1 - brd4.braude.ac.il
Download
Report
Transcript 1 - brd4.braude.ac.il
– 5פירוש ספקטרא במודלים
"סמי-קלסיים"
מודל Bohrלאטומים מונו-אלקטרוניים
אנרגיה
רוטציונית
היסטורי
המושג קוונטא
המערכה המחזורית
מושגים בQM-
רמות של מזהמים במל"מ
ספקטרום של קרני X
הרוטטור הצפיד
האוסצילטור ההרמוני
פירוש
ספקטרא
מולקולרית
אנרגיה וויברציונית
1
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה ומבנה החומר
שכנר
)(c
מודל של
Bohr
קווי Balmerלאטום מימן:
ביטוי מתמטי למדידות ניסיוניות.
http://woodahl.physics.iupui.edu/Astro100/
Hz
2
15 1
1
4
2
n
3 . 29 x 10
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה ומבנה החומר
שכנר
)(c
מודל של Bohr
הפוסטולט הראשון במודל של Bohr
אלקטרון באטום מימן יכול
להימצא ברמות אנרגיה
מוגדרות ,En ,מאופיינות ע"י
מספר קוונטי בודד.
המספר
הקוונטי
הראשי
3
RZ2
= Enn2
כאשר
nהוא כל מספר שלם גדול מ1-
Rהוא הקבוע של )=13.607 eV( Rydberg
Zהוא המספר האטומי של הגרעין
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
Stationary
States in waves
De Broile ההסבר של
http://online.cctt.org/physicslab/content/PhyAPB/lessonnotes/dualnature/deBrogliewaves.asp
diagrams courtesy of Paul G. Hewitt
" "פרוסיםn=4 עדn =1 - מ,מעגלי האורביטאלות האלקטרון
(c)
שכנר
ספקטרוסקופיה- אופטיקה-מבוא לאלקטרו
ומבנה החומר
4
פוסטולט שני
בליעה ופליטה אפשריים רק
כאשר יש מעבר בין הרמות
הפרש האנרגיה במעבר בין רמות יהיה:
הקוונטה =
חבילת אנרגיה
DEf,i = Ef – Ei = h
+Z
עבור מימן
RZ2
= Enn2
1
1
-n 2
2
n2
1
DE1,2 = RZ2
בהמשך נתמקד בפליטה בלבד
5
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה ומבנה החומר
שכנר
)(c
1
1
= RZ2 n 2 - n 2
2
1
DEf,i = h
1 - 1
n22 n12
Hz
RZ2
h
=
DE1,2
DE1,2
h
השוואה עם הסדרה של Balmer
Hz
1
n2
-
1
4
= 3.29 x 1015 Hz
6
3.29 x 1015בלמר
RZ2
h
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
n2 =2
שכנר
)(c
חישוב הקבוע של Planck
3.29 x 1015 Hz
RZ2
h
=
עבור המימן
= 4.13x10-15 eV s
13.607
=
3.29 x 1015 Hz
הקשר בין התדירות והאנרגיה
של פוטון
7
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
R
=h
3.29x1015 Hz
h = 4.09 x 10-15 eV s
שכנר
)(c
הפוסטולט השלישי של Bohr
בכל רמה האלקטרון נע במסלול מעגלי
מסביב לגרעין של האטום.
אורביטלות:
מושג של Bohrאשר הורחב
•אטומיות
•מולקולריות
•גביש
הפוסטולט הרביעי של Bohr
בכל רמה ,האלקטרון נע עם תנע זוויתי הניתן ע"י:
h
L = pr = mevr = n
2p
8
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
ההוכחה של המודל של 3( Bohrשלבים)
- 1מתוך הפוסטולט השלישי :בכל רמה האלקטרון
נע במסלול מעגלי מסביב לגרעין של האטום.
