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シェル型の超新星残骸G330.2+1.0からの非熱的X線放射の発見
内田裕之、蓮池和人、鳥居研一、常深博（大阪大学）、山口康広、柴田晋平（山形大学）
市吉謙彦、中野真樹、森浩二（宮崎大学）
ASCAによってSN1006のシェルから非熱的X線スペクトルが発見されて以来(Koyama, et al. 1995)、同様のスペクトルを示すシェル型の超新星残骸（SNR）がい
くつか見つかってきた。これらの天体からの非熱的X線放射は衝撃波におけるフェルミ粒子加速の観測的証拠であり、宇宙線の起源を解明する上で重要な手がか
りである。
今回我々は、シェル型の超新星残骸G330.2+1.0をX線で観測し、非熱的なスペクトルを示すことを発見したので報告する (Torii, Uchida, Hasuike, & H.Tsunemi,
2006, PASJ 58, L11)。我々はASCAのデータから、シェルのスペクトルが輝線を含まないべき関数型（γ～2.8）であることを明らかにし、XMM-Newtonの観測から
もこれを裏付ける結果を得た。さらに、X線と電波の表面輝度が反相関していることを見出した。南西のシェルでX線の表面輝度が高く、べき型スペクトルを示
す放射のほとんどはこの部分からの寄与であると見なせる。一方、分子雲と相互作用していると考えられる北東の領域では電波が強くX線の表面輝度が低い。こ
れは、同一の初期条件から出発しても周辺物質の条件で加速効率が異なることを示しており、加速機構を解明する重要な手がかりになる。
高エネルギー宇宙線の起源
ASCA による観測
超新星残骸衝撃波面における粒子加速
最初の観測的証拠
G330.2+1.0
Model: power-law
Background
region
ASCAの観測によるSN1006シェルからの非熱的放射の検出
（Koyama, et al. 1995）
左図： SN1006のChandraによるX線画像。非
熱的なX線放射が検出されたのは図で明るく輝
いている東西のシェルである。
http://chandra.harvard.edu/photo/2005/sn10
06/より
これ以降発見された非熱的SNR
数例が見つかっている： RX J1713-3946 (Koyama, et al. 1997)
RX J0852-4662 (Slane, et al. 2001)
etc.
Compact Source
図１（右）： ASCAのGISによるG330.2+0.1のX線画像
（カラー）。MOSTによる電波強度図(Whiteoak &
Green 1996)を等高線で重ねて表示してある。
図２（上）： G330.2+1.0のシェル全域（図１の緑円で囲
んだ領域）のスペクトルをべき関数でフィットしたもの。
TeV領域での放射も確認されている
非熱的SNRの発見は粒子加速機構を解明する上で重要
G330.2+1.0のX線観測
下表に本研究で使用したデータの観測の概要を示す。
観測衛星
観測日
観測時間
ASCA
1999年9月11-12日
68 ksec (GIS)
XMM-Newton
2004年8月10日
9.7 ksec (MOS)
Model
Photon Index
kT (keV)
Abundance
nH (1022 cm-2)
χ2 / dof
Flux*
power-law
2.82 (2.61-3.04)
---
---
2.58 (2.24-2.94)
327.5 / 391
1.6 x 10-
mekal
---
2.99 (2.53-3.50)
< 0.17
1.85 (1.62-2.12)
327.6 / 390
9.1x10-12
11
* 0.7 – 10.0 keV におけるunabsorbed flux (erg s-1 cm-2)
表１： G330シェル全域のスペクトルを２種類のモデル（power-law, mekal）でフィットした場合のパラメタの比較
解析結果
XMM-Newton による観測
G330.2+1.0: ASCAの解析はシェル全域について行った（図２）。
Model: power-law
図３： XMM-Newtonによるシェル南西部分 (緑の
楕円で囲んである領域)のスペクトル。べき関数で
フィットした。
図４： XMM-NewtonのMOSによるG330.2+0.1の
X線画像。緑色で囲んだシェル南西の縁が特に明
るい。
Model
Photon Index
kT (keV)
