Clase estructuras método de la rigidez
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Transcript Clase estructuras método de la rigidez
ESTRUCTURAS
Análisis Estructural
Barras y Nodos
B + 3 = 2N
B
N
3
5
7
9
.
.
.
3
4
5
6
.
.
.
B + 3 = 2N
De dónde viene esta serie????
3
Método de los nudos
Nodo 1
3
2
y
T3
R1x
1
1
2
Nodo 2
F 0
T2
x
R2y
R1y
R1x T1 T3 cos 0
x
T1
R1 y T3 sen 0
Nodo 3
y
T1
F 0
y
T1 0
R2 y T2 0
T3
F 0
F
T2
x
T3 cos F 0
T2 T3 sen 0
Agrupando ecuaciones
R1x T1 T3 cos 0
R1 y T3 sen 0
T1 0
R2 y T2 0
T3 cos F 0
T2 T3 sen 0
1
0
1
0
0
0
Se tienen 6 ecuaciones y 6 incógnitas,
GT F
0 cos
0 sen
0
1
0
0
0 cos
1 sen
1 0 0 T1 0
0 1 0 T2 0
0 0 0 T3 0
0 0 1 R1x 0
0 0 0 R1 y F
0 0 0 R2 y 0
2 ecuaciones por nodo y 3 reacciones
2N = B + 3
Vector Fuerzas externas
Vector Fuerzas incógnitas
Matriz Geométrica
isoestática
Clasificación de las Estructuras
2N = B + 3
2N < B + 3
2N > B + 3
Isoestática
Hiperestática
Mecanismo
N=6
2N = B + 3
B=9
N=6
B=10
N=4
B=4
2N < B + 3
2N > B + 3
Cálculo de estructuras hiperestáticas
1
2
1
3
Nodo 4
F 0
y
2
3
T1
4
T2
T1 cos T3 cos 0
T3
x
T1sen T2 T3 sen F
F
Se tienen 2 ecuaciones y tres incógnitas
F
d1 d 2 cos
d2
d1 d 2 cos 0
Esta es la tercera ecuación
Aplicando la Ley de Hooke se tiene
d1
d3
E
d
L
F
A
EA
F
d
L
Reemplazando en las ecuaciones de equilibrio se tiene:
EA
EA
cos d1
cos d 3 0
L1
L3
EA
EA
EA
d 2
sen d1
sen d 3 F
L1
L2
L3
d1 d 2 cos 0
Escrito en forma matricial se tiene:
EA
EA
d1 0
cos
0
cos
L1
EA sen
L1
1
EA
L2
cos
L3
d F
EA
2
sen
L3
d 3 0
0
K d F
K d F
Vector Fuerzas externas
Vector Desplazamientos incógnitas
Matriz de Rigidez
Se sabe que:
T C d
GC d F
Entonces se tiene:
GT F
K d F
METODO DE LA RIGIDEZ
K d F
Caso Unidimensional
Problema
x
k2
k1
Modelo
u1
U1
u2
U2
k3
u3
U3
u4
U4
E
d
L
F
A
F
EA
d
L
Para cada elemento
U11 k1 k1u1
1
U2 k1 k1 u2
k1
u1
u2
U11
U12
k2
u2
u3
U22
U23
k3
u3
u4
U33
U34
U 22 k 2
2
U 3 k 2
k 2 u2
k 2 u3
U 33 k3
3
U 4 k3
k3 u3
k3 u4
K
EA
L
Ensamblando Matrices
k1
k
1
0
0
k1
0
k1 k 2
k2
0
k2
k 2 k3
k3
Equilibrio en los nodos
0 u1 U11
0 u2 U 21 U 22
2
3
k3 u3 U 3 U 3
k3 u4 U 43
U11 R1
1
F
2
U 2 U 2
2
3
U 3 U 3 0
U 43 R4
k1
k
1
0
0
k1
0
k1 k 2
k2
0
k2
k 2 k3
k3
0 u1 R1
0 u2 F
k3 u3 0
k3 u4 R4
