Mechanika budowli sem IV | 620 kB
Download
Report
Transcript Mechanika budowli sem IV | 620 kB
Prezentacja multimedialna z
przedmiotu
„Mechanika budowli” kierunek
„Budownictwo” specjalność
„Technologie energooszczędne w
budownictwie” sem.IV
1
Wykład został przedstawiony na
podstawie podręcznika
Gustawa Rakowskiego
„Mechanika budowli” Oficyna
Wydawnicza Wyższej Szkoły
Ekologii i Zarządzania,
Warszawa 2004
1.Przemieszczenia w
ustrojach statycznie
wyznaczalnych
Praca sił zewnętrznych
Mj
Pi
j
i
j
i
j'
i'
Lz Pii M j j
4
Praca sił wewnętrznych
T
N
M
M
N
N
N
T
dx
dx
du
d
r
M
T
M
dx
T
dx
dx
5
Praca siły podłużnej N
N
N
dx
du
dLN Ndu
dLN Ndx
LN dL N Ndx
l
l
6
Praca momentu zginającego M
d
r
M
M
dx
dLM Md
1
d dx kdx
r
dLM Mkdx
LM dLM Mkdx
l
l
7
Praca siły poprzecznej T
T
dx
T
dx
dLT Tdx
LT dLT T dx
l
l
8
Całkowita praca sił przekrojowych
Lw Ndx Mkdx T dx
l
l
l
T dx 0
l
9
ZASADA PRAC WIRTUALNYCH
Praca zewnętrznych sił wirtualnych na
odpowiadających im rzeczywistych
przemieszczeniach równa się pracy
wirtualnych sił przekrojowych
spowodowanych wirtualnym obciążeniem
na odpowiadających im rzeczywistych
odkształceniach
P j M j Ndx Mkdx
l
l
10
W układach prętowych
k
N
EA
M
EJ
Niech obciążenie wirtualne wynosi
Zatem:
1
M
N
1i i
Ndx
Mdx
EJ
j 1 l j EA
lj
n
11
n
1i i
j 1 l j
M
Mdx
EJ
F – pole wykresu M
Całkowanie:
Środek ciężkości M
M M dx F
l
η
Rzędna wykresu M
pod środkiem
ciężkości pola F
12
F
a
1
ab
2
F
a
1
ab
3
b
4
b
3
b
b
F
F
2
ab
3
2
ab
3
a
a
3
b
8
b
b
2
b
2
13
Figury złożone
a
f
b
2
b
2
b
3
b
2
b
b
3
a
b
f
14
Przykład 1.1
EJ const
q
?
l
4
l
Momenty rzeczywiste
ql 2
8
M
15
Stan obciążeń wirtualnych
1
l
4
l
Momenty wirtualne
_
M
1
l
4
16
Obliczenie przemieszczenia
ql 2
8
M
_
1
M
l
4
1 2 ql 2
1 l
1
l 1
EJ 3 8
2 4
ql 4
96EJ
17
Przykład 1.2
Stan wirtualny
2J
P
J
2J
1
J
?
l
l
l
Momenty rzeczywiste
2 Pl
Pl
l
Momenty wirtualne
1 2l
1 l
18
1 2l
1 l
2 EJ
EJ
2 Pl
Pl
1
1 l
Pl
1
1 2
1
1 2
1
1
1 1
2
1 l l Pl
1 2l l ( 2 Pl Pl )
1 l l ( 2 Pl Pl )
EJ
2 3
2 EJ
2 3
3
2 EJ
2 3
3
3 Pl 3
2 EJ
19
W ramach zwykle można pomijać wpływ
sił podłużnych na przemieszczenia
punktów konstrukcji. Zatem
n
1i i
j 1 l j
M
Mdx
EJ
20
Przykład 1.3
?
P
C
3
l
4
l
A
EJ const
B
l
2
l
2
21
Stan rzeczywisty:
C
HA
P
3
Pl
7
3
Pl
7
M
A
VA
HB
B
VB
l
H A VA l P l 0
4
3
l
M C H A l VA 0
4
2
M
Czyli:
B
HA
4
P
7
22
Stan wirtualny
C
1
1
1
H
6
7
1
8
7
A
M
V
H
B
1
V l H l 0
4
l
3
MC V H l 1 0
2
4
M
B
V
Czyli:
H 1
8
7
23
1
1
6
7
1
8
7
1
1 3
1
( M ' Mdx M " Mdx)
lj
EJ j 1 l j
M
lj
'
Mdx 0
1
1
M'
M
Ale:
1
7
1
7
M"
3
Pl
7
3
Pl
7
M
24
1
1
7
1
1
1
M"
1 3
3 1 2
1
3
l 1 2
1
( Pl l 1 2 Pl 1 3 Pl l 1 2 1 1 )
EJ 7
4 2 3
7
7
2 2 3
7 7
2 3
7
Pl 2 3 3 2 2 3 2 3 2
(
)
49EJ 4 2 3 2 2 3 2 3
1
7
3
Pl
7
3
Pl
7
5Pl 2
196EJ
M
25
Przykład 1.4
l
q
u?
EJ const
l
l
26
Stan rzeczywisty
A
H
ql 2
4
q
ql 2
4
M
B
H 2l ql
H
ql
4
l
0
2
M
H
B
V
27
Stan wirtualny:
A
HA
1
M
B
H A 2l 1 l 0
HA 1
1
2
HB 1
1
2
1
1
l
2
l
2
M
HB
B
VB
28
ql 2
4
ql 2
4
ql 2
4
ql
4
1
1
l
2
l
2
ql 2
8
2
M
M
ql 2
4
1 2 ql2
l
1 u
l 1
EJ 3 8
2
u
ql 2
4
ql 4
24EJ
29
W kratownicach występują tylko siły podłużne,
które nie zmieniają się na długościach prętów.
Zatem równanie prac wirtualnych ma postać:
n
n N N l
N N
N N
j
j
j
1 i
dx
dx
EAj
j 1 l j EA
j 1 EA l j
j 1
n
30
Przykład 1.5
P
Przekroje prętów w pasach
A
l
A
2
Przekroje prętów w krzyżulcach
?
l
l
Przekroje prętów w słupkach
A
2
l
31
W tym przypadku wygodniej jest rozpocząć
obliczenia od stanu wirtualnego.
1
l
12
1
l
l
1 2
1 2
1
1
l
32
Stan rzeczywisty
P
2P
P 2
P 2
l
P
3P
l
Siły rzeczywiste obliczamy
tylko w tych prętach, w
których istnieją siły wirtualne
2P
l
l
33
2P
1
A
1 2
A
P 2
2
3P
12
A
1
1
P
1 2
P 2
A
2
A
2
1
2P
A
l
l
l
l 2
l
1 2P
( 1 ) (2 P)
( 1 2) (3P) 2
21 2 P 2
2 ( 1 ) ( P)
EA
EA
EA
EA
EA
l
(2 P 2 P 6 P 8P 2 P)
EA
20 Pl
EA
34
Przykład 1.6
P
P
CD ?
D
l 3
2
A
B
C
l
l
l
l
EA const
35
Stan wirtualny jest stanem samozrównoważonym
D
1
A
1
l 3
2
B
C
l
l
l
l
36
1
E
3
1
3
C
3
3
P
D
1
1
1
y
1
C
3
3
N CE 1
F
3
3
NCE
P
P
N ED
E
3
1
1 0
2
2
3
3
Stan rzeczywisty
D
N EF
NCE
A
C
B
F
NCF
l
l
l
P
NCE
l
P
N EF
3
P P 0 N EF 0
2
l 3
2
N CF
3
3
l P l 0 N CF 3P
2
2
NED NCF 3P
3
P0
2
N CE
2 3
P
3
37
1
E
E
3P
D
3
1
3
C
3
3
1
1
3
3
D
2 3
P
3
3
3
F
C
1 CD ( 1
3P
F
3
2 3
l
)(
P)
3
3
EA
CD
2 Pl
3 EA
38
Podpory i reakcje
Siły przekrojowe
Przegubowo-kulista
T
M
Ms
Przegubowo-walcowa
Utwierdzona
39
W prętach tych występują momenty
zginające i skręcające. Wpływ obu tych
wielkości na przemieszczenia jest
porównywalny.
n
1 i (
j 1 l j
Gdzie:
Ms , Ms
M Ms
M M
dx s
dx)
EJ
GC
lj
- momenty skręcające
G
- moduł Kirchhoffa
C
-charakterystyka przekroju na skręcanie; w
prętach o przekrojach kołowych biegunowy
moment bezwładności
40
Równania równowagi
Jeśli pręt leży w płaszczyźnie xy a obciążenie jest
prostopadłe do tej płaszczyzny mamy 3 równania
równowagi
P 0
z
z
M
x
M
y
0
0
y
x
Mx, My
- momenty względem osi
41
Przykład 1.7
l
l
2
q
EJ 2GC
C
A
?
l
B
l
42
Stan rzeczywisty
l
l
2
q
C
A
3
VC 2l ql l 0
2
3
VC ql
4
3 3
3
M x VB 2 l 2 ql 4 l VC l 0
M
y
VC
VA
l
B
l
VB
3
2
3
ql ql
ql VC ql
4
3
4
2
4
VB
P
3
VA VB VC ql 0
2
VA
3
ql 3
ql
ql ql
2
4 4
2
z
43
Równoległe przesunięcia sił
ql 2
2
3
ql
4
ql
2
Oznaczenia:
ql
4
ql 2
4
Wektor siły
Wektor momentu
44
Wykresy momentów rzeczywistych
Ms
M
ql 2
8
ql
2
ql 2
32
2
3ql 2
4
ql 2
2
ql 2
4
ql 2
4
45
Stan obciążeń wirtualnych
M
l
l
2
C
1
A
VA
l
l
VB
VC 2l 1 l 0
VC 1
M
VC
B
y
x
1
2
3
VB l VC l 0
2
2
1
VB VC 1
3
3
P V
z
A
VB VC 1 0
1
1
5
VA 1 1 1 1
2
3
6
46
Wykresy momentów wirtualnych
M
5
1 l
6
Ms
l
1
6
l
1
3
1
5
1 l
6
1
l
2
Wykresy momentów rzeczywistych
M
ql 2
8
ql
2
2
3ql 2
4
ql 2
32
decydujące
ql 2
2
EJ 2GC
l
3
Ms
ql 2
4
ql 2
4
2
2 ql 2
1 l 2 ql2 l 1 l
1 ql 2 l 2 5l
ql 2 l 2 l 3ql l 2 l
1 ql2
5l ql 2 l l
l
)
1
(
(
l
)
3 8
2 6 3 32 2 2 6
4 2 3 2 GC 2
EJ 2 2 3 6
4 2 3 3
6
4 2 3
ql 4
0,562
EJ
47
tg
h
td
h
t t t
h
k t
t
t t
h
Δt
t
współczynnik rozszerzalności termicznej
W układach statycznie wyznaczalnych wpływ temperatury nie
wywołuje powstania sił przekrojowych
48
1i i N t t dx M
l
l
t t
h
dx
Jeśli na długości pręta przyrost temperatury oraz stałe materiałowe nie zmieniają się, to
1i i t t Ndx
t t
l
h
M dx t t FN
t t
l
h
FM
W przypadku wielu prętów
n
n
t t
j 1
h
1i i t t F jN
j 1
Gdzie:
FjM
F jN - pole wykresu wirtualnej siły podłużnej w pręcie j
FjM - pole wykresu wirtualnego momentu zginającego w pręcie j
49
Przykład 1.8 – nierównomierny przyrost temperatury
Stan
wirtualny:
3l
1
?
