Transcript 8.2 自由空间电波传播

电波与天线简介
2005.12
8 电波传播 的基础知识
8.1 概述
8.1.1电磁波谱
8.1.2电波传播的主要方式
8.2自由空间电波传播
8.2.1自由空间中天线间的功率传输
——Friis传播公式
8.2.2雷达方程
天线将传输线送过来的高频电流能量转换为电波能量。电波的
传输并非在理想的自由空间进行，而是在一定的媒质中传输。不
同的媒质对无线电波的影响是不一样的，在通常的传输距离上，
电波传播的损耗也是非常大的。在计算给定的通信线路时，必须
对电波传播的分析给予足够的重视，否则无法确保通信系统具有
足够的信噪比裕量。
8.1.1电磁波谱
人类正在观测研究和利用的电磁波，其频率低至千分之几赫
（地磁脉动），高达1030Hz量级（宇宙射线），相应的波长从
1011m短至10-20m以下。按序排列的频率分布称为频谱（或波谱），
在整个电磁波谱中，无线电波频段（Radio Frequency Band）的
划分见表8―1 ― 1。
1.无线电波的波段划分
从电波传播特性出发，并考虑到系统技术问题，频段的典型应用
如下：
(1)超低频：超低频由于波长太长，因而辐射系统庞大且效率低，
人为系统难以建立，主要由太阳风与磁层相互作用、雷电及地震
活动所激发。典型应用为地质结构探测，电离层与磁层研究，对
潜通信，地震电磁辐射前兆检测。近来在频段高端已有人为发射
系统用于对潜艇发射简单指令和地震活动中深地层特性变化的检
测。
(2)极低频：典型应用为对潜通信，地下通信，极稳定的全球通
信，地下遥感，电离层与磁层研究。由于频率低，因而信息容量
小，信息速率低（约1bit/s）。该频段中，垂直极化的天线系统不
易建立，并且受雷电干扰强。
(3)甚低频：典型应用超远程及水下相位差导航系统，全球电
报通信及对潜指挥通信，时间频率标准传递，地质探测。该波段
难于实现电尺寸高的垂直极化天线和定向天线，传输数据率低，
雷电干扰也比较强。
(4)低频：典型应用如我国长河二号远程脉冲相位差导航系统，时间频
率标准传递，远程通信广播。该频段不易实现定向天线。
(5)中频：用于广播、通信、导航（机场着陆系统）。采用多元天线可
实现较好的方向性，但是天线结构庞大。
(6)高频：用于远距离通信广播，超视距天波及地波雷达，超视距地空通信。
(7)米波：用于语音广播，移动（包括卫星移动）通信，接力（~50km
跳距）通信，航空导航信标，以及容易实现具有较高增益系数的天线
系统。(8)分米波：用于电视广播，飞机导航、着陆，警戒雷达，卫星
导航，卫星跟踪、数传及指令网，蜂窝无线电通信。
(9) 厘米波：用于多路语音与电视信道，雷达，卫星遥感，固定及移
动卫星信道。
(10)毫米波：用于短路径通信，雷达，卫星遥感。此波段及以上波段
的系统设备和技术有待进一步发展。
(11)亚毫米波：用于短路径通信。
8.1.2 几种主要的电波传播方式
电波传播特性同时取决于媒质结构特性和电波特征参量。
对于一定频率和极化的电波与特定媒质条件相匹配，将具有某种
占优势的传播方式。在各种传播方式中，媒质的电参数（包括介
电常数,磁导率与电导率）的空间分布和时间变化及边界状态，是
传播特性的决定性因素。
(1)地波或表面波传播:
电波沿着地球表面传播的方式为地面波传
播。此种方式要求天线的最大辐射方向沿
着地面，采用垂直极化，工作的频率多位
于超长、长、中和短波波段，地面对电波
的传播有着强烈的影响。这种传播方式的
图8―1―1 地面波传播
优点是传播的信号质量好，但是频率越高，
地面对电波的吸收越严重。
2. 天波传播
如图8―1―2所示，发射天线向高空辐射的电波在电离层
内经过连续折射而返回地面到达接收点的传播方式称为天波传播。
