Transcript Chapitre III

CHAPITRE III : Travail et énergie
Cas particulier de travail d’une force lors d’un déplacement :
W  F d cos q = F. d, force constante, déplacement rectiligne
F
q
F cos q
unité S.I. : le joule : 1 J = 1N . 1 m
d
A
B
Cas général :
B
W   F . dl
A
F
A
dl
Le théorème de l’énergie cinétique:
B
A

F . dl =
Energie cinétique :
B
 1 mv2 
 2
 A
K  1 mv2
2
unité S.I. : le joule
Le travail effectué entre A et B se retrouve sous forme d’énergie cinétique.
L’énergie potentielle:
Pour avoir conservation de l’énergie mécanique, c’est-à dire :
K + U = constante
On définit :
Energie potentielle :
U(B)  U(A)   
B
A
F . dl
Energie potentielle de la force pesanteur :
U(B)  U(A) = mgh
U (B) = mgh, avec U (A) = 0
unité S.I. : le joule
Les forces conservatives :
Leur intégrale entre 2 points ne dépend pas du chemin suivi :
B
B
 F . dl =
 F . dl
A sur 2
A sur 1
ou, leur intégrale le long d’un circuit fermé est nulle :
B
A
 F . dl   F . dl = 0
A sur 1
B sur 2
forces conservatives : on peut définir leur énergie potentielle !
Il y a conservation de l’énergie mécanique !
La puissance :
La puissance moyenne :
Pm(t,t  t)  W(t,t  t)
t
La puissance instantanée:
P(t)  dW(t)
dt
Unité du S.I. : le watt : 1 W = 1J / 1s
P= F . v