שוויון כוחות בתנועה מעגלית
הכח הצנטריפוגלי = הכח הקולמבי
mev2
Z e2
= 4pe0 r2
r
השוואת
יחידות
Vacuum Permittivity, e0 = 8.85x10-12 N-1 m-2 Coul2
צימצום
r
9
Z e2
2
=
m
v
e
4pe0 r
משוואת
הוכחה
1
- 2נחפש ביטוי ל : v2 -מתוך הפוסטולט הרביעי
h
ספקטרוסקופיה L = pr
= me-vr
לאלקטרו=-
מבוא n
אופטיקה
שכנר )(c
ומבנה החומר
2p
mevr = n h
2p
2 h2
n
= v2
(2p)2 me2r2
h
v=n
2p mer
נציב ,למציאת ,rבמשוואה הוכחה 1
Z e2 = m n2 h2
e(2p)2 m 2r2
4pe0 r
e
צימצום
r
,me ,
,4
p
10
תרגיל 9
e2
Z
2
=
m
v
e
4pe0 r
n2 h2e0
p m er
מחלצים את r
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
= Z e2
n2 h2e0
p m e Z e2
שכנר
=r
)(c
מתוך חישובי אנרגיה-3
E = Ek + Ep
2
Z
e
E = ½ mev2 - 4pe r
0
משוואת
1 הוכחה
Z e2
m ev 2
=
4pe0 r
Z e2
Z e2
E=½
= 4pe0r 4pe0r
Z e2
r=
2 4
E
meZ e
2 2 2
8e0 n h
(c)
שכנר
נציב
r את
8pe0r
n2 h2e0
p m e Z e2
2 4
meZ e
1
2 2
8e0 h n
1
2
RZ
2
2
ספקטרוסקופיה ומבנה החומר- אופטיקה-מבוא לאלקטרו
n
11
חישוב – Rקבוע ,Rydbergמתוך המודל
m ee 4
8e02 h2
(9.1x10-31)(1.6x10-19)4
= RJ
= RJ
8x (8.85x10-12)2 (6.6x10-34)2
R = 2.18x10-18 J = 13.607 eV
12
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
תרגיל בנה טבלה של ערכי האנרגיה של:
13
5הרמות הראשונות של המימן ()n =1,2...5
ועבור המקרה שn = infinite-
n
]En [eV
1
- 13.6
2
- 3.39
3
- 1.51
4
- 0.85
5
- 0.54
infinite
0.00
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
RZ2
= Enn2
המרחק בין הרמות
הולך וקטן עם עליית n
שכנר
)(c
תרגיל :בנה דיאגרמות אנרגיה של אטום
המימן .קנה המידה יהיה 1cm/eV
0.0
n = infinite
צייר בעזרת חץ את המעבר
של אלקטרון מהרמה n = 1
לרמה .n = 3
En
][eV
מדוד את אורך החץ וחשב
ממנו את אורך הגל של הפוטון
איזה תהליך מייצג החץ:
פליטה או בליעה של פוטון
n=1
14
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
-13.6
שכנר
)(c
סדרות
בספקטרום
במימן
הסדרות מאופיינות ע"י המספר הקוונטי
הראשי של הרמה הסופיתnf ,
linfi
תחום
lfirst
lfirst
[ ]
First
ni
first ni = nf + 1
15
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
nf
סדרה
1
2
3
4
5
Lyman
Balmer
Paschen
Bracket
Pfund
שכנר
)(c
הערות למודל של Bohr
ת7.
m e e4
8e02 h2
= RJ
הקבוע הספקטרוסקופי של Rydberg
בנוי משילוב 4 -קבועים אוניברסליים
המספר הקוונטי הראשי nקובע את המספר
ת 8.המרבי של יסודות בשורה של המערכה
המחזורית (בקירוב הראשון):
Elements/period = 2n2
16
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה ומבנה החומר
שכנר
)(c
ספקטרום חזוי ע"י המודל של Bohr
פרודות מונו-אלקטרוניות
H, D, T
He+1
Li+2
Donor in semiconductor
ספקטרא של קרני X
17
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
אנרגית יוניזציה של אטום מימן
ניתן לחשב את אנרגית היוניזציה של אטום המימן.