尽管中波、短波都可以采用这种传播方式，但是仍然以短波为主。
它的优点是能以较小的功率进行可达数千千米的远距离传播。天
波传播的规律与电离层密切相关，由于电离层具有随机变化的特
点，因此天波信号的衰落现象也比较严重。
图8―1―2
天波传播
3.视距传播
如图8―1―3所示，电波依靠发射天线与接收天线之间的
直视的传播方式称为视距传播。它可以分为地-地视距传播和地空视距传播。视距传播的工作频段为超短波及微波波段。此种
工作方式要求天线具有强方向性并且有足够高的架设高度。信
号在传播中所受到的主要影响是视距传播中的直射波和地面反
射波之间的干涉。在几千兆赫和更高的频率上，还必须考虑雨
和大气成分的衰减及散射作用。在较高的频率上，山、建筑物
和树木等对电磁波的散射和绕射作用变得更加显著。
(a)
(b)
图8―1―3 视距传播
(c)
(4)散射传播
如图8―1―4所示。散射传播是利用低空对流层、高空电离层下
缘的不均匀的“介质团”对电波的散射特性来达到传播目的的。
散射传播的距离可以远远超过地-地视距传播的视距。对流层散
射主要用于100MHz~10GHz频段，传播距离r<800km；电离层散
射主要用于30~100MHz频段，传播距离r>1000km。散射通信的
主要优点是距离远，抗毁性好，保密性强。
²»¾ùÔȽéÖÊ
图8―1―4 散射传播
8.2 自由空间电波传播
不同的电波传播方式反映在不同传输媒质对电波传播的影响不同，带来的损
耗不同。但是即使在自由空间传播，电波在传播的过程中的功率密度也不断衰
减。为了便于对各种传播方式进行定量的比较，有必要先进行电波在自由空间
传播的讨论。
在实际的通信系统设计中，为了对发射机功率和发射天线增益、接收机灵敏
度和接收天线增益合理地提出要求，一般要预先进行电道计算。电道计算的内
容主要是计算电波在传播过程中的衰减程度。就自由空间而言，电波的衰减程
度可以由自由空间的传播损耗来表示。
自由空间传播损耗（Free Space Propagation Loss）的定义是：当发射天线与
接收天线的方向系数都为1时，发射天线的辐射功率Pr与接收天线的最佳接收
功率PL的比值，记为L0，即
Pr
L0 
PL
Pr
L0  10 lg dB  8.2.2 
PL
L0 
自由空间中天线间的功率传输
Pr
PL
L0  10 lg
Pr
dB  8.2.2 
PL
两个理想点源天线之间的电波传播
Antenna
Transmitter
Antenna
Receiver
有相距R的A、B两地，分别架设方向性系数为1
的同一频段工作的理想点源天线，当A地发射机向天
线提供的辐射功率为Pr ，B地的接收天线的功率PL 有
多少？
设一理想点源天线置于自由空间中，它将均
匀地向以天线为中心的球面上辐射能量。若
天线的辐射功率为Pr，则距离天线R处的功率
流密度（坡印廷矢量）为
Pr
ˆ
S  eR
4 R 2
R
Pr
设A、B地天线极化相同且各自以最大辐射（接收）方向对准对
Ae=l2GT/4＝ l2/4
方，理想点源天线B的吸收面积为
因此，理想点源天线B的接收功率为
 l 
ˆ e 
PL  S  nA
 Pr  8.2.5 
 4 R 
2
有相距R的A、B两地，分别架设方向性系数为1同一频段工作的天线，当A
地发射机向天线提供的辐射功率为Pr，B地的接收天线的功率PL有多少？
 l 
ˆ e 
PL  S  nA
 Pr  8.2.5 
 4 R 
2
自由空间的传输损耗：
Pr
 4 R 
L0  10 lg
 10 lg 
（国际单位） 8.2.6 
  20 lg 4 ＋20 lg R－20 lg l
PL
 l 
2
2
R
R



