Transcript + 1.8 m + 2.0 m

Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.1
För badkaret i figuren nedan kan antas att sambandet mellan vattenytearea och vattendjupet H kan
beskrivas som:A = 4 H3/2. Hur lång tid tar det att tömma badkaret genom avloppshålet (vattnet
strömmar rakt ut i fri luft med atmosfärstryck) om vattendjupet initiellt är H = 0.5 m? Antag
förlustfri strömning. Utloppet är cirkulärt med en diameter på 0.04 m.
H
Figur 2.1
2.2
Vatten strömmar från vänster till höger genom rörledningen i figuren nedan.
a) Om vattnet stiger 1.8 m i piezometern vid A samt 2.0 m ovan rörets centrum i pitot-röret
vid B, hur stort är flödet?
b) Hur stort är det statiska trycket (i Pa) vid rörcentrum i B?
Försumma alla energiförluster.
Figur 2.2
+ 2.0 m
+ 1.8 m
1
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.3
I figuren nedan visas en
venturimeter (flödesmätare).
Vilket vattenflöde går genom
rörledningen för det aktuella
differentialmanometerutslaget i
ledningen (där D1 = 300 mm
och D2 = 150 mm)? Relativa
densiteten för kvicksilver är SHg
= 13.56. Försumma eventuella
förluster mellan 1 och 2.
D2
Figur 2.3
D1
2.4
100 mm röret i figuren nedan är kopplat till ett 50 mm rör via en rörövergång (mellan sektion
1 och 2). Bestäm storlek och riktning på den horisontella kraft som verkar på övergången
pga. olja som strömmar i ledningen. Försumma alla energiförluster. Oljans densitet är 985
kg/m3.
Figur 2.4
2
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.5
Vattennivå i tanken är konstant och orsakar vatten flöde på 0.05 m3/s i ett rör med
friktionskoefficient f= 0.012, diameter d=80mm, och längd L=75m. Om den lokala
förlustkoefficienten vid rörets inlopp är Kin=0.5 och krökförlustkoefficienten är Kk=0.2. a)
beräkna nivån h i tanken; b) vilken nivå h skulle krävas i tanken för att upprätthålla samma
flöde om råheten hos röret efter ett antal år ökar och f blir 0.028 (rörets dimensioner
förändras inte)?
h
L=75m; d=80mm
3
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.6
Vattenflödet mellan reservoar A och B genom de tre seriekopplade rören är 150 l/s, se figur
nedan. Bestäm nivåskillnaden, H, mellan reservoarytorna. Försumma lokala förluster.
Karakteristika för varje rörledning är given i tabell.
rörledning
1
2
3
friktionskoefficient
0.01
0.03
0.02
Längd (m)
100
200
175
Diameter (m)
0.2
0.3
0.2
A
H
1
2
B
3
4
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.7
För tre år sedan har Ove Nilsson installerat en urinseparerande toalett DS från Wost Man
Ecology i sin sommarstuga. Nu är urintanken fullt och gödseln (urin och spolvatten) ska
spridas på gräsmattan som ligger framför huset. Ove vill gärna undvika kväve förluster och
lukt och därför vill sprida urinen genom slangar som kan ligga på marken under spridningen.
Han köper tre stål plåtar (1.2 m x 1.2 m), klipper en av de längst diagonalen så att plåten blir
till två trianglar och svetsar ihop en tank (utan lock, se figuren, där A = 1.7 m; B=1.2 m;
tanken är 1.2 m lång ”in i pappret”). Plastfolie med håll ska sedan användas till lock. Ove gör
fem små håll i tankens botten och fester ditt fem likadana gummislangar (2 m långa, 12 mm i
diameter, råheten hos slangen är stor och friktionskoefficienten f kan antas till 0.05). Anta
lokala förluster vid rörets inlopp (Kin=0.8) och i kröken (Kk=0.3). Tanken sätts på hjul så att
tankens botten är nu 0.5 m ovanför marken. Ove vill nu veta hur lång tid det tar att tömma
tanken om den är fylld till övre gränsen. Ove vill beräkna själv ungefär hur fort han ska gå för
att urin-vatten lösningen skulle täcka hela gräsmattan. Vid behov kan antas att vätskan har
vattnets egenskaper samt att accelerationseffekter i gummislangar är försumbara.
A
B
Slang
Figur 2.7 Ove Nilssons tank sett från sidan, notera att endast en av fem av de langarna visas i
figuren.
5
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.8
Vatten till två städer (B och C) hämtas från en sjö (A), se figur nedan. Vattenytans nivå i
varje reservoar samt knytpunktenshöjd anges i figuren. Om flödet genom ledning 2 när
ventilen är helt öppen (Kventil=0) reduceras med hälften genom att delvis stänga ventilen vad
kommer flödesökningen bli till C? Data för rörledningarna ges i tabellen. Anta rå turbulent
strömning och lokala energiförluster försumbara, undantaget delvis stängda ventilen i
rörledning 2.
Rör
1
2
3
Längd (km)
20
10
3
Diameter (m)
0.5
0.45
0.25
sandråhet ks (mm)
5
4
3
+200m
A
1
+60m
2
+20m
B
3
+0m
C
6
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.9
Industri avloppsvatten pumpas med två identiska pumpar (se pumpkarakteristika för en pump
nedan) som arbetar parallellt från en reservoar via en rörledning till en annan reservoar enligt
figuren nedan. En ventil efter pumparna används för att reglera flödet. Om tryckmätaren
placerad 1.5 km från utloppet visar ett tryck på 45 kPa för en viss ventilinställning, bestäm
flödet i rörledningen och den lokala förlustkoefficienten för ventilen, KV. Rörledningens
längd, diameter och råhet är 3 km, 200 mm, samt 0.1 mm. Försumma alla lokala förluster
förutom över ventilen.
Pump karakteristika
HP (m)
20.2
Qp (l/s)
0
19.8
5
19
10
17.4
15
15.5
20
P
P
45kPa
El 2 m
El 0.5
m
El 0 m
7
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.10
Ett nytt bostadsområde i Lund skall byggas. Området kommer att ha 55 % hårdgjorda ytor.
Dagvattnet från området leds ner via brunnar och mindre ledningar till en knutpunkt. Den
längsta sträckan för ytavrinning kan sättas till 30 m.
50 m
Figur 2.10
a) Bestäm det dimensionerande flödet med rationella metoden.
b) Bestäm det dimensionerande flödet med tid-area metoden. För att göra detta ska du dela
in området i fem delområden. För att förenkla beräkningarna kan koncentrationstider och
rinntider avrundas till hela minuter.
Dimensionera för ett 10-års regn, använd idf-kurvan i Appendix.
8
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
Lösningar:
2.1 lösning
Bernoullis Ekv mellan vattenyta (1)  utlopp (2) (vi sätter datum z2 = 0)
0 + z1 + 0 = 0 + 0 + V22/2g