Si hacemos k1= k2= k3=k tenemos
1 1 0 0 u1 R1
1 2 1 0 u F
2
k
0 1 2 1 u3 0
0 0 1 1 u4 R4
Aplicando condiciones de borde u1=0 y u4=0 se tiene:
ku2 R1
1 1 0 0 0 R1
1 2 1 0 u F
2ku2 ku3 F
2
k
0 1 2 1 u3 0 ku2 2ku3 0
ku3 R4
0 0 1 1 0 R4
2 1 u2 F
k
1 2 u3 0
u2
u3
1
1 2 1 F
k 1 2 0
2F
u2 3k
u3 F
3k
Volviendo al problema
1
u1=0 y u4=0
u2 2 1 F
k
u3 1 2 0
U11 k1 k1 0 U11
2F 3
1
2F 1 2F
U2 k1 k1 3k U 2
3
U11 k1 k1u1
1
k
k
u2
U2 1
1
2F/3
2F
u2 3k
u3 F
3k
2F/3
U 22 k 2 k 2 u2
2
u
k
k
2 3
U 3 2
F/3
U 22 k2 k2
2F 3k
U22
F 3
2
F 2 F
U 3 k2 k2
3k
U3
3
F/3
U 33 k3 k3 u3
3
u
k
k
3 4
U 4 3
F/3
U33 k3 k3F 3k U33 F 3
3
3
U4 k3 k3 0 U4 F 3
F/3
Generalizando se tiene
K aa
K
ba
d a
d b
Fa
Fb
K ab d a Fa
K bb d b Fb
Desplazamientos desconocidos
Desplazamientos conocidos
Fuerzas conocidas
Fuerzas desconocidas
Resolviendo la primera fila se tiene
K aa da K ab db Fa K aa da Fa K ab db
1
da K aa Fa K ab db
Resolviendo la segunda fila se tiene
K aa
K
ba
K ab d a Fa
Kbb d b Fb
K ba da K bb db Fb
Fb K ba K aa Fa K ab db K bb db
1
Estructuras en 2-D
Elemento barra
Vj
vj
y
Vi
uj
vi
a
ui
Ui
x
Uj
Modelo matemático
U i1 k11
1
Vi k 21
1
U j k31
V j1 k 41
k11
k
K e 21
k31
k 41
k12
k 22
k32
k 42
k13
k 23
k33
k 43
k12
k13
k 22
k32
k 23
k33
k 42
k 43
k14 ui
k 24 vi
k34 u j
k 44 v j
k14
k 24
k34
k 44
Cómo determinamos K
U i1 k11
1
Vi k 21
1
U j k31
V j1 k 41
k12
k 22
k32
k 42
k13
k 23
k33
k 43
k14 ui
k 24 vi
k34 u j
k 44 v j
Vj
vj
y
Vi
a
vi
Ui
ui
x
Aplico condiciones de borde dadas por:
ui 0,
uj Uj
vi u j v j 0
d
u
Vi
F U i2 Vi2
F
cosa
d
k12
k 22
k32
k 42
d ucosa
U i kd cosa
Ui ku cos a
2
Vi kdsena
Vi Fsena
U i1 k11
1
Vi k 21
1
U j k31
V j1 k 41
u
U i F cosa
Ui
u
d
F kd
k13
k 23
k33
k 43
k14 ui
k 24 vi
k34 u j
k 44 v j
Vi ku cosa.sena
Ui k11u
k11 k cos a
Vi k21u
k21 k cosa.sena
2
U i1 k11
1
Vi k 21
1
U j k31
V j1 k 41
k12
k 22
k32
k 42
V j k41u
k13
k 23
k33
k 43
k14 ui
k 24 vi
k34 u j
k 44 v j
U j k31u
k31 k cos2 a
U j U i
V j Vi
k41 k cosa.sena
Para las otras columnas se procede con las siguientes
condiciones de borde
vi 0,
ui u j v j 0
u j 0,
ui vi v j 0
v j 0,
ui vi u j 0
MATRIZ de RIGIDEZ en 2-D
cos2 a cosa .sena
cos2 a
cosa .sena
2
2
sen a
cosa .sena
sen a
EA
e
K L
cos2 a
cosa .sena
2
sen a
Sim.