5
4


1000
4


10



1000
1000
 10 lg 
 10 lg 

l  100
l 100



100



 20 lg 4 105＋20 lg R
（km）－20 lg l
（cm）





S2
2
S1
L0  121.98＋20 lg R
（km）－20 lg l
（cm） 8.2.7 
虽然自由空间是一种理想介质，不会吸收能量，但是随着传播距离的增大
导致发射天线的辐射功率分布在更大的球面上，因此自由空间传播损耗是一
种扩散式的能量自然损耗。从上式可见，当电波频率提高1倍或传播距离增
加1倍时，自由空间传播损耗分别增加6dB。
自由空间中天线间的功率传输
——Friis传播公式
Antenna
Transmitter
Antenna
Receiver
有相距R的A、B两地，分别架设了增益为Gr及GB
的同一频段工作的天线，当A地发射机向天线提供的
输入功率为Pin时,辐射功率为Pr，B地的接收天线能向
接收机输出的功率PL最大有多少？
设一理想点源天线置于自由空间中，它将均
匀地向以天线为中心的球面上辐射能量。若
天线的辐射功率为Pr，则距离天线R处的功率
流密度（坡印廷矢量）为 S  R Pr
4 R 2
R
Pr
实际天线均有方向性，设天线的方向性系数为D，则表明天线在最
大辐射方向上把辐射功率流密度提高到无方向性理想点源天线的 D
倍。因而，当上面的发射天线换为实际天线时，在最大辐射方向上
的远区辐射功率流密度为
Smax | E max |2
(Pr=Pr0时)
D

2
S0
| E0 |
Pin
Pr
ˆ
ˆ
SR
DR
G
2
2
4 R
4 R
Pin
Pr
ˆ
ˆ
SR
DR
G
2
2
4 R
4 R
设A、B地天线极化相同且各自以最大辐射（接收）方向对准对
Ae=l2GT/4
方，B处天线的吸收面积为
因此，B地天线的最佳接收功率为
PinGr l 2GL  l 
 l 
ˆ
PL  S  nAe 

 PinGr GL  
 Pr Dr GL
2
4 R 4
 4 R 
 4 R 
2
2
这就是著名的弗利斯 (Friis) 传输公式。这里 Pr 为发射
机功率， Gr 为发射天线增益， GL 为接收天线增益， PL
为接收功率，R为两天线间距离，l为工作波长。
PinGr l GL  l 
 l 
ˆ e
PL  S  nA

 PinGr GL  
 Pr Dr GL
2
4 R 4
 4 R 
 4 R 
2
2
2
（1）发射天线，接收天线都是理想点源天线
 A   B  1, D1  D2  1
 l 
PL  
 Pr (8  2  5)
 4 R 
2
Pr  4 R 
自由空间的传播损耗：L 0 

 (8  2  2)
PL  l 
Pr
4 R
L 0 (dB)  10lg  20 lg
（dB）
(8  2  6)
PL
l
虽然自由空间是一种理想介质，不会吸收能量，但是随着传播
距离的增大导致发射天线的辐射功率分布在更大的球面上，因
此自由空间传播损耗是一种扩散式的能量自然损耗。从上式可
见，当电波频率提高1倍或传播距离增加1倍时，自由空间传播
损耗分别增加6dB。
2
（2）考虑介质对电磁波的吸收作用
 l 
PL  
 PinGr GL
 4 R 
2
实际的传输媒质对电波有吸收作用，这将导致电波的衰减。如果实际情况下的接
收点的场强为E，而自由空间传播的场强为E0，定义比值|E/E0|为衰减因子
（Attenuation Factor），记为A， A与工作频率、传播距离、媒质电参数、地貌
地物、传播方式等因素有关。即：
E
S
衰减因子A : A 

E0
S0
E =AE0；Sav =A2 S av 0；
E0
1
相应的衰减损耗：L F  20 lg  20 lg
A
E
考虑了上述路径带来的衰减以后，为了表明传输路径的功率传输情况，常常
引入路径传输损耗（Propagation Path Loss）（或称为基本传输损耗），记
为Lb，即
Lb  L0  LF
dB
如果发射天线的输入功率为Pin，增益系数为Gr，接收天线的增益系数为GL，则
相应的功率密度和最佳接收功率分别为：
P
P
自由空间：S0  Rˆ r 2 Dr  Rˆ in 2 Gr
4 R
4 R
P
P
考虑媒质吸收作用：S  Rˆ r 2 Dr  Rˆ in 2 Gr A2
4 R
4 R
衰减因子A : A 
E

E0
S
S0
E =AE0；Sav =A2 S av 0；
 l 
2
ˆ e 
PL  S  nA
 Pin A Gr GL
 4 R 
2
l 2GL
Ae 
4
对于这样实际的传输电道，定义发射天线输入功率与接收天线输出功率（满足
匹配条件）之比为该电道的传输损耗L（Propagation Loss），即
P  4 R 
1
L  in  
;

