Transcript 下載/瀏覽Download

化材四乙
4A040084
張翼安
指導老師:謝慶東
摘要
均聚物的選擇性吸附被利用的樣板模式識別。為此
目的，該強
吸附吸附在定期結構表面高斯聚合物被研究用於正
方形和
在離散的Edwards的模型的三角形晶格。比熱容，
所述迴轉的平衡行為
張量和（列）粘結階張量進行了分析和比較，特性
吸附可自由接合
聚合物鏈。
介紹
聚合物的通用介觀性質往往獨立於分子的化學結構和
可在粗粒度模型有效描述。
粗粒度建模降低描述的最主要的物理成分，如鏈的連接，其體系結構，佈局和排斥容積相互作
用。
能夠在這種方法良好地描述的現象是吸附聚合物表面上。
特別有趣的體系是那些具有結構的表面，為相應的選擇性吸附涉及模式識別。
模式識別現象在中心生物相互作用網絡的特定生物分子的選擇性結合是有關相互承認的結合位
點。
整個結合位點的兩種分子的圖案必須匹配，也就是即幾何形狀有適合和良好的相互作用位點
（如氫鍵）必須在附近。
其中聚合物鏈最終緊貼地在表面的圖案。通常情況下，相應的吸附轉換進入兩個步驟與第一非
特定附著和第二個低溫度轉變它建立在最終的“認識”高分子構象。
強烈的吸附機制:高斯鏈結
在充分吸附狀態的可自由接合聚合物的性質強烈地依賴於公度性的特徵鍵長b和
晶格常數升。
如果兩個長度不同的結構吸附聚合物取決於其探討有吸引力位點的有限交互範
圍內的達到功能良好的結合的局面。
對於給定的晶格常數升用固定長度的鍵可以僅結合到小某些雙地點的分離適合
的長度為b的數目。
另外，一對的鍵結合涉及小的相空間中的情況下的長度L和b是非常不可比較的。
作為結果結合只能發生在非常特殊的構象具有某些特性，如例如間鍵角，是的
不可通約性D = L / B的不同值明顯不同。
這可以在行為觀察經示出用於圖正方形和三角形點陣圖案的實例的平行旋轉張
量。
該效果簡要評論上述及其對平行迴轉半徑是什麼？
在細節完全吸附低溫狀態進行了分析，在其他地方為自
由接聚合物模型和不同的格子圖案。
事實證明，該特點允許資料上的晶格提取。鍵長高斯鏈
的另一方面的彈性，將仍用於加強較弱的效果，其中所
述的鍵長和晶格常數的值是不相稱的。
該迴旋張量因此不表現出典型行為，它允許不同的晶格
型態作為判別呈現在圖。
結語
在這項工作中高斯聚合物對一個吸引人的規律圖案的表面吸
附性強的制度有進行了研究。
特別是，不論是否選擇性吸附的問題，可作為模式的方法
識別已得到解決。
特此，模式識別被理解為是選擇性地結合於所述能力從許多
不同的結構的集合和某些表面圖案，從而讀出有關信息
表面。
模式識別現象的一個關鍵要求是幾個“強力”程度的存在自
由，使得不同的識別現象都與不同自由度的主導的物理
行為。
參考資料
The behaviour of the (diagonal) entries of the bond order tensor is displayed in Fig. 3 again for two different
lattice constants of a square lattice. The onset of non-zero values signal the adsorption transition in the same way as
the appearance of a peak in the specific heat. By placing single bonds onto the possible set of pairs of attractive sites
one calculates an expected bond order tensor S = diag(1/4, 1/4, −1/2) for the strong adsorption regime [41]. The
behaviour in Fig. 3 deviates slightly from this expectation. This observation will be discussed further at the end of
this section.
As shown in Fig. 4 the azimuthal angle distributions show peaks for alignments to different pairs of sites. A bond
of length b can in general align to a pair (m, n) of sites which are separated by a vector p = me1 + ne2. Here m and n
denote integers and the vectors e1 and e2 span the lattice. For a freely jointed chain alignment is only possible if the
length |p| fits to the length b (taking the ’size’ a of the sites into account). For a Gaussian chain, however, the
stretching
and compressing bonds enable binding to many pairs. For the example l = b bonds align most favourably to pairs
(1, 0) (and equivalent ones (0, 1), (−1, 0) and (0, −1), related to each other by lattice symmetries). By stretching the
bond they can also align to (1, 1) (and equivalent) pairs. The possible alignments of bonds lead to certain preferential
azimuthal angles ϕ, which can then by observed in the distribution P(ϕ). For a square lattice one expects preferential
angles 0◦, ±90◦ and ±180◦ due to bond alignment to the sets of pairs (1, 0). Furthermore, angles ±45◦ and ±145◦ show
up due to alignments to (1, 1) pairs, however, with a reduced weight as the Gaussian springs have to be stretched. For