2.测量单狭缝衍射的光强分布
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Transcript 2.测量单狭缝衍射的光强分布
实验四十二 衍射法测量微小长度
【实验目的】
1.学会用衍射法测量微小长度—单缝的宽度。
2.观察与分析单缝的夫琅和费衍射,加深对光
的衍射理论的理解。
3.测绘单缝衍射光强分布曲线。
【实验仪器】
光具座, He Ne 激光器,可调单缝,硅光电池
(装在读数显微镜筒旁边),凸透镜(两个,
已知焦距)光点检流计,米尺,电阻箱,双刀
双掷开关,白屏。
【实验原理】
夫琅和费单缝衍射要求光源和观察屏都是无限
远,实验中如图42-1所示的装置能实现这个要
求。
由惠更斯—菲涅耳原理可知,沿垂直于单缝方
向上的光强分布规律为:
I I 0
sin
u
2
2
u
u
a
sin
(42-1)
是衍射角;
I 是衍射角为 方向上的光
其中:
强;I 0 是中央方向( 0 )的最大光强;a 为单
缝的宽度; 是入射单色光的波长。
当 0 时,I I ,u 0 为中央明条纹中心点的
光强,称为中央主极大。
1
1
a
sin
(
n
)
,
n
1
,
2
,
当
,则 u ( n ) ,
2
2
为次级极大。
当 a sin n , n 1, 2 , ,则 u n ,此
时 I 0 ,即出现暗条纹。由于 角很小,故
可近似地写成:
0
n
a
(42-2)
当透镜 L 2 与观察屏间距为 S ,对应的衍射角
的 n 级暗条纹到中央明条纹中心点的间距为 ,
xn
则:
xn
(42-3)
S
故单缝的宽度为:
a
n
xn
S
(42-4)
由上面几式可以看出:
(1)对同一级暗条纹( n 相同),衍射角 与
狭缝宽度 a 成反比,狭缝越窄,衍射角越大,
衍射效果越显著。狭缝越宽,衍射角越小,条
纹越密,当狭缝足够宽( a )时, 0 ,衍
射现象不显著,这样可将光看作是直线传播。
(2)中央明条纹的宽度,由 n 1 级的两条暗
条纹的衍射角所确定。则中央明条纹的宽度
2
为
。而任意相邻两暗条纹之间角
a
为 ,近似相等,则:
0
a
x n 1 x n
S
(42-5)
(3)根据计算可知,两相邻暗条纹之间是各
级次极大,以衍射角表示对应各级次极大的位
置,则有:
1 . 43
, 2 . 46 a , 3 . 47 a ,···
它们相对应的相对光强为: I / I 0 0 . 047 ,
0.017,0.008,0.005,…。图42-2为单狭
缝的夫琅和费衍射相对光强分布图。
a
【实验内容】
1.观察单缝衍射现象
(1)调节激光器光束与光具座导轨平行。
(2)按夫琅和费衍射条件,布置单狭缝和
光屏,使它们与激光光束垂直。
(3)改变单狭缝的宽度,观察衍射的变化
规律,调节出最佳待测衍射图像。
2.测量单狭缝衍射的光强分布
(1)移去光屏,换上硅光电池,使衍射光中央
主极大照射在光电池上。调节单狭缝宽度和光
电池进光的狭缝,使检流计光斑偏转接近满刻
度。
(2)沿 X 轴方向平移光电池,以较小的间隔,
逐点测定衍射光的相对光强 I 和对应的位置 。
x
Im
In
衍射光强的极大值
和极小值
所对应的位置
和 ,应精心仔细测量。
xm xn
(3)测量单狭缝到光电池的距离 S 。
(4)利用公式(42-4)计算单狭缝的宽
度 a 。取不同级数 n 的测量数据进行计算,
取其平均值 a(激光光波的波长为
632.8 nm )。
(5)以相对光强 I 为纵坐标,以其对应的位置
x 为横坐标,作单狭缝衍射的光强分布曲线图。
3.用单缝衍射仪测量单狭缝的宽度
(1)调节好光路,从测微目镜(或读数显微镜)
中观察到最佳衍射图像。在中央明条纹两侧各
有5条以上的次明纹。
(2)测出 5 级至 1 级各暗条纹位置,并将所
记录的数值填入表42-1中。
(3)计算:平均间距=( x 左 x 右 ) / 2 。
(4)测出单狭缝到测微目镜之间的距离 S ,S =
(125+读数值+2.5)mm 。
(5)按公式(42-5)计算狭缝宽度 a 。
(6)计算狭缝宽度 a 的标准偏差。
表42-1
x
x1
x2
x3
x4
x5
数据记录表
单位:mm
左侧
平均
右侧
狭缝宽
(a )
平均值
4.观察细丝、圆孔、矩形孔的衍射现象(自
选)。
【思考题】
1.在单缝衍射实验中,如果用低压汞灯代替钠
灯实验,将看到什么现象?如在汞灯前加放
绿色玻璃片,衍射图像与钠灯的衍射图像有
什么不同?为什么?
2.用该实验方法是否可以测量细丝的直径?其
原理和方法是否与单缝的宽度测量相同?
3.如何正确测定狭缝到测微目镜的距离?