V2  2  g  z1
Kontinuitetsekvationen för badkaret:
Abadkar 
dz1
 Qut   Autlopp  V2   Autlopp  2  g  z1
dt

0.5
0
 z12 
4
4
0 dt   A  2  g  0.5 z1dz  t  A 2 g   2 
utlopp
utlopp
0
t
 t = 89.83 s
Svar: tiden är 89.83 s
9
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.2 lösning
a) Pitot-röret i B ger energinivån för det strömmande vattnet, H = 2.0 m, som är konstant från
A till B. Således har vi
p
V2 

z

 H  konst.
w
2 g  B

Vattennivån i piezometern ges av trycknivån i A, dvs (p/w + z)A:
(p/w + z)A = 1.8 m
(1)
Bernoullis Ekv mellan A och B (zA = zB = 0):
pA / w + vA2 / 2g = H = 2.0 m
(2)
med (1) i (2):
vA = SQRT((2-1.8) * 2g)) = 1.981 m/s
flödet erhålls genom kontinuitetsekvationen:
Q = VA *AA = 1.981 * (0.12) = 0.0622 m3/s
Svar a): Flödet i röret är 62.2 l/s.
b) Vi sätter z = 0 vid rörcentrum i B. Vattenhastigheten blir här:
VB = Q/AB = 0.0622/(0.052) = 7.924 m/s
Således har vi
p
V2 

z

H
w
2 g  B


pB 7.9242

 2.0  pB = -11772 Pa
w
2g
Svar b) Trycket i B är lika med -11.772 kPa.
10
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.3 lösning
Kont. Ekv 12:

V1A1 = V2A2 (D1 = 0.3m, D2 = 0.15m)
V2 = 4V1
Bernoulli 12:
p
V2   p
V2 

z



z

w
2 g 1  w
2 g  2

V1 
2g   p
 p
 
   z    z 
15   w 1  w  2 
(1)
Manometri Hg—H2O
Dra en linje genom den lägre gränsytan mellan vatten och kvicksilver. Trycket på vänster
sida (pleft) av manometern är lika med trycket på höger sida (pright).
pleft = p1 + (0.35 + l )  wH2O
pright = p2 + [(z2-z1) + l ]  wH2O + 0.35  wHg
pleft = pright

p
 p


z
 w    w  z   0.35  ( S Hg  1)
1
2
(2) i (1)

V1 
2g
 0.35  (13.56  1) = 2.4 m/s
15
Q = V1A1 = 0.1695 m3/s
Svar: Flödet är 169.5 l/s
11
(2)
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.4 lösning
Rita ut kontrollvolym C.V. för rörövergången, koordinataxlar samt verkande krafter:
Använd kontinuitetsekvationen och Bernoulli för att bestämma Q, V2 och p2.
Q = V1A1 = 4(0.12/4) = 31.4 l/s
Kont. Ekv 12:
V1A1 = V2A2