2
2h
1
t
1
3
2
M
h
t
1,5l
1
1
l
1
t t
h
3
2
1
3l 3l 1 t t
3l
1
1 l
2 2 2 2h
2
2
t tl 2 9 3
h
3 tl 2
( ) t
8 8
2
h
50
Przykład 1.9 –równomierny przyrost temperatury
t
t
l
t
?
l
l
l
l
l
l
Stan wirtualny:
1
N1
3
N3
2
1
1
2
N2
1
1
3l N1 l 0
2
N1 1
1
2l N 2 l 0
2
N2 1
1
2
N3 0
2 2
N3 1
3
2
2
2
3
2
1 t t (1 l 1 l 1
l 2)
2
2
1
2
tt l
51
Przemieszczenia podpór powstają w rzeczywistych obiektach na
skutek różnych zdarzeń, zwłaszcza awaryjnych. Po ich zmierzeniu
możemy ustalić ich skutki, w tym przypadku na przemieszczenia
innych punktów konstrukcji
Ponieważ w układach statycznie wyznaczalnych nie powstają siły
przekrojowe, zatem nie ma pracy sił przekrojowych.
Czyli praca zewnętrznych sił wirtualnych na rzeczywistych
przemieszczeniach równa jest zero.
W układach statycznie wyznaczalnych osiadanie podpór
nie wywołuje powstania sił przekrojowych
52
Lz 1i i Rk k 0
k
i - poszukiwane przemieszczenie
Rk - reakcje podpór od jedynki wirtualnej
k - znane (pomierzone) przemieszczenia podpór
Przemieszczenia podpór mogą być zarówno liniowe jak i kątowe
u
v
53
Przykład 1.10 – przemieszczenia podpór
C
l
3
l
2
0
0
l
?
l
l
l
54
Stan wirtualny
C
l
3
l
2
D
1
0
M D VE l 1 l 0
A
1
l
5
1M
Al
2
E
B
A
VE
1
VB
0
l
MCp VB l 1 2l 1 2l 0
l
l
1
3
M Cl M A 1 l 1 l 0
2
5
M A 1 l
2
5
1 1 0 1 l 0 0
2
5
2
0 l 0
55
2.Metoda sił
Jeżeli układ materialny jest w równowadze,
to odrzucenie dowolnego więzu i
zastąpienie go reakcją nie zmienia stanu
równowagi układu
P
P
P
2
l
l
57
Stopniem statycznej niewyznaczalności układu prętowego nazywamy liczbę
całkowitą, będącą różnicą między liczbą nieznanych wielkości statycznych
występujących w układzie a liczbą możliwych do ułożenia równań statyki.
Chociaż można podać ogólny wzór na stopień statycznej
niewyznaczalności dowolnych układów, wygodniej jest stosować wzory do
różnych typów układów prętowych
Rozpoczniemy od analizy belek, w których można
szczególnie prosto omówić koncepcję
58
Stopień statycznej niewyznaczalności:
Gdzie:
n r 3 p
r – liczba reakcji podpór
3 – liczba równań równowagi
p – liczba przegubów rozdzielających pręty
q
P
r 5
p0
n 53 2
59
n r 3 p
n 43 1
n 5 3 1 1
n 6 3 1 2
n 7 3 2 2
Podpora utwierdzona przesuwna
60
Gdy n>0 układ jest statycznie niewyznaczalny
Gdy n=0 układ jest statycznie wyznaczalny
Gdy n<0 układ jest geometrycznie zmienny
n 3 3 1 1
n 2 3 1
n 5 3 3 2
61
Warunek geometrycznej niezmienności n 0
koniecznym, ale nie dostatecznym
jest tylko warunkiem
Należy jeszcze sprawdzić, czy układ taki nie ma żadnych stopni
swobody (s- liczba stopni swobody). Czyli musi być s=0
n 0 s 1
n 1
s 1
n2
s 1
n2
s2
62
1. Obliczyć stopień statycznej niewyznaczalności
q
P
r 5
p0
n 53 2
2. Przyjąć schemat podstawowy statycznie wyznaczalny
Musimy odrzucić n więzów, zastępując je nieznanymi
reakcjami, ponumerowanymi X1 , X 2 ,...X n
Ta operacja nie jest obiektywna, zależy od rozwiązującego i silnie
wpływa na efektywność rozwiązania
Algorytm metody sił
Na przykładzie belki pokazanej uprzednio
63
q
P
Warianty układu podstawowego statycznie wyznaczalnego
q
P
X1
X2
q
P
q
X1
X2
P
q
X2
X1
Algorytm metody sił
64
3. Sporządzić wykresy momentów zginających
Mi
od stanów jednostkowych X i w układzie podstawowym
Stan X 1 1
X1 1
Stan X 2 1
1
11
2
21
M1
1
22
12
2
X2 1
1
M2
4. Obliczyć przemieszczenia ik w miejscach usuniętych więzów na
na kierunkach wielkości nadliczbowych od jednostkowych wartości X i
Algorytm metody sił
65
5. Sporządzić wykres momentów zginających M 0 od danego obciążenia
w układzie podstawowym
q
P
1
2
10
20
M0
6. Obliczyć przemieszczenia
i0
w miejscach usuniętych więzów na
na kierunkach wielkości nadliczbowych od obciążenia zewnętrznego
Algorytm metody sił
66
7. Budujemy kanoniczne równania metody sił. Są to przemieszczeniowe
równania więzów, z których wynika, że więzy w rzeczywistości nie są
odrzucone.
W omawianym przykładzie stwierdzamy, że sumaryczny kąt obrotu w
punkcie 1 równy jest zeru, gdyż w tym miejscu jest podpora
utwierdzona, natomiast sumaryczne przemieszczenie w punkcie 2 też
musi być zerowe, gdyż tam znajduje się środkowa podpora.
q
P
ik
11 X 1 12 X 2 10 0
21 X 1 22 X 2 20 0
przyczyna
miejsce
Algorytm metody sił
67
8.Rozwiązać układ równań względem niewiadomych
11 X 1 12 X 2 10 0
21
X 1 22 X 2 20 0
9.Korzystając z wzoru superpozycyjnego
X1, X 2
M M 0 M1 X1 M 2 X 2
sporządzić wykres momentów zginających oraz wykresy
pozostałych sił przekrojowych
Algorytm metody sił
68
Obliczanie współczynników układu równań
metody sił
Współczynniki ik oraz i 0 są przemieszczeniami, zatem do ich obliczenia
można zastosować twierdzenie o pracy wirtualnej. Jeśli chcemy obliczyć
np. ik czyli przemieszczenie w miejscu i spowodowane działaniem w
miejscu k nadliczbowej
należy w miejscu i przyłożyć
Xk 1
jednostkowe obciążenie wirtualne i sporządzić od niego wykres
momentów zginających. Zauważmy że takim obciążeniem będzie stan
Xi 1
i spowodowany nim wykres momentów M i .
Mamy więc:
Podobnie:
ik
MiM k
dx
EJ
i0
MiM 0
dx
EJ
69
Zauważmy:
2
1) Każde ii 0 gdyż (M ) dx - funkcja podcałkowa jest
EJ
dodatnia o ile istnieje zginanie. Oznacza to, że w układach
sprężystych przemieszczenie pod siłą spowodowane działaniem tej
siły jest zawsze zgodne ze zwrotem jej działania.
i
ii
2) Zawsze jest ik ki
X1 1
1
2
21
1
12
2
X2 1
W rzeczywistości równe są prace 1 12 1 21
Jest to szczególny przypadek twierdzenia o wzajemności, tzw. Twierdzenie
Maxwella. W wyniku tego macierz układu równań metody sił jest macierzą
symetryczną
70
Wpływy pozastatyczne
Nierównomierny przyrost temperatury
h
k t
t t
h
kt - krzywizna
Δt
t
współczynnik rozszerzalności termicznej
Układ podstawowy jest układem statycznie wyznaczalnym.