Tarea:
Determinar matriz de rigidez de elemento barra en 3-D
j
z
y
a
i
b
x
Estructuras en 2-D
Elemento Viga
vj, Vj
vi, Vi
j, Mj
i, Mi
ui, Ui
U i k11
V
i k 21
M i k31
U
j k 41
V j k51
M j k61
k12
k 22
k32
k 42
k52
k62
uj, Uj
k13
k 23
k33
k 43
k53
k63
k14
k 24
k34
k 44
k54
k64
k15
k 25
k35
k 45
k55
k65
k16 u
i
k 26 vi
k36 i
k 46 u j
v
k56 j
k66 j
Determinación de los coeficientes
Observe que los GdL correspondientes a U, son los que
cuantifican la tracción y compresión, además nunca
producirán flexión. Por lo tanto hay una total independencia
con las otras variables.
EA
U i
V L
i 0
M i 0
U EA
j
V j L
0
M j
0
0
0
k 22
k32
k 23
k33
0
0
k52
k53
k62
k63
EA
0
L
0
k 25
0
k35
EA
0
L
0
k55
0
k65
0 u
i
k 26 vi
k36 i
u j
0
vj
k56
j
k66
Determinación de los coeficientes
Condiciones de borde dadas por:
vi 0,
ui i u j v j j 0
vj, Vj
vi, Vi
i, Mi
x
Ecuaciones:
d2y
EI 2 M ( x)
M ( x) Vi x M i
dx
d2y
EI 2 Vi x M i
dx
dy
x2
EI
Vi
M i x c1
dx
2
x3
x2
EIy Vi
Mi
c1 x c2
6
2
j, Mj
x
Aplicando a condiciones de borde a las ecuaciones se tiene
dy
x2
EI
Vi
M i x c1
dx
2
x3
x2
EIy Vi
Mi
c1 x c2
6
2
dy
i 0
dx x 0
L V 0
i
L2 M i EI
2
0 c1
y x 0 vi 1
dy
0
dx x L
L2
0 Vi
MiL
2
L3
L2
0 Vi M i
EI
6
2
y xL 0
L2
2
3
L
6
12EI
L3
6 EI
Mi 2
L
Vi
Vi k22 vi
V j k 52 vi
Vi V j
M i k32 vi
M j k 62 vi
M j M i Vi L
EI c2
12EI
L3
6 EI
k32 2
L
12EI
k52 3
L
6 EI
k62 2
L
k 22
Condiciones de borde dadas por:
i 0,
ui vi u j v j j 0
vj, Vj
vi, Vi
i, Mi
x
Ecuaciones:
d2y
EI 2 M ( x)
M ( x) Vi x M i
dx
d2y
EI 2 Vi x M i
dx
dy
x2
EI
Vi
M i x c1
dx
2
x3
x2
EIy Vi
Mi
c1 x c2
6
2
j, Mj
x
Aplicando a condiciones de borde a las ecuaciones se tiene
dy
x2
EI
Vi
M i x c1
dx
2
x3
x2
EIy Vi
Mi
c1 x c2
6
2
dy
i 1
dx x 0
y x 0 vi 0
dy
0
dx x L
y xL 0
L2
2
3
L
6
L V EI
i
2
L M i EIL
2
6 EI
L2
4 EI
Mi
L
Vi
Vi k23 i
V j k 53 i
Vi V j
M i k33 i
M j k 63 i
M j M i Vi L
EI c1
0 c2
L2
0 Vi
M i L EI
2
L3
L2
0 Vi M i
EIL
6
2
6 EI
L2
4 EI
k33
L
6 EI
k53 2
L
2 EI
k 63
L
k 23
Condiciones de borde dadas por:
v j 0,
ui vi i u j j 0
vj, Vj
vi, Vi
i, Mi
x
Ecuaciones:
d2y
EI 2 M ( x)
M ( x) Vi x M i
dx
d2y
EI 2 Vi x M i
dx
dy
x2
EI
Vi
M i x c1
dx
2
x3
x2
EIy Vi
Mi
c1 x c2
6
2
j, Mj
x