PL  l  A2Gr GL
P
L  10 lg in  Pin  PL
PL
2
 4 R  2
1 
 4 R 
 10 lg 

20
lg

 2

  20 lg A  10 lg Gr  10 lg GL
l
A
G
G
l




r L 

L  L0  LF  Lb  GT  GL (dB )
在路径传输损耗Lb为客观存在的前提下，降低传输损耗L的重要措施就是提高收、
发天线的增益系数。
L  Pin  PL  L0  LF  GT  GL (dB)
10log10（10*1000）＝40dBm
dBm单位表示相对于1毫瓦的分贝数dBm=10*lg(mW) ，dBm和W
之间的关系是：1w的功率，换算成dBm就是10×lg1000＝30dBm。
8-3电波传播的菲涅尔区
1.惠更斯原理
t  t Q
P
A
B
C
D
E
t P’
Q’
荷兰物理学家惠更斯于1678年提出:任意时刻波面上的每一点,都
可以看作次波(子波)波源,各自发出球面次波,在以后的任何时刻,这
些次波的包络面形成整个波在该时刻新的波面.
ｔ+△ｔ时刻的场，可以看作是t时刻波振面上的二次源产生的
1.惠更斯原理
荷兰物理学家惠更斯于1678年提出:任意时刻波面上的每一点,都
可以看作次波(子波)波源,各自发出球面次波,在以后的任何时刻,这
些次波的包络面形成整个波在该时刻新的波面.
2.菲涅尔原理：
菲涅尔发展了惠更斯原理：认为空间任意一点处的辐射场，是包
围波源的任意封闭面上产生的所有次波，在该点所产生的场叠加
的结果。
包围波源的任意封闭面的每一点,都可以看作次波(子波)波源,各自
发出球面次波，
2.菲涅尔原理：菲涅尔发展了惠更斯原理：认为空间任意一点处
的辐射场，是包围波源的任意封闭面上产生的所有次波，在该点
所产生的场叠加的结果。
Q
（1）次波初位相为零
（2）振幅反比于r
(3) 正比于面积ds，与 有关。K ( )
（4）次波在场点的位相由传播距离决定

E
A exp( jk  )


S
A exp( jk  )

K ( )
r
O’
ds
dE  A ' K ( ) exp( jkr )
r
ds
E   A ' K ( ) exp( jkr )
r
S
A' 
ds

exp( jkr )
ds
r
P
S
菲涅尔衍射积分
但在波面对于通过P点的波面法
线具有旋转对称性的情况下，上
项积分就比较简单，并可用代数
加法or矢量加法来代替积分
矢量叠加法
3.菲涅尔半波带（理想点波源为例）:但在波面对于通过P点的波面法线具
有旋转对称性的情况下
O’是点波源,发出球面波,S是某一时刻的波振面（球面）,ρ等相位
面半径,为了确定等相位面上的次波波源对P点的贡献,连接波源O’与场
O’P交等相位面S于O点(极点),
点P,
Q
ds

均匀介质中,电磁波沿直线传播

r
极点

O’
O
P
S
S
R
r2
R
R
A
(a)
R
r1
r0
P
N4
N3
N2
N1
(b)
3.菲涅尔半波带（理想点波源为例） 目的:确定点P的场
菲涅尔半波带法:令OP的距离为r0,设想将波面分成许多的环形带,
使得每两个相邻带的边缘到P点的距离相差半个波长
S
Q
R

ds

极点

O’
O
Z1
Z2
S
Z4
Z3
r2
R
R
A
r
R
r1
r0
(a)
P
N4
N3
N2
N1
(b)
r0  op
r1  z1 p  op  l2
P
r2  z2 p  op  l2 * 2
好处:相邻两个菲涅尔半波带对应位置上的次波到达场点P时，
相位相差π，为反相叠加
3.菲涅尔半波带（理想点波源为例） 目的:确定点P的场
好处:相邻两个菲涅尔半波带对应位置上的次波到达场点P时，为反相叠加
Ek( 第k个菲涅耳半波带在p点产生的电场强度的振幅) , Ek随k的增加而缓慢减小 传输距离变大，与倾角有关
E1  E2  E3  E4 ....... 8.3.2
E1 E3
Ek
E2
E4
EP  E1  E2  E3  E 4 ........8  3  2
E
E
E1 E1
  E2  3  3  E 4 ........
2 2
2
2
E  E
E
E E
EP  1   1  E2  3    3  E 4  5
2  2
2   2
2
EP 
E K   12 E1  Ek 
 E5
  ........  8  3  4 
 2
E1
EP   k    8  3  5 
2
结论:P点的场主要取决于第一菲涅耳半波带,振幅的大
小为第一菲涅耳半波带产生的幅值的一半
Q