Zatem:
n
t t
j 1
h
i0
gdzie:
n
t t
j 1
h
M i dx
j
i
FjM
i
FjM
- pole wykresu momentu M i na pręcie
W układach statycznie wyznaczalnych przyrost
temperatury nie wywołuje powstania sił przekrojowych
71
Wpływy pozastatyczne
Równomierny przyrost temperatury
h
t t t
t
n
n
i
i 0 t t Ni dx t t FjN
j 1
i
gdzie: F jN
- pole
j
wykresu siły Ni
j 1
na pręcie
72
Wpływy pozastatyczne
Osiadanie podpór
Zatem:
i 0 Rki k 0
k
gdzie: Rki - reakcja w podporze k wywołana obciążeniem X i 1
Czyli:
i 0 Rki k
k
W układach statycznie wyznaczalnych osiadanie podpór
nie wywołuje powstania sił przekrojowych
73
q
Przykład 2.1
1,5 J
J
J
l
l
l
Stopień statycznej niewyznaczalności
n 53 2
Schemat podstawowy
q
X1
X1
X2
X2
W belkach taki schemat podstawowy jest
najkorzystniejszy
74
Stan X 1 1
X1 1
X1 1
J
1,5 J
M1
J
1
Stan X 2 1
X2 1
1,5 J
X2 1
J
J
M2
1
11
2 1 l 2 1 1 l 2 5 l
3EJ 2 3 EJ 2 3 9 EJ
1 1 l 2 2 l
22 2
EJ 2 3 3 EJ
12
1 1 l 1 1 l
EJ 2 3 6 EJ
75
Stan obciążenia zewnętrznego
q
J
1,5 J
J
M0
ql 2
8
M1
1
2 2 ql2 1
ql3
10
l
3EJ 3 8 2 36EJ
Układ równań:
20 0
5 l
1 l
3
X1
X 2 ql 0
9 EJ
6 EJ
36EJ
2 l
1 l
X1
X2 0
3 EJ
6 EJ
76
5
1
ql2
0
X
X
9 1 6 2 36
2
1
X1 3 X 2 0
6
X1 4X 2
X2
M
1 2
ql
74
40
1
ql 2
4X 2 X 2
18
6
36
X1
37
ql2
X2
9
18
4 2
ql
74
4 2
ql
74
ql 2
8
1 2
ql
74
77
Siły poprzeczne
q
4 2
ql
74
33
ql
74
T
41
ql
74
33
ql
74
4 2
ql
74
1 2
ql
74
5
ql
74
1 2
ql
74
5
ql
74
5
ql
74
1
ql
74
1
ql
74
1
ql
74
41
ql
74
78
q
h 20cm
l
l 4m
q 20kN / m
J x 2140 cm 4
Wx 214 cm 3
ql 2 20 4 2
40kNm
8
8
q
M
40103
187MPa
Wx 214106
79
t 400 C 40K
t 105 K 1
E 205GPa
J x 2140cm4
h 20cm
3 t tEJ x 3 105 40 205106 2140108
13,2kNm
2
h
2 20102
t
M 13,2 103
62MPa
Wx 214106
80
Granica plastyczności stali:
f y 300MPa
h 22cm
Dopuszczalne naprężenie: dop 0,7 f y 210MPa
Zatem:
q
187 62 249MPa dop 210MPa
Wx 278cm3
M
40103
143MPa
Wx 278106
143 62 205MPa dop 210MPa
3 t tEJ x 3 105 40 205106 3060108
17,1kNm
2
h
2 22 102
M 17,1103
t
62MPa
Wx 278106
J x 3060cm4
Ale jest:
Jx
0,5Wx
h
M t tE 0,5Wx
62
0,332
187
62
2)
0,433
143
1)
M 3 t tE 0,5Wx 3
t tE
Wx 2
Wx
4
81
Przykład 2.2
h const
EJ const
t
2l
3
Stopień statycznej niewyznaczalności
l
3
l
n r 3 p 5 3 1 1
Schemat podstawowy
X1
t
82
Stan
X1 1
X1 1
t
1
2
M1
1
11
1
2l 1 2
1 l 1 2 1 1 1 2 1
1 2 1
1
8 1 3
l
(1 1 l )
(
)
l
EJ
3 2 3
2 3 2 3 2 2 2 3 2
EJ 9 36 12
36 EJ
3 EJ
n
t t
j 1
h
10
X1
M
T
F1iM
t t (1 2l 1 1 l 1 ) t tl
3 2 2 3 2
h
4h
10
tl 3EJ 3EJ t t
t
l
4h
11
4h
3EJ t t
4h
9 EJ t t
8hl
M X 1 M1
3EJ t t
8h
3EJ t t
8hl
83
Wzór na stopień statycznej niewyznaczalności jest identyczny jak w belkach
n r 3 p
Gdzie:
p 1
r – liczba reakcji podpór
3 – liczba równań równowagi
p – liczba warunków statyki wynikających z
istnienia przegubów
p2
r6
n 6 3 1 2
r7
n 7 3 2 2
84
Jeśli w ramie pojawiają się obwody zamknięte, stopień statycznej
niewyznaczalności wzrasta o 3a – gdzie a oznacza liczbę obwodów
zamkniętych
n r 3(a 1) p
n 3 3(1 1) 0 3
n 5 3(2 1) 1 7
Układy podstawowe
85
Przeguby w ramie
p 1
p 1
p3
p2
p3
86
q
EJ const
Przykład 2.3
l
l
Stopień statycznej
niewyznaczalności
n r 3 p 530 2
2l
q
Schemat podstawowy
X1
X2
87
Stan X 1 1
l
l
X1 1
M1
l
Stan
X2 1
2l
M2
X2 1
2l
88
11
1
l2 2
3l 3
(3 l l 2l l )
EJ
2 3
EJ
12
1
1
2l 3
2l 2l l
EJ
2
EJ
22
1
1 2
32l 3
(2l 2l 2l 2l 2l 2l )
EJ
2 3
3EJ
l
Stan obciążenia zewnętrznego
10
20
3l
2
4
1 1
l
2ql
2ql 2 2l
EJ 3
2
3EJ
l
2
1 1
8ql 4
2ql 2 2l 2l
EJ 3
3EJ
2ql
2
M0
l
2
l
M1
89
Układ równań:
3l 3
2l 3
2ql 4
X1
X2
0
EJ
EJ
3EJ
2l 3
32l 3
8ql 4
X1
X2
0
EJ
3EJ
3EJ
Po uproszczeniach:
M M 0 M1 X1 M 2 X 2
2ql
0
3
32
8ql
2 X1
X2
0
3
3
3X1 2 X 2
4
ql
9
3
X 2 ql
9
X1
4 2
ql
9
2 2
ql
9
M
8 2
ql
9
90
Siły poprzeczne
Siły podłużne
4
ql
9
1
ql
3
4
ql
9
N
T
1
ql
3
4
ql
9
14
ql
9
1
ql
3
91
EJ const
Przykład 2.4
l
Przesunięcia i obroty podpór
u0
l
0
v0
2l
92
Stan X 1 1
Stan
X2 1
X1 1
X2 1
l
2l
1
0
Równania metody sił
Równania prac wirtualnych
1 10 l 0 0 v0 0
1 20 2l 0 1 v0 0
10 l 0
20 2l 0 v0
3l 3
l3
X1
X 2 l 0 u0
EJ
EJ
l3
40l 3
X1
X 2 2l 0 v0 0
EJ
3EJ
93
Obliczenie od przesunięcia poziomego prawej podpory
3l 3
l3
X1
X 2 u0
EJ
EJ
l3
40l 3
X1
X2 0
EJ
3EJ
3
X2
X1
40
34 u0 EJ
117 l 2
EJ
3 X 1 X 2 u0 3
l
40 u0 EJ
117 l 3
3 u0 EJ
X2
117 l 3
X1
40 u0 EJ
117 l 2
M
46 u0 EJ
117 l 2
94
34 u0 EJ
117 l 2
40 u0 EJ
117 l 2
40cm
M
u0 5cm
l 3m
46 u0 EJ
117 l 2
E 25Gpa
J
M max
1
5
20 303
45000cm4 45103 cm4 45103 108 45105 m 4
12
46 u0 EJ 46 2 10 2510 4510
46 2 25 45
2
98,3kNm
117 l
117
9
117 9
max
20cm
6
Wx
2 101 4 2 102 104
5,33103 m3
6
98,3
103 18,4MPa
5,33103
95
Zawsze warto wykorzystać symetrię układu, nawet jak obciążenie
nie spełnia warunków symetrii
l
2
P
P
M0
l
2
X2
X3
l
X1
l
l
l
Pl
2
1
1
M2
M1
M3
X3 1
l
X1 1
X2 1
1
96
Pełny układ równań:
X 111 X 212 X 313 10 0
X 1 21 X 2 22 X 3 23 20 0
X 1 31 X 2 32 X 3 33 30 0
X3
l
2
X3
X2
X2
P
X1
l
2
X1
l
2
l
2
M0
Pl
2
l
2
l
2
1
M1
1
M2
l
M3
l
1
1
97
M
1
M 2 dx 0
M
1
M 3 dx 0
12 13 0
Stąd:
Układ równań
X 111 10 0
X 2 22 X 3 23 20 0
X 2 32 X 3 33 30 0
l
2
P
2
P
P
2
P
2
P
2
l
2
l
S
A
98
Symetria
10 0
M 0S
Pl
2
X 2 22 X 3 23 20 0
X 2 32 X 3 33 30 0
Pl
2
Antysymetria
20 30 0
X111 10 0
M0A
Pl
2
Pl
2
99
Niewiadome grupowe. W przypadku symetrii konstrukcji oraz symetrii lub
antysymetrii obciążenia warto wykorzystać niewiadome w postaci grup
A
S
2P
P
P
P
P
A
S
n4
A
S
X 111 X 212 X 313 X 414 10 0
P
X 1 21 X 2 22 X 3 23 X 4 24 20 0
P
P
P
X 1 31 X 2 32 X 3 33 X 4 34 30 0
X 1 41 X 2 42 X 3 43 X 4 44 40 0
X1
X1
X2
S
X2
X3
X3
X4
A
X4
100
Symetria
X 111 X 212 10 0
X 2 22 X 2 22 20 0
M 0S
M1
M2
Antysymetria
M0A
M3
M4
X 3 33 X 4 34 30 0
X 3 34 X 4 44 40 0
101
W przypadku kratownic wzór na stopień statycznej
niewyznaczalności można przedstawić w wygodniejszej formie
n r p 2w
gdzie:
r - liczba reakcji węzłów
p
- liczba prętów
w - liczba węzłów
Wzór ten skonstruowany jest przy założeniu, że w każdym pręcie występuje jedna siła
a dla każdego węzła można ułożyć dwa warunki równowagi, gdyż układ sił w węźle jest
układem zbieżnym
102
W przypadku kratownic wzory na współczynniki układu równań
Metody Sił zmieniają się, gdyż w prętach kratownic występują
wyłącznie siły podłużne, stałe na długości prętów.