Aplicando a condiciones de borde a las ecuaciones se tiene
dy
x2
EI
Vi
M i x c1
dx
2
x3
x2
EIy Vi
Mi
c1 x c2
6
2
dy
i 0
dx x 0
L V 0
i
2
L M
EI
i
2
0 c1
y x 0 vi 0
dy
0
dx x L
L2
0 Vi
MiL
2
L3
L2
EI Vi M i
6
2
y xL 1
L2
2
3
L
6
12EI
Vi 3
L
6 EI
Mi 2
L
Vi k 25 v j
V j k55 v j
Vi V j
M i k 35 v j
M j k 65 v j
M j M i Vi L
0 c2
12EI
L3
6 EI
k35 2
L
12EI
k55 3
L
6 EI
k65 2
L
k 25
Condiciones de borde dadas por:
j 0,
ui vi i u j v j 0
vj, Vj
vi, Vi
i, Mi
x
Ecuaciones:
d2y
EI 2 M ( x)
M ( x) Vi x M i
dx
d2y
EI 2 Vi x M i
dx
dy
x2
EI
Vi
M i x c1
dx
2
x3
x2
EIy Vi
Mi
c1 x c2
6
2
j, Mj
x
Aplicando a condiciones de borde a las ecuaciones se tiene
dy
x2
EI
Vi
M i x c1
dx
2
x3
x2
EIy Vi
Mi
c1 x c2
6
2
dy
i 0
dx x 0
L V EI
i
2
L M
0
i
2
0 c1
y x 0 vi 0
dy
1
dx x L
L2
EI Vi
MiL
2
L3
L2
0 Vi M i
6
2
y xL 0
L2
2
3
L
6
6 EI
Vi 2
L
2 EI
Mi
L
Vi k 26 j
V j k56 j
Vi V j
M i k 36 j
M j k66 j
M j M i Vi L
0 c2
6 EI
L2
2 EI
k36
L
6 EI
k56 2
L
4 EI
k 66
L
k 26
Matriz de rigidez Elemento Viga
EA
EA
0
0
0
0
L
L
12EI
6EI
12EI 6EI
U i
0
3
ui
3
2
2
0
L
L
L
L v
Vi
i
6EI
4
EI
6EI
2EI
0
0
M i
2
2
i
L
L
L
L
u
U
EA
EA
j
j
0
0
0
0 v
L
L
V j
j
12EI
6EI
12EI
6EI
0
3
2
0
2 j
3
M j
L
L
L
L
6EI
2EI
6EI
4 EI
0
0
2
2
L
L
L
L
Ejemplo:
3
v3,
Barra
u3,
v2,
1
45
u2,
2
F
Viga
v1,
1.0m
1,
v2,
u1,
2,
u2,
Barra
cos2 135 cos135.sen135
cos2 135
cos135.sen135
sen 2135
cos135.sen135
sen 2135
EA
e
K
L
cos2 135
cos135.sen135
sen2135
Sim.
v3,
u3,
135
v2,
u2,
1 1 1 1
1 1 1 1
EA
Ke
2 2 L 1 1 1 1
1
1
1
1
U 2b
1 1 1 1 u 2
b
EA 1 1 1 1 v2
V2
b
1
1
1
1
2
2
L
U
3
u3
V3b
1
1
1
1
v3
Viga
v1,
1,
v2,
u1,
2,
u2,
EA
0
L
12EI
U1 0
L3
V
6 EI
1
M 1 0
L2
EA
U 2
0
V2 L
12EI
0
M
2
L3
6 EI
0
L2
EA
0
L
12EI
0
L3
6 EI
0
L2
K e
EA
0
L
12EI
0
3
L
6 EI
0
L2
6 EI
L2
4 EI
L
0
6 EI
L2
4 EI
L
0
6 EI
L2
2 EI
L
EA
L
0
0
EA
L
0
0
0
12EI
L3
6 EI
2
L
0
EA
L
6 EI
L2
2 EI
L
12EI
L3
6 EI
2
L
EA
L
0
0
0
0
0
0
6 EI
u
L2 1
2 EI v1
L 1
u2
0
v
2
6 EI
2 2
L
4 EI
L
0
0
12EI
L3
6 EI
2
L
0
12EI
L3
6 EI
2
L
6 EI
L2
2 EI
L
0
6 EI
2
L
4 EI
L
0
Ensamble de matrices
EA
0
L
12EI
0
R1x
L3
R
6 EI
0
1
y
2
L
M 1 EA
0
0 L
12EI
3
F 0
L
0
6 EI
0
R
2
3x
L
R3 y
0
0
0
0
0
6 EI
L2
4 EI
L
0
6 EI
L2
2 EI
L
0
0
EA
L
0
0
EA EA
L
2L
EA