ds

O
’
S

r
极
r  op
点 0
O r1  z1 p  op  l2 P
Z1 r  z p  op  l * 2
2
2
2
E1
EP   k    8  3  5 
2
Z2
ZZ
4
3
结论:P点的场主要取决于第一菲涅耳半波带,振幅的大小为第一
菲涅耳半波带产生的幅值的一半
尽管在自由空间从波源O’辐射到观察点P的电波，从波动光学的
观点看，可以认为是通过许多菲涅尔半波带传播的，但起最重
要作用的是第一菲涅尔半波带。作为粗略近似，只要保证第一
菲涅尔半波带的一半不被地形地物遮挡，就能得到自由空间传
播时的场强。所以在实际的通信系统设计中，对第一菲涅尔半
波带的尺寸非常关注，下面我们就来求出第一菲涅尔半波带半
径。
3.在一个平面内，划分半波带，相当于上面讨论的球面半径很大
的情况，设想将波面（平面）分成许多的环形带,使得每两个相邻
带的边缘从T到R点的距离的和相差半个波长
2
1
O2
r2
O1
O1
O
r1
O2
O
T
d2
d1
d
菲涅尔带划分图
R
l


2

l
 2  r2  d  2 * 
2  常数

.....................

l
 n  rn  d  n * 
2
1  r1  d 
4.第一菲涅耳带半径F1，
l
1  r1  d  
2
 d F
2
1
2
1
2
1
r12  d 22  F12
d  d1  d 2

l d1d 2

F

 1
d




1
T
O1
r1
F1
O
R
d
d2
菲涅尔带划分图 d  d1  d 2
d1
O1
O
O2
5.菲涅尔区：
2
1
O2
r2
O1
 '1
r1
O
T d1
O' 2
 '2
d2
R
O'
T
R
d
d
平面1
1  r1  d 
r'
r '1 2
O '1
平面2
l
2
 C1
 2  r2  d  2 *
l
2
 C2
.....................
 n  rn  d  n *
l
2
 '1  r '1  d 
l
2
 1  r1  C1
 '2  r ' 2  d  2 *
l
2
  2  r2  C2
.......................
 C3
 'n  r ' n  d  n *
O1' , O1 在以T，R为焦点的椭圆上
O2' , O2 在以T，R为焦点的另一个椭圆上
l
2
  n  rn  Cn
O1' , O1 在以T，R为焦点的椭圆上
o1
TR之间有无穷多的平面
o1 '
o1 ''
o1 '''..............
第一菲涅耳半波带的
边缘点O1,O1’O1’’O1’’’..
O'
T
R
是以TR为焦点，
定长等于d＋0.5λ的椭圆上
d
第二菲涅耳半波带的边缘点O2,O2’ O2’’ O2’’’..
d  2*
是以TR为焦点，定长等于d＋λ的椭圆上
第二菲涅耳半波带的边缘点O3,O3’ O3’’ O3’’’..
是以TR为焦点，定长等于d＋1.5λ的椭圆上
…………………..
二维
d 
l
2
l
2
O'
T
d
不同位置的同一菲涅耳半波带外围轮廓是以TR为焦点的椭圆
R
二维：椭圆
d  2*
d 
l
2
l
2
O'
T
R
d
实际上，划分菲涅尔半波带的球面是任意选取的，因此当球面半
径R变化时，尽管各菲涅尔区的尺寸也在变化，但是它们的几何定
义不变。而它们的几何定义恰恰就是以A、P两点为焦点的椭圆定义。
实际上，划分菲涅尔半波带的球面是任意选取的，因此当球面半径
R变化时，尽管各菲涅尔区的尺寸也在变化，但是它们的几何定义
不变。而它们的几何定义恰恰就是以A、P两点为焦点的椭圆定义。
考虑到以传播路径为轴线的旋转对称性，不同位置的同一菲涅耳
半波带外围轮廓先应对应一个以收发天线两点为焦点的旋转椭球，
称为菲涅耳区。我们称第一菲涅尔椭球为电波传播的主要通道。
第一菲涅尔区
第二菲涅尔区
第三菲涅尔区
三维：椭球，椭球壳
O'
T
d
R
第一菲涅尔带
第二菲涅尔带
4.传播主区
最小菲涅尔区：第一菲涅尔带中面积
占三分之一的空间区域，它对电波传
播起主要作用，称此区域为传播主区。
第一菲涅耳带半径F1，传播主带半径
F0
第一菲涅尔带
F1
F0
最小菲涅尔带
传播主带
第一菲涅尔区
最小菲涅尔区
传播主区
4.第一菲涅耳带半径F1，传播主带半径F0
l
1  r1  d  
2
 d F
2
1
2
1
2
1
r12  d 22  F12
d  d1  d 2