Dlatego też:
p
Nij N kjl j
j 1
EAj
ik
gdzie:
p
Nij , Nkj
l j , Aj
E
- liczba
prętów w kratownicy
- siły w pręcie j odpowiednio od stanów i oraz k
- długość i pole przekroju pręta j
- moduł Younga materiału prętów kratownicy
103
Wyrazy wolne od obciążenia zewnętrznego:
p
Nij N 0 j l j
j 1
EAj
i0
gdzie:
N 0 j - siły w pręcie j od obciążenia zewnętrznego
Wyrazy wolne od równomiernego przyrostu temperatury:
p
i 0 t t j N ijl j
j 1
gdzie:
N ij
lj
tj
- siła w pręcie j od stanu i
- długość pręta j
- przyrost temperatury w pręcie j
t - współczynnik rozszerzalności termicznej materiału kratownicy
104
Wyrazy wolne od osiadania podpór:
i 0 Rki k
k
gdzie:
Rki
k
- reakcja
w podporze k wywołana obciążeniem X i 1
- osiadanie
(lub obrót) podpory k
u
v
v
W układach statycznie wyznaczalnych osiadanie podpór
nie wywołuje powstania sił przekrojowych
105
Przykład 2.5
EA const
P
2
4
3
l
4
1
6
3
5
l
l
l
n 4 10 2 6 2
P
Schemat podstawowy
2
X1
4
X2
X2
1
6
3
5
106
Stan X1 1
2
3l
4
4
5l
4
l
X1 1 1
6
1
1
3
1
5
0,8
0,6
Stan X 2 1
cos
3
0,6
5
1
0,8
2
4
0,6
1
3
1
X2 1
X2 1
0,8
1
1
0,6
0,6
6
0,8
5
107
Pręt
N1
N2
Długość
N1 N1 l
N2 N2 l
N1 N 2 l
1-2
0
0
1,25l
0
0
0
1-3
1
0
l
l
0
0
2-3
0
-0,6
0,75
0
0,27l
0
2-4
0
-0,8
l
0
0,64l
0
2-5
0
1
1,25l
0
1,25l
0
3-4
0
1
1,25l
0
1,25l
0
3-5
1
-0,8
l
l
0,64l
-0,8l
4-5
0
-0,6
0,75l
0
0,27l
0
4-6
0
0
1,25l
0
0
0
5-6
1
0
l
l
0
0
3l
4,32l
-0,8l
Suma iloczynów
11
3l
EA
22
4,32l
EA
12
0,8l
EA
108
Stan obciążenia zewnętrznego
P
2
4
0,75l
1
6
3
5
0,67P
0,33P
l
l
l
P N
x
N 24
2
4
M2 N35 0,75l 0,33P 2l 0
N13 N35 0,89P
6
N 35
5
0,33P
M
N24 0,75l 0,33P l 0
N 24 0,44P
P
y
P
y
N23 0
5
N24 0
N56 N24 0,44P
4
N 45
N35 0,89P
N 25
N 24
56
0,33P N45 0
6
N 45 0,33P
N 56
0,33P
N25 0,6 0,33P 0
N 25 0,55P
109
Długość N1 N 0 l
N 2 N0 l
Pręt
N1
N2
N0
1-2
0
0
-1,11P
1,25l
0
0
1-3
1
0
0,89P
l
0,89Pl
0
2-3
0
-0,6
0
0,75
0
0
2-4
0
-0,8
-0,44P
l
0
0,35Pl
2-5
0
1
-0,55P
1,25l
0
-0,69Pl
3-4
0
1
0
1,25l
0
0
3-5
1
-0,8
0,89P
l
0,89Pl
-0,71Pl
4-5
0
-0,6
0,33P
0,75l
0
-0,15Pl
4-6
0
0
-0,55P
1,25l
0
0
5-6
1
0
0,44P
l
0,44Pl
0
2,22Pl
-1,20Pl
Suma iloczynów
10
2,22 Pl
EA
20
1,20 Pl
EA
110
3l
0,8l
2,22 Pl
X1
X2
0
EA
EA
EA
0,8l
4,32l
1,20 Pl
X1
X2
0
EA
EA
EA
gdzie: 11
22
11 22 12
12
12
21
11 22 12 2
11
22
11 22 12 2
2
Czyli
X1 1110 12 20
X 2 1210 22 20
4,32
EA
EA
0,351
2
3 4,32 0,8
l
l
0,8
EA
EA
12 21
0,065
2
3 4,32 0,8
l
l
3
EA
EA
22
0,244
2
3 4,32 0,8
l
l
11
X 1 0,351 2,22P 0,0651,20P 0,701P
X 2 0,065 2,22P 0,2441,20P 0,149P
111
Siły w prętach:
N N0 X1 N1 X 2 N 2
X 1 0.701P
X 2 0.149P
Pręt
N0
N1
X 1 N1
N2
X 2 N2
1-2
-1,11P
0
0
0
0
-1,11P
1-3
0,89P
1
-0,70P
0
0
0,19P
2-3
0
0
0
-0,6
-0,09P
-0,09P
2-4
-0,44P
0
0
-0,8
-0,12P
-0,56P
2-5
-0,55P
0
0
1
0,15P
-0,40P
3-4
0
0
0
1
0,15P
0,15P
3-5
0,89P
1
-0,70P
-0,8
0,12P
0,31P
4-5
0,33P
0
0
-0,6
-0,09P
0,24P
4-6
-0,55P
0
0
0
0
-0,55P
5-6
0,44P
1
-0,70P
0
0
-0,26P
N
112
Siły w prętach
P
4
0,56P
2
0,15P
1,11P
0,55P
0,09P
0,70P
0,40P
0,24P
1
6
0,19P
3
0,31P
5
0,70P
0,26P
0,33P
0,67P
113
Przykład 2.6
4
2
1
6
3
5
114
Średnia temperatura:
W pasie: t śr
t 0,5l t 0,5l 3t
l
2l
4
5l
8
t
4
W słupku:
t śr t
0,75l 1 1
t
2 2 0,75l 4
W krzyżulcu: tśr t
t
1,25l 1 1
t
2 2 1,25l 4
3l
8
t
t
t
4
t
3
t
4
3
t
4
l
2
l
2
l
2
l
2
115
Siły N1
1
Przyrost temperatury
3
5
1
1
1
6
1
3
5
3
t
4
3
3
10 1 t t 2l t t l
4
2
6
3
t
4
Siły N 2
Przyrost temperatury
0,8
2
0,6
3
4
1
X2 1
X2 1
0,8
1
2
4
0,25t
0,6
0,25t
0,75t
5
3
5
3
4
t 5l
t 3l
11
0,6 t t t l
4 4
4 4
20
20 0,8 t t l 1 t
116
EA
3
11
(0,351 t t l 0,065 t t l ) 0,562 t t EA
l
2
20
EA
3
11
X2
(0,065 t t l 0,244 t t l ) 0,232 t t EA
l
2
20
X1
Siły w prętach: N X1 N1 X 2 N2
Pręt
N1
X 1 N1
N2
X 2 N2
N
1-2
0
0
0
0
0
1-3
1
-0,56
0
0
-0,56
2-3
0
0
-0,6
0,14
0,14
2-4
0
0
-0,8
0,19
0,19
2-5
0
0
1
-0,23
-0,23
3-4
0
0
1
-0,23
-0,23
3-5
1
-0,56
-0,8
0,19
-0,37
4-5
0
0
-0,6
0,14
0,14
4-6
0
0
0
0
0
5-6
1
-0,56
0
0
-0,56
t tEA
117
Siły w prętach
t tEA
4
0,19
2
0,23
0,14
0,56
0,23
0,14
1
6
0,56
3
0,37
5
0,56
0,56
118
Siły i naprężenia od przyrostu temperatury
N 0,56t tEA
t 105 K 1
t 100 K
E 205GPa
N
0,56 t tE 0,56 10 5 10 2 205 10 3 114 ,8MPa
A
119
Rusztem przegubowym nazywamy układ krzyżujących się belek prostych,
leżących w jednej płaszczyźnie i obciążonych prostopadle do tej
płaszczyzny. Belki łączą się w węzłach, przekazując wzajemnie
oddziaływania w postaci tylko sił prostopadłych do płaszczyzny rusztu.
120
Węzły rusztu przegubowego
Siły przekrojowe
Podpory
M
T
121
Stopień statycznej niewyznaczalności
n r w 2b p
gdzie
r
- liczba reakcji
w - liczba węzłów
b - liczba belek
p - liczba przegubów
122
Węzły
w2
n 6 2 23 2
w 1
r 1
n 4 9 26 1
123
p 1
Przeguby
w 1
n 4 1 2 2 1 0
p2
n 7 1 2 2 2 2
w 1
124
EJ const
Przykład 2.7
q
l
l
l
l
l
n 6 2 23 2
125
Schemat podstawowy
X1
X2
q
M0
X1
ql 2
2
X2
2l
3
l
2
2l
3
M1
M2
l
2
126
2l
3
11
l
3
M1
l
2
1
l
1 2 l 2l 1 2 2l 2l
1 2 2l
33 l 3
(2 l l 2l )
EJ
2 2 3 2 3
2 3 3 3
2 3 3
54 EJ
22
l
3
2l
3
12
33 l 3
54 EJ
1
2l
1 2 l 2l
1 2 l 1 2l
l
1 2 2l 1 l
[2 l l ( ) l ( )]
EJ
3
2 3 3 3
2 3 3 3 3
3 2 3 3 3 3
21 l 3
12
54 EJ
M2
l
2
10 0
20
M0
2 2 ql 2
5 l
5 ql 4
l
EJ 3 2
8 2 24 EJ
ql 2
2
127
33
21
X1
X2 0
54
54
21
33
5
X1
X 2 ql 0
54
54
24
X2
33
X 1 1,57 X 1
21
0,389X1 0,6111,57X1 0,208ql 0
X 2 1,57 0,365ql
X1 0,365ql
X 2 0,573ql
0,05ql2
M M 0 X1M1 X 2 M 2
0,21ql2
0,18ql2
M
0,26ql2
128
Przykład 2.8
l
2
EJ
2 EJ
EJ
l
- przesunięcie podpory
l
Schemat podstawowy
n 4 1 2 2 1
M1
X1
2
3
X1
l
l
3
129
11
1 l l 2
1 l l 1 2 l l
1 2 l
l
( l )
2 EJ 2 3
EJ 3 2 2 3 3 3 2 3 3
11
2
1 10 0
3
X1
3
EJ
l2
2 l3
9 EJ
2
3
10
2 9 EJ
EJ
3 3 3
3 2l
l
M X 1 M1
EJ
l2
M
130
Przykład 2.9
EJ const
2P
l
l
l
l
l
l
l
l
n 12 9 2 6 9
131
Schemat podstawowy
P
I
X2
I
X1
II
X3
X6
X5
X9
X4
Uwaga: siłę 2P rozdzielić na obie belki
X8
X7
X3
X6
X2
X5
X1
X4
X9
I
X8
P
II
X7
I
132
S
S
S
X1 X 3 X 7 X 9 0
S
S
S
S
X5 0
S
X 2 X 4 X 6 X8
133
Schemat podstawowy
I
II
X2
P
I
X2
X2
X2
X2
X2
X2
I
X2
P
II
I
134
M2
M0
l
l
l
l
l
l
l
l
Pl
22
20
1
l 2l 2
l l 2
8l 3
(8
l4
l 2 l 2l l )
EJ
2 3
2 3
EJ
M
3
1 l l 2 Pl
1 Pl
11Pl
l
l
(
Pl
)
12EJ
EJ 2 3 2
2 2
X2
11Pl3 EJ
11
3 P
12EJ 8l
96
85
Pl
96
11
37
11
37
135
Elementami rusztów o węzłach sztywnych są pręty załamane w planie.
Obciążenie jest prostopadłe do płaszczyzny rusztu.