0
2L
0
EA
2L
EA
2L
0
0
12EI
L3
6 EI
2
L
EA
0
2L
12EI EA
L3
2L
6 EI
2
L
EA
2L
EA
2L
6 EI
L2
2 EI
L
0
6 EI
L2
4 EI
L
0
0
0
0
0
EA
2L
EA
2L
0
EA
2L
EA
2L
0
u1
0 v1
EA 1
2 L u2
EA v
2
2 L
2
0 u3
EA v3
2L
EA
2L
0
Aplicando condiciones de borde
EA
0
L
12EI
0
L3
R1x
6 EI
R
0
1
y
L2
M R1 EA
0
0
L
12EI
F
3
0
L
0
6 EI
0
R
3x
L2
R3 y
0
0
0
0
0
6 EI
L2
4 EI
L
0
6 EI
L2
2 EI
L
0
0
EA
L
0
0
EA
EA
L 2 2L
EA
0
2 2L
0
EA
2 2L
EA
2 2L
0
0
12EI
L3
6 EI
2
L
EA
0
2 2L
12EI
EA
L3
2 2L
6 EI
2
L
EA
2 2L
EA
2 2L
6 EI
L2
2 EI
L
0
6 EI
L2
4 EI
L
0
0
0
0
0
EA
2 2L
EA
2 2L
0
EA
2 2L
EA
2 2L
0
u1
0 v1
EA 1
2 2 L u2
EA v
2
2 2 L
2
0 u3
EA v3
2 2L
EA
2 2 L
0
EA EAb
L 2 2L
0
EAb
F
2 2L
0
0
EAb
2 2L
EAb
12EI
L3
2 2L
6 EI
2
L
u2
6 EI
2 v2
L
4 EI 2
L
0
F=10000
E=2.0x1011 Pa
L= 1.0 m
A=0.01 m2
Ab=0.001 m2
I=8.33x10-6 m4
4 .65 9 1 0 6
u2
v2
4
1 .36 4 1 0
2
4
2
.04
7
1
0
Cambio de Coordenadas Viga
v1,
1,
v2,
2,
u2,
u1,
v2,
2,
u2,
1,
v1,
u1,
EA
0
L
12EI
U i 0
V
L3
i
6 EI
M i 0
L2
U EA
j
0
V j L
12EI
0
3
M j
L
6 EI
0
L2
U i
k11
V
k
i
21
M i
k31
U
j
k 41
k51
V j
M
j G k61
0
6 EI
L2
4 EI
L
0
6 EI
L2
2 EI
L
EA
L
0
0
0
12EI
L3
6 EI
2
L
EA
L
0
0
0
12EI
L3
6 EI
2
L
k12
k13
k14
k15
k 22
k 23
k 24
k 25
k32
k 42
k33
k 43
k34
k 44
k35
k 45
k52
k53
k54
k55
k62
k63
k64
k65
6 EI
ui
L2 v
2 EI i
L i
u j
0
v
j
6 EI
2 j
L
4 EI
L
0
k16 u
i
k 26 vi
k36 i
k 46 u j
v
k56 j
k66 G j G
Transformación de Coordenadas
Y
p
Yp
a
y
a
yp
x
xp
a
Y0
X0
X P X 0 x p cos(a ) y p sin(a )
YP Y0 x p sin(a ) y p cos(a )
X
Xp
X X cos(a ) sin(a ) x
y
Y
Y
sin(
a
)
cos(
a
)
P 0
P
Y
r r Rr
p
p G
x
y
rpL
rp
a
r0
0 G
cos(a ) sin(a )
R
sin(
a
)
cos(
a
)
X
Si hacemos coincidir los orígenes de los sistemas coordenados tenemos
rp G Rrp L
p L
Donde R es la matriz de
rotación en 2-D
Se puede ampliar a cualquier tipo de vector
Si se trata de fuerzas tenemos
f p G Rf p L
cos(a ) sin(a )
R
sin(
a
)
cos(
a
)
Observe que R es una matriz ortogonal, entonces su inversa es
igual a la traspuesta.
Por otra parte se tiene
1
f p L R f p G
FG K G d G
FL K L d L
F L K L d L
1
1
R F G K L R d G
1
1
R R F G R K L R d G
F G K G d G
1
K G R K L R
Tarea:
Determinar matriz de rigidez de elemento viga en 3-D
j
z
y
a
i
b
x