l d1d 2

F

 1
d




1 2
F  F1
3
2
0
ld1d 2
F0  0577 F1  0.577
d
d1  d 2  d / 2
F1max 
ld
2
1
T
O1
r1
F1
O
R
d
d2
菲涅尔带划分图 d  d1  d 2
d1
F1
F0
第一菲涅尔带
传播主带
尽管在自由空间从波源O’辐射到观察点P的电波，从波动光学的
观点看，可以认为是通过许多菲涅尔区传播的，但起最重要作
用的是第一菲涅尔区。作为粗略近似，只要保证第一菲涅尔区
的一半不被地形地物遮挡，就能得到自由空间传播时的场强。
所以在实际的通信系统设计中，对第一菲涅尔区的尺寸非常关
注
5.菲涅耳半波带半径与λ有关
F1 
l d1d 2
d
菲涅耳半波带半径与λ有关,频率越高，波长越短，第一菲涅
耳半波带半径越小，对应的第一菲涅耳区越细长。对于波长
非常短的光学波段，椭球体更加细长，几何光学(f→∞)中研
究纯粹的射线传播，在同一均匀介质中光沿直线传播，在两
种介质分界面上，发生反射和折射
f→∞
6.电波传播
电波传播的主要通道并不是一条直线，而是第一菲涅耳区，即
使凹凸物遮挡住收发两点的几何射线，只要电波传播的主要通
道（第一菲涅耳区）没有全被遮挡住，则接收点可以接收到信
号，此时，电波不是沿直线传播，而是沿曲线传播，偏离直线
方向，称为电波的绕射
在地面的障碍物高度一定的情况下，频率越低，波长越长，电
波传播的主要通道的横截面积越大，相对遮挡面积越小，绕射
能力越强
P
A
图8―3―4 不同波长的绕射能力
l1 £¼l2
6.电波传播
电波传播的主要通道并不是一条直线，而是第一菲涅耳区即
使凹凸物遮不挡住收发两点的几何射线，只要障碍物进入第
一菲涅耳区，则接收点的场强就会受到影响，此时，收发两
点的不能视为自由空间传播。
反过来，当收发两点有障碍物，只要障碍物未进入第一菲涅
耳区，这是，即使有障碍物存在，电波也可以当作是自由空
间中传播，既可以用（8.2.1）计算场强
7.电波传播的主要对象：
研究在各种媒质中各个频段的电磁波传播效应
实际上，电磁信号在各种特定的媒质中传播的过程，除了以上所
介绍的基本特性之外，还可能遭受衰落，反射和折射，极化偏移，
干扰和噪声，时、频域畸变等效应，并因此而具有复杂的时空频
域变化特性。这些媒质效应对信息传输的质量和可靠性常常产生
严重的影响，因此各种媒质中各频段电磁波的传播效应是电波传
播研究的主要对象。鉴于本书篇幅有限，将只对地面波传播、天
波传播、视距传播和地面移动通信中接收场强的预测进行初步的
探讨。至于更深入的研究，读者除了查阅有关电波传播的专著之
外，国际无线电咨询委员会（CCIR）的有关报告或建议也会提
供专门的资料。
作业：10-1，10.2，10.3，
10.4，10-5 ,10-6
谢谢！
集中辅导时间：
19周 周四 上午：9：00－11：30
下午：3：00－5：30
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一教四楼 电磁场与微波技术教学部