V2 = 4V1 = 16 m/s
Bernoulli 12:
p
V2   p
V2 

z



z

w
2 g 1  w
2 g  2


300 103 42 p2 162



w
2g w 2g
p2 = 181800 Pa

(ρoil = 985 kg/m3)
Använd rörelsemängdslagen
F
 p1  A1  F  p2  A2  1999 – F
F
   Q  (V2  V1 ) 
x
x
1999 – F = 985 * 0.0314 * (16 – 4)
F = 1627.85 N
Kraften från vattnet på övergången är omvänt riktad jämfört med figuren ovan.
Svar: Kraften på rörövergången är 1628 N riktad åt höger.
12
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.5 lösning
Anta punkt 1 på vattenytan i tanken, punkt 2 vid rörets utlopp i rörets mitt, datum nivå i
rörens mitt
Energiekvationen mellan punkt 1 och punkt 2
p1/γ +V12/(2*g) + z1= p2/γ +V22/(2*g) + z2+hf+hlokal
p1=p2=0 (relativ); V1=0; z2=0; z1=h=?
Friktionsförluster beräknas enligt Darcy-Weissbachs ekvation:
hf=f*(L/d)*(V22/(2*g));
Lokala förluster beräknas enligt:
- vid rörets inlopp =Kin*V22/(2*g) där Kin =0.5
- vid 4st krök = 4*Kk*V22/(2*g) där Kk =0.2
Vattnets hastighet i röret beräknas enligt: V2=Q/A=4*Q/(π*d2)= 9.95 m/s
Från (1), (2), (3), (4) och antagna randvillkor:
h=(V22/(2*g))*(1+f*(L/d)+Kin + 4*Kk )
h1= 68.33 m
Om f ökar till 0.028 beräknas h enligt (5) h2=144 m
SVAR: Nivån h i tanken är i första fall 68.33 m, i andra fall 144 m.
(1)
(2)
(3)
(4)
(5)
2.6 lösning
Punkterna A och B ligger på respektive vattenyta i reservoaren A och B; pA=pB=0 (relativa
tryck); VA= VB= 0;
Energiekvationen mellan punkt A och B:
pA/γ +VA2/(2*g) + zA= pB/γ +VB2/(2*g) + zB + Σhf
Σhf –summa friktionsförluster; Σhf = hf1 + hf2 + hf3 där hf1 , hf2 , hf3 friktionsförluster i
respektive rör 1,2,3; zA - zB = H;
Energiekvationen mellan punkt A och B med insatta randvillkor:
H=hf1 + hf2 + hf3
(1)
Friktionsförluster beräknas från Darcy –Weissbach ekvationen hf=f*(L/d)*( V2/(2*g))
K. E. ger: V1*A1=V2*A2=V3*A3=Q ;
A=π*d2/4
V1=4.77m/s; V2=2.12m/s; V3=4.77m/s;
hf1=f1*(L1/d1)*( V12/(2*g))= 5.81
(2)
hf2=f2*(L2/d2)*( V22/(2*g))= 4.59
(3)
2
hf3=f3*(L3/d3)*( V3 /(2*g))= 20.33
(4)
(1), (2), (3) och (4) ger H=5.81+4.59+20.33 = 30.73 m
SVAR: Nivåskillnaden mellan reservoarytorna är 30.73 m.
2.7 lösning
Tankens höjd h fås från Pytagoras princip:
; h=0.85m
Vätskans area i tanken A varierar med vätskans nivå.
A= a*b där a är konstant och lika med 1,2m och b varierar med vätskans nivå enligt
b= 2*z och A=1.2*2*z=2.4*z
13
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
Anta punkt 1 på vätskans yta och punkt 2 i rörets mitt vid utloppet; det vertikala avståndet
mellan punkt 1 och tankens botten markeras som z. Det vertikala avståndet mellan nivån där
punkt 2 ligger och nivån där tankens botten ligger är lika med 0.494m (0.5m-0.012/2) (kan
även antas lika med 0.5m).
Tiden t det tar för att förändra vattennivå från z2 till z1 vid ett utflöde från en tank under
varierande trycknivå ∫
. Enligt uppgiften skall en fylld tank tömmas dvs z1=0 och
z2=0.85m
Qut skall skrivas som en funktion av z (vätskans nivå i tanken). När man bestämmer Qut vid
en viss tidpunkt genom energiekvationen antar man att flödet kan betraktas som stationärt
under korta tidsintervaller (kvasistationärt).
Energiekvation mellan punkt 1 och punkt 2. Datum nivån antas ligga vid tankens botten;
p1=p2=patm=0, V1=0 (kvasistationär) ; hf –friktionsförluster; hl- summa lokala förluster
∑
(
)
√
Qut=5*V2*AR där AR- rörens tvärsnittarea; AR=
Qut=0.000775 √
∫
√
∫