136
Siły przekrojowe
Podpory i reakcje
Przegubowo-kulista
T
M
Ms
Przegubowo-walcowa
Utwierdzona
137
Stopień statycznej niewyznaczalności
n r 3(a 1) p
Gdzie:
r – liczba reakcji podpór
3 – liczba równań równowagi
a – liczba obwodów zamkniętych
p – liczba warunków statyki wynikających z
istnienia przegubów
p 1
a 1
r 3
r2
a p0
n2
p0
r 3
n4
r 1
a 1
r 3
r 1
n3
138
Współczynniki układu równań.
n
ik (
j 1 l j
Gdzie:
Mi Mk
M M sk
dx si
dx)
EJ
GC
lj
M si , M sk - momenty skręcające
G - moduł Kirchhoffa
-charakterystyka przekroju na skręcanie; w prętach o
przekrojach kołowych biegunowy moment bezwładności
C
Wyrazy wolne:
m
M 0 t t j
M si M s 0
i0 ( M i (
)dx
dx ) Rir r
EJ
hj
GC
j 1 l j
r 1
lj
n
Gdzie:
n
- Liczba prętów
M 0 , M s 0 - Momenty od obciążenia zewnętrznego
m
- Liczba więzów podporowych
t - Współczynnik rozszerzalności termicznej
Rir - Reakcja podpory r w stanie X i 1
M i , M si
t j
hj
- Momenty w stanie X i 1
-Nierównomierny przyrost temperatury w pręcie j
- Wysokość pręta j
r
- Przesunięcie podpory r
139
Przykład 2.10
l
P
l
Przekrój
C
A
l
2
B
dw
l
2
J
l
n 5 3 1 1
64
C J0
dz
(d z4 d w4 )
32
(d z4 d w4 ) 2 J
P
Schemat podstawowy
Materiał : stal 0,3
C
G
E
E
0,385E
2(1 ) 2(1 0,3)
A
B
X1
Wektor momentu
140
C
M C C ^ 1 V A
B
C^
A
X1 1
l
2
VA
2l
l
2
VA
2
l
C
1
1
4
2
C
l
l
0
2
2
l
2
l
1
C
C
1
4
4
1
1
A
A
B
3
M1
M S1
141
P
C
l
l
M C C ^ P V A 0
2
2
VA P
P
B
A
l
C^
l
2
VA
l
l
2
C
Pl
3Pl
C
l
Pl
2P
P
3Pl
C
C
Pl
Pl
Pl
Pl
3Pl
3Pl
A
A
B
M0
B
MS0
142
11
11
1
3 1 2
l 1 2
1 2
1
(3 l 3 3 1 1 4 2l 4)
(4 2l 4 1 2l 1)
EJ
2 2 3
2 2 3
2 3
GC
l 9 1 32
l
( )
(32 2)
EJ 2 2 3
2 J 0,385E
10
11
l
l
(15,67 44,16) 59,83
EJ
EJ
1
3 1 2
l 1 2
1
1 2
1
1
[3Pl l 3 Pl 1 Pl 2l 2 3Pl l ( 4 2)]
(3Pl 2l 4 Pl 2l 1)
EJ
2 2 3
2 2 3
2
2 3
3
GC
Pl 2
Pl 2
10
(11,67 33,77) 45,44
EJ
EJ
Pl 2 9 1
Pl 2
10
( 2 5)
(24 2)
EJ 2 6
2 J 0,385C
X1
M
45,44
Pl 0,76Pl
59,82
MS
0,04Pl
C
0,24Pl
0,52Pl
C
0,24Pl
0,24Pl
0,72Pl
0,04Pl
0,76Pl
B
A
A
B
0,52 Pl
W
0,24 Pl
2W
red 2 3 2
Pl
Pl
Pl
0.52 2 3 0,5 0,24 2 0,60
0,76
W
W
W
143
Przykład 2.11
Przekrój
2b
3l
8
l
J
l
2
n 63 3
l
2
C
Schemat podstawowy
X2
X1
b4
0,052 b 4
0,052
(n 0,63 4 ) (2 0,63
) 0,458b 4
3
n
3
16
0,458 3
C
J 0,687 J
2
X2
Materiał : żelbet
X3
X1
b (2b)
2
b4
12
3
G
X3
b
3
0,2
E
E
0,417E
2(1 ) 2(1 0,2)
Oznaczenia:
Wektor siły
Wektor momentu
144
Plan
A
S
M S1
M1
0,6
0,6
0,8
0,8
X1 1
X1 1
4
5
3
sin
5
cos
X2 1
X2 1
1
M2
1
A
S
A
S
0,6
0,6
0,8
1
M 1M 2 ds 0
M
S1
M S 2 ds 0
MS2
0,8
1
A
12 0
S
145
Plan
Siła od nas
X3 1
X3 1
1
Siła do nas
5
l
8
M3
A
S
3
l
8
cos
4
5
sin
3
5
M S3
3
l
8
5
l
8
11
l
8
11
l
8
A
l
2
13 0
S
l
2
Wyrazy wolne:
W stanach X 1 , X 2
w podporach nie pojawiają się reakcje w postaci sił. Stąd 10 20 0
W stanie X 3 w podporze lewej pojawia się reakcja równa jeden.
30 (1 )
146
X111 0 X1 0
22
X 2 22 X 3 23 0
2 11 3 l
5 5 1
2
2 7 2 15 2
l2
23
[( l l ) 1 l l 0,6)
0
( l
l ) 1,984
EJ 8
8 2
8 8 2
GC
EJ 8
128
EJ
X 2 32 X 3 33 30 0
33
33
2
5
2
5
2,45
2 0,4
l
(1 l 1 0,6 l 0,6)
0,8 l 0,8
l
l 5,24
EJ
8
GC
8
EJ
0,417E 0,687J
EJ
2 11
1 2 11 1 3
3
1 2 3 1 11
5 5 1 2 5
2 l
l
[( l l ( l l ) l l ( l l ) l l l )
l
EJ 8
2 3 8
3 8
8
2 3 8 3 8
8 8 2 3 8
GC 2 2
2l 3 11 22 3
3 6 11
125
2l 3
l3
[
( )
( )
]
15,410
EJ 8 2 24 24 8 2 24 24 64 24 4 0,417E 0,687J
EJ
1,984l X 2 15,41l 2 X 3
EJ
l2
EJ
X 3 0,0682
l
X 2 0,0258
5,24X 2 1,984l X 3 0
EJ
0
l
147
M
MS
Plan
S
A
155
581
155
206
514
206
514
581
1096
1096
EJ
10000 l 2
341
341
S
A
Równowaga węzła
155
Aksonometria
581
155
514
581
514
206
581
1096
1096
514
341 581 0,8 206 0,6 0
581 0,6 206 0,8 514 0
341
148
3.Metoda
przemieszczeń
1
2
Układ
analizowany
Niewiadomymi metody są wielkości geometryczne
2
1
φ1
φ2
Kąty φ1 , φ2 muszą być takie, by zachodziła równowaga węzłów
151
M
M
φ
φ
Konwencja znaków
Dodatnie zwrotu kątów i momentów zgodnie z ruchem wskazówek
zegara
152
153
K11
1
2
K21
φ1 = 1
K12
1
K22
2
φ2= 1
154
K10=0
1
K20
2
155
Równania równowagi węzłów
K11φ1 + K12φ2 + K10 = 0
K21φ1 + K22φ2 + K20 = 0
Jest to układ równań algebraicznych
liniowych. Niewiadomymi są kąty φ1 i φ2
a współczynniki Kik oznaczają reakcje w
narzuconych na węzły więzach
156
Założenia
1.Układy ramowe –siatka prętów ortogonalna
2.Małe przemieszczenia
3.Obowiązuje prawo Hooke’a
4.Siły podłużne nie powodują zmian długości
prętów
157
φk
i
φi
φi
i
φj
Węzeł sztywny
Węzeł przegubowy
Rodzaje węzłów
158
Ramy o węzłach sztywnych
Δ
1
2
Niewiadome: φ1 , φ2
1
Δ
2
Δ
3
Niewiadome: φ1 , φ2 , φ3 , Δ
Stopień geometrycznej niewyznaczalności: n=Σ φi + Σ Δi
159
Ramy z częścią węzłów przegubowych
ΔII
Cięciwy
prętów po
odkształceniu
ΔII
2
1
ΔI
ΔI
ΔI
Niewiadome: φ1 , φ2 , ΔI , ΔII
160
Ramy z częścią węzłów przegubowych
1
2
ΔI
ΔI
ΔII
4
3
ΔI
ΔII
Niewiadome: φ1 , φ2 , φ3 , φ4 , ΔI , ΔII
161
162
i
wi
EJik
k
Mik
wk
Ψik
φi
l ik
φk
Mki
WZORY TRANSFORMACYJNE
Belka obustronnie utwierdzona
163
X1=Mik
k
i
X2=Mki
wi
wk
Ψik
φi
φk
l ik
Ψik = (wk – wi) ∕
l ik
Momenty przywęzłowe
Obliczenie metodą sił
164
X1 = 1
1
l
1
l
X2 = 1
1
l
1
l
1
1
1 10 wi wk i
l
l
wk wi
10 i
l
wk wi
20 k
l
Obliczenie wyrazów wolnych
na podstawie twierdzenia o pracy wirtualnej
165
1
M1
1
M2
l
11 22
3EJ
l
12 21
6 EJ
10 i
20 k
Współczynniki układu równań metody
sił
166
l
l
X1
X 2 i
3EJ
6 EJ
l
l
X1
X 2 k
6 EJ
3EJ
l
EJ
2 1
X 1 2 i k 3
3 6
2 EJ
2 i k 3
X1
l
2 EJ
2 k i 3
X2
l
167
M
0
ik
M
0
ki
2 EJ
0
2 i k 3 M ik
M ik
l
2 EJ
0
M ki
2 k i 3 M ki
l
WZORY TRANSFORMACYJNE
Belka obustronnie utwierdzona
168
i
wi
EJik
Mik
Ψik
k
wk
φi
l ik
WZORY TRANSFORMACYJNE
Belka jednostronnie utwierdzona
169
X1=Mik
k
i
wi
Ψik
φi
wk
l ik
Ψik = (wk – wi) ∕l ik
Moment przywęzłowy
Obliczenie metodą sił
170
X1 = 1
1
1
1 10 wi wk i
l
l
10
1
l
1
l
11
10
X1
wk wi
i
l
l
3EJ
i
3EJ
i
l
Obliczenie momentu
171
M ik0
3EJ
0
i M ik
M ik
l
WZORY TRANSFORMACYJNE
Belka jednostronnie utwierdzona
172
Momenty wywołane wpływami zewnętrznymi
0
Schemat
ik
P
M
0
ik
M
0,5 l
0
ki
0,5 l
q
M ki0
M ik0
l
M
0
ik
t
M
0
ki
M
M
Pl
8
Pl
8
ql 2
12
ql 2
12
EJ
t t
h
EJ
0
ki
t t
h
173
Momenty wywołane wpływami zewnętrznymi
0
Schemat
ik
M
P
M
3Pl
16
0
ik
0,5 l
0,5 l
q
M ik0
l
M ik0
t
ql 2
8
t t
3
EJ
2
h
174
1. Ustalić stopień geometrycznej niewyznaczalności
n=Σφi + ΣΔj
i=1,2,3,…k
k – liczba węzłów sztywnych
j= k+1, k+2,…k+m
m – liczba niezależnych przesunięć węzłów
n=k+m
2. Ponumerować niewiadome rozpoczynając od kątów obrotu
φ1 , φ2 ,….φk , Δk+1 , Δk+2 ,.. Δn
3. Napisać układ równań kanonicznych
K11φ1 + K12φ2 + … + K1,k+1 Δk+1 +…+ K1n Δn + K10 = 0
K21φ1 + K22φ2 + … + K2,k+1 Δk+1 +…+ K2n Δn + K20 = 0
…………………………………
Kn1φ1 + Kn2φ2 + … + Kn,k+1 Δk+1 +…+ Knn Δn + Kn0 = 0
ALGORYTM METODY PRZEMIESZCZEŃ
Postępowanie formalne
175
4. Przyjąć układ geometrycznie wyznaczalny przez nałożenie
więzów na przyjęte niewiadome; utwierdzić węzły sztywne,
podeprzeć podporami węzły przesuwne; ponumerować
nałożone więzy zgodnie z numerami niewiadomych.