Abundance
nH (1022 cm-2)
χ2 / dof
power-law
2.25 (1.91-2.74)
---
---
2.60 (2.10-3.49)
84.2 / 60
mekal
---
4.84(3.00-7.10)
< 0.11
2.08 (1.78-2.81)
80.4 / 58
* 0.7 – 10.0 keV におけるunabsorbed flux ( erg s-1 cm-2)
表２： G330シェル南西部分のスペクトルを２種類のモデル（power-law, mekal）でフィットした場合のパラメタの比較
シェル南側の点源
ASCA
まず、スペクトルから明らかな輝線は見出せない（図１）。このスペクトルを
power-lawとmekalの２つのモデルでフィットした結果（表１）、カイ二乗検定
からはどちらのモデルがより適しているかを決定することができない。しかし、
シェルからの放射が熱的だと仮定した場合、温度が非常に高いことから、自
由膨張段階にある若い超新星残骸であると考えられるが、通常現れるFe,
Ca, Ar, S, Si, Ｍｇ等のK線がいずれも見られないことから、このモデルを妥
当であるとする根拠は薄い。したがって、この天体のスペクトルが超新星残
骸衝撃波で加速された電子のシンクロトロン放射であると考えるのが自然で
ある。
XMM-Newtonの解析結果もこのことを支持している。XMM-Newtonの解
析は特に表面輝度の高いシェル南西の領域について行った（図４）。ASCA
と同様、スペクトルは平坦で明らかな輝線は見られない（図３）。また、２種類
のモデルのスペクトルパラメータ（表２）からは、熱的なモデルでは重元素の
輝線が有意に検出されず、ASCAと同様の結論が得られた。
シェル南側の点源: ASCAのスペクトル（図５）は、べき関数でよく
フィットしており、この天体がG330.2+1.0から飛び出した回転駆動型のパル
サーである可能性も否定できない。しかし、XMM-NewtonのPNによるスペ
クトル（図６）から、高階電離した鉄輝線が検出されたことでこの可能性は否
定される。白色わい星連星系か背後の活動銀河核が視野内に存在してい
るものと考えるのが妥当である。
今回この天体の正体を特定することはできなかったが、いずれにしても、
この点源はG330.2+1.0とは無関係であると結論できる。
XMM-Newton PN
Model: power-law
Model: mekal
図５：ASCA によるシェル南側の点源(赤
い円で囲んである領域)のスペクトル。
power-law モデルでフィットした。
図６： XMM-Newton PN によるシェル南
側の点源(赤い円で囲んである領域)のス
ペクトル。mekal モデルでフィットした。
Energy (keV)
Model
kT (keV)
Abundance
nH (1022 cm-2)
χ2 / dof
Flux*
mekal
5.27 (4.71-5.89)
0.30 (0.23-0.38)
1.92 (1.81-2.03)
317.0 / 346
1.30×10-11
* 0.7 – 10.0 keV におけるunabsorbed flux ( erg s -1 cm-2)
表3： XMM-Newton PN のデータからG330シェル南側の点源についてmekalモデルでフィットした場合のパラメタ
参考文献
1) K.Koyama, R.Petre, E.V.Gotthelf, U.Hwang, M.Matsuura, M.Ozaki &
S.S.Holt Nature 378, 255 (1995)
2) J.B.Z.Whiteoak, & A.J.Green A&AS 118, 329 (1996)
3) K.Koyama, K.Kinugasa, K.Matsuzaki, M.Nishiuchi, M.Sugizaki, K.Torii,
S.Yamauchi & B.Aschenbach PASJ 49, L7 (1997)
4) P.Slane, J.P.Hughes, J.Edgar, P.P.Plucinsky E.Miyata, H.Tsunemi &
B.Aschenbach ApJ 548, 814 (2001)
5) 山口康広 修士論文「X線天文衛星ASCAによる超新星残骸G330.2+1.0の
観測的研究」,山形大学 (2003)
6) K.Torii, H.Uchida, K.Hasuike, & H.Tsunemi PASJ 58, L11 (2006)