t = {-3097.5*
√
√
t = 1434.7 – 311.5 = 1103.2 s = 18.4 min.
SVAR: Det tar 18.4 min att tömma tanken.
2.8 lösning
Knutpunkten kallas J och den totala energin vid knutpunkten HJ . Punkterna A, B, C, ligger
på respektive vattenyta i reservoirna A, B, C. pA=pB= pC=0 (relativa tryck); VA= VB= VC=0;
Beräkna först flöden när ventilen i rör 2 är helt öppet. Lokala förluster försummas.
Energiekvationen mellan punkt A och knutpunkten J:
Energiekvationen mellan knutpunkten J och punkt B:
Energiekvationen mellan knutpunkten J och punkt C:
200= HJ + hf1
HJ =20 + hf2
HJ =0 + hf3
Beräkna relativ sandråhet (ks/d) i varje rör och läs av friktionsfaktorn f från Moodysdiagram
(för rå turbulent strömning)
Ks1/d1=5/500=0,01; f1=0.038; Ks2/d2=4/450=0.0088; f2=0.036; Ks3/d3=3/250=0.012; f3=0.040
Beräkna friktionsförlusterna enligt Darcy-Weissbach formeln
14
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
hf1=(f1*(L1/d15)*(8/(g*π2))*Q12= (0.038*20*103*8*Q12)/(0.55*g* π2)=2008.96*Q12
hf2=1611.57*Q22
hf3=10150.56*Q32
Kontinuitetsekvationen ger: Q1=Q2+Q3
Gissa HJ (m); Beräkna flöden (m3/s) , kontrollera att kontinuitetsekvationen stämmer
HJ=65
Q1= 0.259
Q2=0.167
Q3=0.080
Q1- Q2-Q3=0.012
HJ=70
Q1= 0.254
Q2=0.176
Q3=0.083
Q1- Q2-Q3= -0.005
HJ=68,5 Q1= 0.256 Q2= 0.174
Q3=0.082
Q1- Q2-Q3=0 (0.000) OK!
(OBS Kontrollerar Re och f om rå turbulent stämmer (antas i uppgiften). Det stämmer.)
Minska Q2 med 50 % : Q2NEW=0.5*Q2OLD= 0.087 m3/s
Q3=Q1-0.087
Energiekvationen mellan punkt A och punkt C: 200=hf1+ hf3
(1)
hf1=2008.96*Q12
(2)
2
2
hf3=10150.56* Q3 =10150.56* (Q1 - 0.087)
(3)
(1) och (2) och (3) ger
12159.52*Q12-1766.2*Q1-123.17 = 0
Q1=0.197 m3/s, Q3=Q1-0.087=0.11m3/s
ΔQ3=0.11-0.082=0.028 m3/s
SVAR: Flödesökningen till reservoar 3 blir 28 l/s.
2.9 lösning
Följande antas:
Punkt 1ligger på vattenytan i uppströmsreservoaren; punkt 2 ligger mitt i rörledningen vid
tryckmättaren; Punkt 3 ligger på vattenytan i nedströmsreservoaren.
Energiekvationen mellan punkt 2 och 3 ger
p2/γ +V22/(2*g) + z2= p3/γ +V32/(2*g) + z3+hf2-3
(1)
lokala förluster försummas; p2 = 45000Pa, Z2 =2m, p3 =z3 =V3 =0,
friktionsförluster mellan punkt 2 och 3 beräknas enligt Darcy-Weissbach ekvation:
hf2-3=f*(L/d)*(V22/(2*g));
där L=1500m, d=0.2m, V2 -hastighet i rörledningen
(2)
Från (1) och (2)
45000/9810 + 2 = ((f*1500/0.2) - 1) * V22/(2*g)
(129.2/(f*7500-1))0.5= V2
(3)
Anta friktionskoefficient f, beräkna hastighet i rörledningen enligt (3)
Här antas f=0.02 vilket ger V2 =0.931m/s
Antagandet ska verifieras. Reynolds tal beräknas enligt:
Re=ρ*V2*d/µ= 186050=1.9*105; (ρ=999kg/m3, µ=1*10-3kg/m*s)
Relativa sandråheten beräknas: kS/d= 0.1/200=0.0005.
Från Moodysdiagram för Re= 1.9*105och kS/d= 0.0005 avläses nytt f vilket är f=0.019.
Nytt f antas: f=0.019 vilket ger V2 =0.956m/s
Antagandet ska verifieras. Reynolds tal beräknas enligt:
Re=ρ*V2*d/µ= 190910=1,9*105; (ρ=999kg/m3, µ=1*10-3kg/m*s)
Relativa sandråheten beräknas: kS/d= 0.1/200=0.0005.
Från Moodysdiagram för Re= 1.9*105och kS/d= 0.0005 avläses nytt f vilket är f=0.019 dvs
lika med det antagna värdet för f. Det beräknade hastigheten i rörledningen är V2 =0.956m/s.
Flödet i rörledningen är Q= V2 *A= 0.956*π*(0.2/2) 2=0.03 m3/s.
För att beräkna förlustkoefficienten för ventillen ställs en energiekvation mellan punkt 1 och
3:
p1/γ +V12/(2*g) + z1 +HP = p3/γ +V32/(2*g) + z3 + hf1-3 + hlokal
(4)
där p1 = V1 =0, z1 = 0.5m, p3 = z3 = V3 =0;
HP uppfordringshöjd för två parallellkopplade pumpar vid flöde i ledningen Q=0.03 m3/s
avläses från diagram över pumparnas gemensamma pumpkarakteristika (se nedan) till HP
15
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
=17.4 m. Pumparnas gemensamma pumpkarakteristika får man genom att addera flödena från
pumparna vid samma uppfordringshöjd.
Friktionsförluster mellan punkt 1 och 3 beräknas enligt Darcy-Weissbachs ekvation:
hf1-3=f*(L/d)*(V22/(2*g));
där L=3000m, d=0.2m, f=0.019, V2 = 0.956m/s
Lokala förluster över ventilen beräknas enligt:
hlokal= KV *V22/(2*g) där KV – förlustkoefficienten för ventilen
(5)
(6)
(4), (5), (6) och randvillkor ger:
0 + 0 + 0.5 + 17.4 = 0 + 0 + 0 + 0.019*3000*(0.956)2/(0.2*2*9.81) + KV *(0.956)2/(2*9.81)
Detta ger KV = 99.3
SVAR: Flödet i rörledningen är 30 l/s, förlustkoefficienten för ventilen är 99.3.
21
20
Hp (m)
19
18
17
16
15
0
5
10
15
20
25
Q (l/s)
16
30
35
40
45
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
2.10
a) Längsta ytavrinningslängd = 30 m. Längsta rörlängd mäts på figuren och fås till 780 m.
Detta ger en koncentrationstid på (30/0,1 + 780/1)/60 = 18 min. Enligt idf-kurvan motsvarar
detta ett flöde på 153,3 l/(s ha). Arean av hela området mäts till 21,96 ha, vilket ger ett flöde
på 0,1533 * 21,96 * 0,6 = 2,0 m3/s.
b)
50 m
Området delades in i fem delområden kallade A-E (från vänster till höger). Delareorna och
rörlängderna mellan områdena beräknades. Total koncentrationstid för varje område är
ytavrinningstiden (för 30 m) plus rörrinningstiden för den längsta rörlängden inom varje
område, Se tabell nedan (rinntider avrundade till hela minuter).
Område
Area (m2)
Rörlängd till
utlopp (m)
Rinntid till
utlopp (min)
A
B
C
D
E
24860
62150
62150
49720
20720
120
245
435
555
685
2
4
7
9
11
17
Längsta
rörlängd inom
område (m)
70
200
195
205
95
Koncentrations
tid (min)
6
8
8
8
7
Inlämningsuppgifter 2.
Sista inlämningsdatum 23 april, 2012
Ett tid-area diagram konstrueras
time
0
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
Area contribution
A
B
0
0
0
0
0
0
2486
0
4972
0
7458
4661.25
9944
9322.5
12430
13983.75
14916
18645
14916
23306.25
14916
27967.5
14916
32628.75
14916
37290
14916
37290
14916
37290
14916
37290
14916
37290
14916
37290
14916
37290
14916
37290
14916
37290
14916
37290
total
C
0
0
0
0
0
0
0
0
4661.25
9322.5
13983.75
18645
23306.25
27967.5
32628.75
37290
37290
37290
37290
37290
37290
37290
D
0
0
0
0
0
0
0
0
0
0
3729
7458
11187
14916
18645
22374
26103
29832
29832
29832
29832
29832
E
0
0
0
0
0
0
0
0
0
0
0
0
1776
3552
5328
7104
8880
10656
12432
12432
12432
12432
0
0
0
2486
4972
12119.25
19266.5
26413.75
38222.25
47544.75
60596.25
73647.75
88475.25
98641.5
108807.8
118974
124479
129984
131760
131760
131760
131760
Areabidraget över tid för olika varaktigheter beräknas genom att förskjuta tid-area
diagrammet.
duration
min
5
10
13
15
20
25
30
35
intensity
l/(sha)
274.1169
208.2792
183.0117
169.6471
144.2452
126.2708
112.8816
102.5217
area
ha
6.20615
10.68548
12.5012
12.9984
13.176
13.176
13.176
13.176
flow
l/s
1701.211
2225.562
2287.866
2205.141
1900.575
1663.744
1487.328
1350.826
Svar a) 2.0 m3/s, b) 2.22 m3/s.
Ännu noggrannare tidsförskjutningar ger Qmax = 2.29 m3/s vid 13 minuters varaktighet
18