5. Z równań równowagi nałożonych więzów wyznaczyć ich
reakcje Kij wywołane jednostkowymi stanami niewiadomych.
6. Obliczyć reakcje nałożonych więzów Ki0 wywołane
przyczynami zewnętrznymi.
7. Reakcje Kij oraz Ki0 wstawić do układu równań kanonicznych
i rozwiązać równania ze względu na φi oraz Δj .
ALGORYTM METODY PRZEMIESZCZEŃ
Postępowanie formalne
176
8. Obliczyć momenty przywęzłowe na podstawie wzorów
transformacyjnych.
9. Sporządzić wykresy momentów zginających w ramie.
10.Na podstawie wykresu momentów zginających sporządzić
wykresy sił poprzecznych, traktując poszczególne pręty jak
belki swobodnie podparte.
11. Na podstawie wykresu sił poprzecznych sporządzić wykresy
sił podłużnych obliczając je z warunków równowagi węzłów.
ALGORYTM METODY PRZEMIESZCZEŃ
Postępowanie formalne
177
1. Ustalić stopień geometrycznej niewyznaczalności
n=Σφi + ΣΔj
i=1,2,3,…k
k – liczba węzłów sztywnych
j= k+1, k+2,…k+m
m – liczba niezależnych przesunięć węzłów
n=k+m
q
C
EJ const.
l
A
B
l
Przykład 3.1
l
Rama nieprzesuwna
k=2, m=0, n=2
178
2. Ponumerować niewiadome rozpoczynając od kątów obrotu
φ1 , φ2 ,….φk , Δk+1 , Δk+2 ,.. Δn
q
1
2
A
B
C
EJ const .
l
l
l
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
Niewiadome: φ1 , φ2
179
3. Napisać układ równań kanonicznych
K11φ1 + K12φ2 + … + K1,k+1 Δk+1 +…+ K1n Δn + K10 = 0
K21φ1 + K22φ2 + … + K2,k+1 Δk+1 +…+ K2n Δn + K20 = 0
…………………………………
Kn1φ1 + Kn2φ2 + … + Kn,k+1 Δk+1 +…+ Knn Δn + Kn0 = 0
q
1
2
C
EJ const .
l
A
l
Przykład 3.1
B
l
Rama nieprzesuwna
K11φ1 + K12φ2 + K10 = 0
K21φ1 + K22φ2 + K20 = 0
180
4. Przyjąć układ geometrycznie wyznaczalny przez nałożenie
więzów na przyjęte niewiadome; utwierdzić węzły sztywne,
podeprzeć podporami węzły przesuwne; ponumerować
nałożone więzy zgodnie z numerami niewiadomych.
q
1
2
1
C
2
EJ const .
l
A
l
Przykład 3.1
B
l
Rama nieprzesuwna
181
5. Z równań równowagi nałożonych więzów wyznaczyć ich
reakcje Kij wywołane jednostkowymi stanami niewiadomych.
K11
K21
M12
M2C=0
2
C
1
M21
M1A
M2B=0
A
MA1
Stan φ1 =1
φ2=0
Przykład 3.1
B
Rama nieprzesuwna
182
5. Z równań równowagi nałożonych więzów wyznaczyć ich
reakcje Kij wywołane jednostkowymi stanami niewiadomych.
M1A
2 EJ
2 EJ
4 EJ
(21 A 3 1 A )
(2 1 0 3 0)
l
l
l
M 12
2 EJ
2 EJ
4 EJ
(21 2 3 12 )
(2 1 0 3 0)
l
l
l
K11 M 1 A M 12
8EJ
l
M 21
2 EJ
2 EJ
2 EJ
(2 2 1 3 21 )
(2 0 1 3 0)
l
l
l
M 2B
3EJ
3EJ
( 2 21 )
(0 0) 0
l
l
M 2C
3EJ
3EJ
( 2 2C )
(0 0) 0
l
l
K 21 M 21 M 2 B M 2C
Przykład 3.1
2 EJ
l
Rama nieprzesuwna
183
5. Z równań równowagi nałożonych więzów wyznaczyć ich
reakcje Kij wywołane jednostkowymi stanami niewiadomych.
K12
K22
M12
2
1
A
C
M21
M1A=0
MA1=0
M2C
M2B
Stan φ2 =1
φ1=0
Przykład 3.1
B
Rama nieprzesuwna
184
5. Z równań równowagi nałożonych więzów wyznaczyć ich
reakcje Kij wywołane jednostkowymi stanami niewiadomych.
M 12
2 EJ
2 EJ
2 EJ
(21 2 3 12 )
(2 0 1 3 0)
l
l
l
M 21
2 EJ
2 EJ
4 EJ
(2 2 1 3 12 )
(2 1 0 3 0)
l
l
l
2 EJ
2 EJ
(21 A 3 1 A )
(2 0 0 3 0) 0
l
l
M 2B
3EJ
3EJ
3EJ
( 2 2 B )
(1 0)
l
l
l
M1A
3EJ
3EJ
3EJ
( 2 2C )
(1 0)
l
l
l
10 EJ
K 22 M 21 M 2 B M 2C
l
M 2C
K12 M 12 M 1 A
2 EJ
l
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
185
Ważna uwaga:
Zauważmy, że rozwiązywanym przykładzie K21=K12. Nie jest to
przypadek. Przypomnijmy
znane wcześniej
twierdzenie
Betti’ego:
„Jeśli na ustrój sprężysty działają dwa układy sił, to praca
pierwszego na przesunięciach wywołanych przez drugi układ
równa się pracy drugiego układu na przesunięciach wywołanych
przez układ pierwszy”.
Rozpatrzmy dwa układy statycznie niewyznaczalne. Na żaden
nie działa jakakolwiek siła czynna, natomiast w pierwszym
układzie podpora i doznaje jednostkowego przesunięcia (lub
obrotu), zaś w układzie drugim podobnego przesunięcia (lub
obrotu) doznaje podpora k .
186
Układ 1
Układ 2
Rki
1
k
k
1
i
Rik
i
Rik ∙ 1 = Rki ∙ 1
Rik = Rki
Twierdzenie o wzajemności reakcji
187
6. Obliczyć reakcje nałożonych więzów Ki0 wywołane
przyczynami zewnętrznymi.
q
1
2 2
1
C
EJ const .
l
A
l
Przykład 3.1
B
l
Rama nieprzesuwna
188
6. Obliczyć reakcje nałożonych więzów Ki0 wywołane
przyczynami zewnętrznymi.
q
ql 2
12
ql 2
12
l
2
ql
K 10 M 120
12
2
ql
K 20 M 210
12
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
189
7. Reakcje Kij oraz Ki0 wstawić do układu równań kanonicznych
i rozwiązać równania ze względu na φi oraz Δj .
8EJ
2 EJ
ql 2
1
2
0
l
l
12
2 EJ
10EJ
ql 2
1
2
0
l
l
12
ql 2 l
81 2 2
12 EJ
ql 2 l
21 10 2
12 EJ
Przykład 3.1
6 ql 2 l
1
38 12 EJ
5 ql 2 l
2
38 12 EJ
Rama nieprzesuwna
190
8. Obliczyć momenty przywęzłowe na podstawie wzorów
transformacyjnych.
2 EJ
6 ql 2 l
1
ql 2
2
ql 2 8
gdzie:
l
38 12
EJ 19
152
2
2 EJ 6 ql
l
1 2
M A1
ql 4
l 38 12 EJ 38
2
2EJ 6
5 ql
l
ql 2
1
M 12
ql 2 8
2
l 38 38 12 EJ 12
19
2
2
2EJ
5
6 ql
l
ql
20 12 38 ql 2
30
M 21
ql 2 10
2
l
38 38 12 EJ 12
38
12 38 12
3EJ 5 ql 2 l
15
M 2B
ql 2 5
l 38 12 EJ
38 12
M 1A
M 2C
3EJ 5 ql 2 l
15
ql 2 5
l 38 12 EJ
38 12
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
191
9. Sporządzić wykresy momentów zginających w ramie.
10
5
M
8
5
ql 2
8
4
ql 2
152
l
2
Wykres momentów zginających
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
192
10.Na podstawie wykresu momentów zginających sporządzić
wykresy sił poprzecznych, traktując poszczególne pręty jak
belki swobodnie podparte.
8
5
q
12
10
8
5
5
5
74
78
12
4
5
l
5
Wyznaczanie sił poprzecznych
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
193
10.Na podstawie wykresu momentów zginających sporządzić
wykresy sił poprzecznych, traktując poszczególne pręty jak
belki swobodnie podparte.
74
5
T
+
78
12
5
-
Wykres sił poprzecznych
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
194
11. Na podstawie wykresu sił poprzecznych sporządzić wykresy
sił podłużnych obliczając je z warunków równowagi węzłów.
74
1
5
78
N12
12
74
78
P 0
N1A
1
12
N1 A 74
N12 12
N21
2
C
5
5
N2B
N 2C 7
P 0 N
2
2B
83
5
N 21 N12
A
N2C
B
l
Wyznaczanie sił podłużnych
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
195
11. Na podstawie wykresu sił poprzecznych sporządzić wykresy
sił podłużnych obliczając je z warunków równowagi węzłów.