נציב בנוסחה:
1 - 1 Hz
n22 n12
E = h
נקבל
RZ2
h
=
DE1,2
h
Bohr
∞ = n2 = 1; n2
EI(Hydrogen) = 13.6 eV
הערך המדוד המופיע במערכה המחזורית
18
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
דוגמאות של פרודות Bohr-Like
4
2
m
e
2
e
RZ = -13.6 Z
R
=
2
2
8e 2 h2
n
n
0
En = -
כאשר מל"מ מזוהם ב ,donor-האטום המזוהם עובר,
"יוניזציה" – האלקטרון העודף של המזהם קופץ מרמת
המזהם לרמת ההולכה
שני תיקונים בנוסחת Bohr
eV
*me
me er2
ED = 13.6
Ec
רמת
המזהם
Ed
באטום המימן יש ריק בין באלקטרון
והגרעין .במל"מ ישנו המקדם
הדיאלקטרי של המוצק
19
רמת ההולכה
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
רמת הערכיות
שכנר
)(c
איך נראה ספקטורם קרני Xשל יסוד
שים לב:
•הצירים
•היחידות של
הצירים
Characteristic
X-Rays
הקווים
אופיניים
ליסוד
ראה גם
Alonso
Finn
p.21
http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/xrayc.html#c1
20
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
X-ray Spectra: Diagram of Atomic Levels
La for n = 3 to 2
Ma for n = 4 to 3
Ka for n = 2 to 1
n=1
a for n+1 to n
b for n+2 to n
g for n+3 to n
n=2
n=3
http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/xterm.html#c1
(c)
שכנר
ספקטרוסקופיה- אופטיקה-מבוא לאלקטרו
ומבנה החומר
21
סימון מעברים
אותיות לטיניות,
…K, L, M
מציינות
את הרמה הסופית
אותיות יווניות,
a, b, g...
מציינות
את מספר רמות
http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/xterm.html#c1
22
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
X-ray Spectra: Moseley Plot and Energy Formulas
Wavelength l (Å)
L Series
La
n = 3 to 2
Ka
n = 2 to 1
K Series
Kb
n = 3 to 1
http://ie.lbl.gov/xray/
f
(c)
שכנר
ספקטרוסקופיה ומבנה החומר- אופטיקה-מבוא לאלקטרו
23
רמות אנרגיה של En = R (Z – b)2/n2 Moseley
Rהוא קבוע
nהוא מספר קנוונתי ראשי .יכול לקבל ערכים שלימים 1,2,3, ...
bהוא גורם ההסתרה של האלקטרונים הנשארים
בין הגרעין והאלקטרון הנופל
המטען שמושך את האלקטרון לרמה הנמוכה הוא :
המספר הפרוטונים של הגרעין פחות ,מספר האלקטרונים
שנשארו ברמות שמתחת לאלקטרון הנופל
מדוע לא
?9
24
b
מספר
אלקטרוני
"מיסוך"
אלקטרונים S
ברמות
הפנימיות
n
Name
רמת
נפילת
האלקטרון
1
1
2
1
K
7.4
9
10
2
L
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
דימיון בין משוואת Moseleyלקרני X
והמודל של Bohrברמות האנרגיה
2
RZ
= Enn2
רמות האנרגיה של Bohr
רמות אנרגיה של En = R (Z – b)2/n2 Moseley
R = 13.6 eV = E0
2
) 1
(Z
1
E0 1 2
l
n
hc
EK
1
2
1
EL
) E 0 2 2 ( Z 7.4
ספקטרוסקופיה l
לאלקטרוn-אופטיקה 2-
מבוא
hc
25
ומבנה החומר
שכנר
)(c
דימיון בין משוואת Moseleyלקרני X
והמודל של Bohrהתדירות
1 - 1 Hz
n22 n12
1 - 1 Hz
n22 n12
26
RZ2
h
R(Z-b)2
h
=
=
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
DE1,2
h
DE1,2
h
שכנר
Bohr
Moseley
)(c
X-ray Spectra: Moseley Plot and Energy Formulas
Wavelength l (Å)
K Series
n = 2,3,etc. to n = 1
L Series
EK
La
n = 3 to 2
Ka
n = 2 to 1
K Series
Kb
n = 3 to 1
(c)
f
שכנר
1
E0 1 2
l
n
hc
( Z 1)
2
Derived from Bohr’s formula with
Z-1 “effective” charge instead of Z
due to shielding of nucleus.
