pentakvarki dodatno
spekter
L(1520)
(fit na
M(pK-) v
int. p

p

L(1520)

K-

formacija
p(pK-)~500 MeV

L(1520) p
p
K- produkcija
Kmajority

s(KN Q+(1540)X)
< 2%(90%CL)
s(KN L(1520)X)

p
vtx-i z dodatno
sledjo
razdalja
pK- vtx –
naslednja
sled
razdalja
pK- vtx –
naslednji K+

p
K-

S≠0
večina pK
vtx-ov
nastane z
čudnimi
delci

assuming Br(Q+→pKS)=25%
Br(L(1520)→pK-)=
0.5 Br(L(1520)X→NK)

ratio of e from MC

cm
B. Golob

FMF, odsečni kolokvij, marec 2005