12
N
74
-
-
7
83
l
Wykres sił podłużnych
Przykład 3.1
Rama nieprzesuwna
196
1. Ustalić stopień geometrycznej niewyznaczalności
n=Σφi + ΣΔj
1
2
A
n=1+1=2
B
2. Ponumerować niewiadome rozpoczynając od kątów obrotu
φ1 , φ2 ,….φk , Δk+1 , Δk+2 ,.. Δn
Niewiadome φ1 , Δ2
Ramy przesuwne
Są to ramy, w których co najmniej jeden węzeł doznaje przemieszczeń
197
3. Napisać układ równań kanonicznych
1
1
2
A
2
K11φ1 + K12Δ2 + K10 = 0
K21φ1 + K22Δ2 + K20 = 0
B
4. Przyjąć układ geometrycznie wyznaczalny przez nałożenie
więzów na przyjęte niewiadome; utwierdzić węzły sztywne,
podeprzeć podporami węzły przesuwne; ponumerować
nałożone więzy zgodnie z numerami niewiadomych.
Ramy przesuwne
Są to ramy, w których co najmniej jeden węzeł doznaje przemieszczeń
198
5. Z równań równowagi nałożonych więzów wyznaczyć ich
reakcje Kij wywołane jednostkowymi stanami niewiadomych
K11
K21
1
1
2
K12
2
1
1
2
1
2
K22
1
A
B
A
B
Ramy przesuwne
Są to ramy, w których co najmniej jeden węzeł doznaje przemieszczeń
199
5. Z równań równowagi nałożonych więzów wyznaczyć ich
reakcje Kij wywołane jednostkowymi stanami niewiadomych
Reakcje w podporze 1 obliczyć można podobnie jak w
przykładzie 1. Inaczej jest z reakcjami w podporze 2.
K2i
T1A
T2B
Do wyznaczenia reakcji w podporze 2 potrzebna
jest znajomość sił poprzecznych
200
Siły poprzeczne mogą być oczywiście wyznaczone z równań
równowagi odpowiednich belek. I tak w belce obustronnie
utwierdzonej mamy:
Tik
Tki
M ik M ki 6 EJ
2 i k 2 Tik0
l
l
Tik
Natomiast w belce jednostronnie utwierdzonej:
Tik
M ik 3EJ
2 i Tik0
l
l
To nie jest wygodne. Uprościmy
algorytm metody przemieszczeń
201
1. Ustalić stopień geometrycznej niewyznaczalności
n=Σφi + ΣΔj
i=1,2,3,…k
k – liczba węzłów sztywnych
j= k+1, k+2,…k+m
m – liczba niezależnych przesunięć węzłów
n=k+m
2. Narysować plan przemieszczeń węzłów. Jako niewiadome
przyjąć kąty obrotu węzłów i cięciw prętów.
3. Ponumerować niewiadome, osobno numerując kąty obrotu
węzłów i niezależne kąty obrotu cięciw prętów
φ1 , φ2 ,….φk , ψI , ψII ,.. ψM . Cięciwy prętów numerujemy
liczbami rzymskimi.
4. Przyjąć układ geometrycznie wyznaczalny przez nałożenie
więzów na przyjęte niewiadome; utwierdzić węzły sztywne,
podeprzeć podporami węzły przesuwne; ponumerować
nałożone więzy zgodnie z numerami niewiadomych.
Algorytm uproszczony
202
5. Zwolnić wszystkie więzy i zapisać momenty
przywęzłowe wywołane obrotami węzłów i cięciw.
6. Obliczyć momenty przywęzłowe w układzie
geometrycznie wyznaczalnym.
7. Napisać równania równowagi węzłów.
8. Napisać równania pracy wirtualnej momentów i sił
zewnętrznych działających na wirtualne łańcuchy
kinematyczne.
9. Rozwiązać układ równań metody przemieszczeń.
Algorytm uproszczony
203
10. Obliczyć momenty przywęzłowe na podstawie wzorów
transformacyjnych.
11. Sporządzić wykresy momentów zginających w ramie.
12.Na podstawie wykresu momentów zginających sporządzić
wykresy sił poprzecznych, traktując poszczególne pręty jak
belki swobodnie podparte.
13. Na podstawie wykresu sił poprzecznych sporządzić wykresy
sił podłużnych obliczając je z warunków równowagi węzłów.
Algorytm uproszczony
204
2 niezależne przesuwy. Kąty obrotu cięciw prętów
12 45 II
23 56 1,5 II
14 25 36 I
1
ΔI
2
3
ΔI
ΔI
4
P
ΔII
ΔII
6
5
1,5 l
l
l
Plan przemieszczeń węzłów
205
K I 1 l M14 M 41 1 M 25 1 M 36 1 P u 0
M14 M 41 M 25 M 36 M I0 0
Ale KI=0 brak podpory I
KI
1
3
2
M14
1 l
1
M41
u
M25
1
M36
P
1
l
6
5
4
1,5 l
l
Praca momentów na łańcuchu kinematycznym
M I0 - Moment sił zewnętrznych na łańcuchu I
206
KII 1 1,5l M12 M 21 1 M 45 1 M 23 M32 1,51 0
M12 M 21 M 45 M 23 M 32 1,5 0
KII
1,5 1
1
3
1
M21
M12
2 M23
M32
P
1
4
6
5
1,5 1
1 1,5l
M45
1,5 l
l
l
Praca momentów na łańcuchu kinematycznym
M II0 0
207
1
l
l
2
2
C
P
EJ const.
3 l
4
B
2
A
l
Przykład 3.2
3 l
4
Rama przesuwna
208
1. Ustalić stopień geometrycznej niewyznaczalności
n=Σφi + ΣΔj
i=1,2,3,…k
k – liczba węzłów sztywnych
j= k+1, k+2,…k+m
m – liczba niezależnych przesunięć węzłów; n=k+m
1
l
l
2
2
C
3 l
4
P
B
2
A
l
Przykład 3.2
3 l
4
Rama przesuwna
k=2 ; m=1 ; n=3
209
2.Narysować plan przemieszczeń węzłów. Jako niewiadome
przyjąć kąty obrotu węzłów i cięciw prętów.
1
l
l
2
2
P
2
C
4
I
3
I
3 l
4
B
A
l
3 l
4
3. Ponumerować niewiadome, osobno numerując kąty obrotu węzłów
i niezależne kąty obrotu cięciw prętów φ1, φ2,….φk , ψI , ψII ,..ψM.
Cięciwy prętów numerujemy liczbami rzymskimi.
Przykład 3.2
Rama przesuwna
Niewiadome: φ1, φ2 , ψI
210
4. Przyjąć układ geometrycznie wyznaczalny przez nałożenie więzów
na przyjęte niewiadome; utwierdzić węzły sztywne, podeprzeć
podporami węzły przesuwne; ponumerować nałożone więzy
zgodnie z numerami niewiadomych.
l
l
2
1
2
1
2
C
I
3 l
4
P
B
2
A
l
Przykład 3.2
3 l
4
Rama przesuwna
211
5. Zwolnić wszystkie więzy i zapisać momenty
przywęzłowe wywołane obrotami węzłów i cięciw.
2
1
l
l
2
C
P
3 l
4
A
l
Przykład 3.2
M 1A
3 l
4
2 EJ
21 2
l
2 EJ
2 2 1
l
M 12
M 21
B
2
2 EJ
1 3 I M A01
l
2 EJ
21 3 I M 10A
l
M A1
M 2C
3EJ
4 EJ
4 2
2
3l
l
M 2B
4 EJ
4
2 I
l
3
Rama przesuwna
212
6. Obliczyć momenty przywęzłowe w układzie
geometrycznie wyznaczalnym.
M
0
A1
M 10A
Pl
8
Pl
8
7. Napisać równania równowagi węzłów.
EJ
81 2 2 6 I Pl 0
l
8
EJ
16
21 12 2 I 0
l
3
Przykład 3.2
Rama przesuwna
213
8. Napisać równania pracy wirtualnej momentów i sił
zewnętrznych działających na wirtualne łańcuchy
kinematyczne.
1
2
M1A
C
M2B
1
1
P
l
2
M A1 M 1 A
4
3
B
MA1
A
Przykład 3.2
4
l
M 2B P 0
3
2
0
0
Ponieważ M1A M A1
EJ
16
172
l
I P 0
61 2
l
3
9
2
Rama przesuwna
214
9. Rozwiązać układ równań metody przemieszczeń.
EJ
81 2 2 6 I Pl 0
l
8
EJ
16
21 12 2 I 0
l
3
EJ
16
172
l
I P 0
61 2
l
3
9
2
l
EJ
l
2 0,01328Pl
EJ
l
I 0,03161Pl
EJ
1 0,00458Pl
Przykład 3.2
Rama przesuwna
215
10. Obliczyć momenty przywęzłowe na podstawie wzorów
transformacyjnych.
M A1 0.302Pl
M 1 A 0.045Pl
0.062Pl
0.045Pl
M 12 0.045Pl
0.115Pl
M 21 0.062Pl
0.053PL
M 2C 0.053Pl
0.121Pl
0.302Pl
M
Przykład 3.2
M 2 B 0.115Pl
11. Sporządzić wykresy momentów
zginających w ramie.
Rama przesuwna
216
12.Na podstawie wykresu momentów zginających sporządzić
wykresy sił poprzecznych, traktując poszczególne pręty jak
belki swobodnie podparte.
0.107P
0.071P
Równowaga na oś poziomą
0.153P
0.153P
0.847P
T
Przykład 3.2
P
0.153P
0.847P
Rama przesuwna
217
3. Na podstawie wykresu sił poprzecznych sporządzić wykresy
sił podłużnych obliczając je z warunków równowagi węzłów.
0.153P
Równowaga na oś pionową
0.071P
0.036P
0.107P
0.036P
N
Przykład 3.2
0.107P
Rama przesuwna
218
1. Nierównomierny przyrost temperatury
h
Δt
Momenty w układzie geometrycznie wyznaczalnym
wywołane nierównomiernym przyrostem temperatury
zestawione są w tablicy
Wpływy pozastatyczne
Należą do nich przede wszystkim wpływ temperatury oraz wpływ przemieszczeń
podpór
219
EJ=const.