L Series
n = 3,4,etc. to n = 2
1
1
EL
E0 2 2
l
n
2
hc
ספקטרוסקופיה- אופטיקה-מבוא לאלקטרו
ומבנה החומר
(Z
7.4 )
27
2
X-ray Spectra: Transition Energy Problem
Find the energy
of the Kb x-ray line for Al.
K -series: E K E 0 ( Z 1 )
2
1
1 2
ni
w h ere n i 3 fo r K b ( n f 1 fo r K series ) an d
E K b ( 1 3 .6 eV
(c)
שכנר
) (1 3 1 )
2
Z 1 3 fo r A l
1
1 2 1 7 4 1 eV
3
ספקטרוסקופיה- אופטיקה-מבוא לאלקטרו
ומבנה החומר
28
X-ray Spectra: Unknown Z
L ser ies:
If the wavelength of the La
x-ray line for an unknown
element is l = 0.3617 nm,
find the element number Z.
EL
hc
lL
E 0 ( Z 7.4 )
2
1
1
2 2
ni
2
w here n i 3 for L a ( n f 2 for L series)
(Z
(Z
7.4 )
2
(Z
(c)
שכנר
7 .4 )
2
hc 1
1
2 2
3
E 0 l La 2
1
1 2 4 0 eV nm
( 7.2 ) 181 5
( 13.6 eV ) ( 0.3617 n m )
7.4 ) 42.6
ספקטרוסקופיה- אופטיקה-מבוא לאלקטרו
ומבנה החומר
Z 5 0 ti n
29
המודל של Quantum Mechanics
בניגוד לפוסטולט
השלישי
בכל רמה האלקטרון
נע במסלול מעגלי
מסביב לגרעין של האטום.
1
= dx dy dz
*
משוואת Schrödinger
תלות ההסתברות להמצאות של חלקיק במיקום,
באנרגיה הפוטנציאלית ובזמן.
ת5.10.
30
כתוב את משוואת Schrodingerמתוך
Wilson and Hawkes
משוואה ) (2.4ופרש את המשתנים
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
פוסטולט הראשון של Bohr
שנשמר והורחב
אלקטרון באטום מימן יכול להימצא ברמות אנרגיה
מוגדרות ,מאופיינות ע"י מספר קוונטי בודד.
:QMמכניקה קוונטית
:QMראשון מורחב -אלקטרונים בכל
פרודות יכולים להימצא ברמות אנרגיה
מוגדרות ,מאופיינות ע"י מספרים קוונטים
31
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
פוסטולט שני
בליעה ופליטה אפשריים רק
כאשר יש מעבר בין הרמות
הפרש האנרגיה במעבר בין רמות יהיה:
DEf,i = Ef – Ei = h
נשמר בQM -
הגדרת הquanta-
הקשר בין התדירות והאנרגיה
של פוטון
32
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
h = 4.09 x 10-15 eV s
שכנר
)(c
הפוסטולט השלישי של Bohr
בכל רמה האלקטרון נע במסלול מעגלי
מסביב לגרעין של האטום.
תוקף חלש בתורה המודרנית של מכניקה קוונטית
QMהאלקטרון יכול להימצא בכל מקום ברגע
נתון .נוכל לחשב את ההסתברות להמצאות
במרחק נתון כפונקציה של רמת האנרגיה לפי
המספר הקוונטי של הרמה.
ישנה סימטריה מרחבית של ההסתברות כפונקציה של
המרחק מהגרעין
אורביטלות:
מושג של Bohrאשר הורחב
33
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה ומבנה החומר
•אטומיות
•מולקולריות
•גביש
שכנר )(c
הפוסטולט הרביעי של Bohr
בכל רמה ,האלקטרון נע עם תנע זוויתי הניתן ע"י:
h
L = pr = mevr = n
2p
תוקף חלקי בתורת המכניקה הקוונטית
:QMהתנע הזוויתי נשמר ,מקוונטט,
עשוי לקבל מספר ערכים שלימים.
יש מספר קוונטי לתנע הזוויתי.
34
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c
mutuslab.cs.uwindsor.ca/macdonald/250-LectureNotes...
35
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה ומבנה החומר
שכנר
)(c
Rech, Lee
36
מבוא לאלקטרו-אופטיקה -ספקטרוסקופיה
ומבנה החומר
שכנר
)(c