A
1
2
B
Δt
1,5l
l
l
3 tEJ 2 EJ
3 tEJ
3EJ 2
1 t
1 t
3l
2h
l
2h
2 EJ
21 2
M 12
l
2 EJ
2 2 1
M 21
l
3EJ
M 2B
2
l
M 1A
Przykład 3.3
Nierównomierny przyrost temperatury
220
3 tEJ 2 EJ
2 EJ
21 2 0
1 t
l
2
h
l
i
2 EJ
3EJ
M
M
2
i 2i 21 l 2 1 l 2 0
M
1i
EJ
61 2 2 3 t tEJ 0
l
2h
EJ
21 7 2 0
l
21 t tEJ l
76
h
EJ
6 tEJ l
2 t
76
h
EJ
1
Przykład 3.3
Nierównomierny przyrost temperatury
221
M
M 1 A 72
72β
M 12 72
18β
M 21 18
M 2 B 18
t tEJ
76h
72
48
1.5l
72 18 90
T12 T21
l
T2 B TB 2 18 18
l
l
T1 A TA1
90γ
T
18γ
48γ
Przykład 3.3
Nierównomierny przyrost temperatury
222
2. Równomierny przyrost temperatury
Stan zewnętrzny musi być rozważany w układzie geometrycznie
wyznaczalnym. Należy w tym układzie sporządzić plan
przemieszczeń węzłów.
Δ
Δ
t
t
Wpływy pozastatyczne
Rozwiązanie nie zależy od przyjętego układu geometrycznie wyznaczalnego
223
K11φ1 + K12φ2 + K10 = 0
K21φ1 + K22φ2 + K20 = 0
1
l
2
t
t
C
EJ const .
0
2B
0
1A
A
l
Przykład 3.4
B
l
Równomierny przyrost temperatury
224
10A
20B
2 t tl
2 t t
l
t tl
l
t t
8 EJ
2 EJ
12EJ
1
2
tt 0
l
l
l
2 EJ
10EJ
3EJ
1
2
tt 0
l
l
l
Przykład 3.4
K 10 M 10A
K 20 M 20B
2 EJ
12EJ
3 10A
tt
l
l
3EJ
3EJ
10A
tt
l
l
1 1,5 t t
2 0
Równomierny przyrost temperatury
225
M 1A
2 EJ
2 EJ
1,5 6 t t 9 t tEJ
1 3 10A
l
l
l
M 1A
2 EJ
2 EJ
3 6 t t 6 t tEJ
21 3 10A
l
l
l
M 12
2 EJ
21 2 2 EJ 3 0 t t 6 t tEJ
l
l
l
2 EJ
2 2 1 2EJ 0 1,5 t t 3 t tEJ
l
l
l
3EJ
2 0
l
3EJ
3EJ
0 t t 3 t tEJ
2 20B
l
l
l
M 21
M 2C
M 2B
Przykład 3.4
Równomierny przyrost temperatury
226
M
T
6
l
6β
3β
9β
15
t tEJ
l
Przykład 3.4
l
3
l
Równomierny przyrost temperatury
227
N
15
18
l
Równowaga
18
l
15
6
6
l
l
3
l
l
l
6
Przykład 3.4
6
l
l
Równomierny przyrost temperatury
228
2. Osiadanie podpór
Stan zewnętrzny musi być rozważany w układzie geometrycznie
wyznaczalnym. Należy w tym układzie sporządzić plan
przemieszczeń węzłów.
Wpływy pozastatyczne
Rozwiązanie nie zależy od przyjętego układu geometrycznie wyznaczalnego
229
1
l
l
2
C
2
EJ const.
3 l
4
B
2
A
2Δ0
l
3 l
4
Δ0
Przykład 3.5
Osiadanie podpór
Podpory osiadają o ustalone (pomierzone) wielkości
230
Układ geometrycznie wyznaczalny
120
1
l
2
2
A
C
EJ const.
3 l
4
0
1A
l
0
2C
2
B
2Δ0
l
3 l
4
Δ0
Przykład 3.5
Osiadanie podpór
Podpory osiadają o ustalone (pomierzone) wielkości
231
0
1A
0
l
0
12
2 0
l
0
2C
2
8
0 4 0
3l
3l
M 10A M A01
2 EJ
6 EJ 0
3 10A
l
l
l
0
M 120 M 21
2 EJ
12EJ 0
3 120
l
l
l
3EJ
32EJ 0
4 20C
3l
l
l
M 20C
EJ
81 2 2 6 I M 10A M 120 0
l
EJ
16
0
0
21 12 2 I M 21 M 2C 0
l
3
EJ
16
172
I M A01 M 10A 0
61 2
l
3
9
Przykład 3.5
Osiadanie podpór
Podpory osiadają o ustalone (pomierzone) wielkości
232
EJ
81 2 2 6 I 18EJ2 0 0
l
l
EJ
16 20EJ 0
0
21 12 2 I
l
3
l2
EJ
16
172 12EJ 0
I
0
61 2
l
3
9
l2
0
l
2 2,2968 0
l
1 2,4496
I 0,4994
Przykład 3.5
0
l
Osiadanie podpór
233
M A1
M 1A
2 EJ
1 3 I M A01
l
2 EJ
21 3 I M 10A
l
M 12
2 EJ
21 2
l
M 21
2 EJ
2 2 1
l
M 2C
3EJ
4 EJ
4 2
2
3l
l
M 2B
4 EJ
4
2 I
l
3
Przykład 3.5
EJ 0
l2
EJ 0
M 1 A 6,80
l2
EJ 0
M 12 6,80
l2
EJ 0
M 21 16,29
l2
EJ
M 2 C 22,81 2 0
l
EJ 0
M 2 B 6,52
l2
M A1 1,90
Osiadanie podpór
234
22.81β
6.80β
30,41γ
23,09γ
16.29β
6.52β
8,70γ
T
8,70γ
8,70 γ
1.90β
M
γ=β/l
N
23,09 γ
Przykład 3.5
7,32 γ
Osiadanie podpór
235
Symetria i antysymetria
236
Pręt przecięty osią symetrii konstrukcji
S
q/2
q
Oś symetrii
konstrukcji
q/2
Oś symetrii
konstrukcji
A
q/2
q/2
Oś symetrii
konstrukcji
Każde obciążenie w konstrukcji symetrycznej można rozłożyć na
część symetryczną i antysymetryczną
237
S
q/2
q/2
q/2
238
A
q/2
q/2
q/2
Oś symetrii
konstrukcji
239
φi
φi
i
k
φi
i
2l
l
Wzór transformacyjny
M ik
2 EJ
2 i i M ik0 EJ i M ik0
2l
l
Belka utwierdzona
z jednej strony przesuwnie
240
Momenty wywołane wpływami zewnętrznymi
M
Schemat
P
M
0
ik
M
0,5 l
0
ki
0,5 l
q
Pl
2
M ki0
M ik0
l
P
M ik0
M ki0
0
ik
3PL
8
ql 2
3
Pl
2
M
0
ki
Pl
8
ql 2
6
Pl
2
l
Δt – jak w belce obustronnie utwierdzonej
241
J=const
1,5l
t
l
l
l
Przykład 3.6
242
1,5l
1,5l
t/2
l
l/2
t/2
l
l/2
Przykład 3.6
243
1
1,5l
2
C
Układ geometrycznie wyznaczalny
1
2
0
12
120
1,5l
t/2
A
B
l
t/2
A
l/2
1,5 t tl 3
tt
2l
4
B
l
l/2
Przykład 3.6
244
3EJ
21
3l
2 EJ
21 2 M 12S 0
M 12S
l
2 EJ
2 2 1 M 21S 0
M 21S
l
3EJ
M 2SB
2 2
3l
EJ
M 2SC
2 2
l
2 EJ
6 EJ 3 t t
M 21S 0
3 120
l
l
4
9 EJ t t
M 21S 0
2l
M 1SA
M 12S 0
M 12S 0
9
61 2 2 t t 0
2
9
21 8 2 t t 0
2
27
tt
44
18
2 tt
44
1
Przykład 3.6
245
27 EJ t t
27
22
l
27
M 1SA
M 12S
M 21S 36
27
18
18
27
18
36
36
M 2SB 18
M 2SC 18
EJ t t
22l
MS
Przykład 3.6
246
Układ geometrycznie wyznaczalny
1
2
0
12
1,5l
120
1,5l
t/2
t/2
A
l
l/2
Plan przemieszczeń węzłów
B
l
ψ
1,5 t tl 3
tt
2l
4
l/2
ψ
Ψ=2Δ/3l
Przykład 3.6
247
3EJ
21
3l
2 EJ
M 12A
(21 2 ) M 12A0
l
2 EJ
M 21A
(1 2 2 ) M 21A0
l
3
EJ
M 2SB
2 2
3l
3EJ
M 2SC
2 2
l
M 1AA
M 12A0 M 21A0
2 EJ
6 EJ 3 t t
3 120
l
l
4
M 12A0 M 21A0
9 EJ t t
2l
9
61 2 2 2 t t 0
2
9
21 12 2 2 t t 0
2
21 2 2 4 0
10
tt
12
4
2 t t
12
7
tt
12
1
Przykład 3.6
248
EJ
EJ
210 7 t t
tt
12l
2l
2 EJ
20 4 t t 54 t t EJ t t
M 12A
12l
12
2l
2 EJ
8 10 54 t t 3EJ t t
M 21A
12l
12
2l
EJ
EJ
M 2SB
24 7 t t
tt
12l
2l
3EJ
EJ
M 2SC
8 t t 2
tt
12l
l
M 1AA
EJ
tt
2l
4
3
3
4
MA
Przykład 3.6
249
16
29
7
38
26 3
62
EJ t t
22l
69
M
Przykład 3.6
250
Pręt leżący na osi symetrii konstrukcji
S
P
P/2
Oś symetrii
konstrukcji
A
P/2
Oś symetrii
konstrukcji
P/2
P/2
Oś symetrii
konstrukcji
251
S
P/2
P/2
P/2
J=∞
Oś symetrii
konstrukcji
252
A
P/2
P/2
P/2
J1=J∕2
Oś symetrii
konstrukcji
253
J
J
J
2P
P
2J
l
J
J
l
1
2
J
J
B
A
l
l
l
Przykład 3.7
A co ze stanem symetrycznym?
254
3EJ
1
l
2 EJ
21 2
M 12
l
2 EJ
1 2 2
M 21
l
2 EJ
2 2 3
M 2B
l
2 EJ
2 3
M B2
l
M 1A
M 1 A M 12 0
M 21 M 28 0
M 1 A M 28 M 82 Pl 0
71 2 2 3 0
21 8 2 6 0
31 6 2 15 Pl
1 Pl
44 EJ
3 Pl
2
44 EJ
13 Pl
3 44 EJ
1
Przykład 3.7
255
M 1 A 3 13
1
Pl 5
44
1
M 12 4 2 3 Pl 5
44
1
M 21 2 4 3 Pl 7
44
1
M 2 B 4 3 2 13 Pl `7
44
1
M B 2 2 3 2 13 Pl 10
44
Pl
22
7β
5β
14β
5β
7β
20β
M
Przykład 3.7
256
Koniec prezentacji multimedialnej
z przedmiotu
„Mechanika budowli” kierunek
„Budownictwo” specjalność
„Technologie energooszczędne w
budownictwie” sem.IV
257