Transcript D` max /D max

Doseplanlegging III,
dosefordeling og feltkonfigurasjon
Isodosekorreksjon for
konturvarioasjon
• Effektiv SSD metode
• TMR - metode
• Isodose-shift - metode
Isodosekorreksjon for
konturvarioasjon
Effektiv SSD metode
DA=D’max  P’
DA=Dmax  Pcorr
Pcorr = P’  (D’max/Dmax)
D’max/Dmax=[(SSD+dm)/(SSD+h+dm)]2
Pcorr = P’  [(SSD+dm)/(SSD+h+dm)]2
Isodosekorreksjon for
konturvarioasjon
TMR - metode
CF=T(d,rA)/T(d+h+rA)
Pcorr=P’’  CF
Isodosekorreksjon for
konturvarioasjon
Isodose-shift - metode
den korrigerte isodoselinjen justeres enten opp
eller ned, avh. av om det
er manglende eller
overskytende vev, med
en størrelse svarende til:
hk
Isodosekorreksjon for
konturvarioasjon
k er avhengig av strålefelt, strålekvalitet,
dyp, og SSD
Kompensasjon for
manglende vev
Kontur, d.v.s. fordelingen
av
manglende/overskytende
vev og varierende SSD
kan kompenseres for ved
å tilvirke en kompensator
som plasseres i
kollimator
Dimmensjon avhenger av:
•avstand (1/r)2
•attenuasjon (e-mx)
Kompensasjon for
manglende vev
Effekten av
manglende vev og
variasjon i avstand fra
strålekilde avtar med
økende SSD; dette
skyldes at de relative
avstandsvariasjoner
avtar
Korreksjon for inhomogenitet
TAR-metode
CF=T(d’,rd)/ T(d,rd)
d’=d1+re  d2+d3
d1
re=1
d2
re
d3
re=1
Korreksjon for inhomogenitet
TAR-metode ‘power-law’
CF=T(d3,rd)r2-r3/T(d2+d3,rd)1-r2
d1
re=1
d2
re
d3
re=1
Korreksjon for inhomogenitet
TAR-metode ekvivalent dyp
CF=T(d’,r’)/ T(d,r)
d’=d reff
reff =SSSri,j,k wi,j,k/ SSSwi,j,k
d1
re=1
d2
re
d3
re=1
Korreksjon for inhomogenitet
Isodose-shift
isodosen
forflyttes en
avstand nx
Korreksjon for inhomogenitet
‘Kilovolt’-stråling:
Dbein/Dmuskel=(men/r)bein
/(men/r)muskel2
Korreksjon for inhomogenitet
‘Megavolt’-stråling:
Dbein/Dmuskel=(men/r)bein
/(men/r)muskel0.95
Korreksjon for inhomogenitet
Korreksjon for
inhomogenitet;
back-scatter
Korreksjon for
inhomogenitet;
‘forward’
pertubasjon
Korreksjon for inhomogenitet
EX:Effekt av
inhomogenitet
ved to
motgående
strålefelt ved
ulike energier
Forming av felt
• Forming av strålefelt
kan skje enten ved å
plassere blokker av bly
i passende fasong i
selve strålefeltet eller
ved hjelp av
mangeblads-kollimator
• Hensikten med dette er
å skjerme for normalvevsstrukturer
Forming av felt
Penumbra vil være
påvirket av posisjon til
blyblokk i strålefeltet
og utforming og
posisjon av mangebladskollimatoren
MLC
Blyblokker
Huddose
Dersom man
plasserer en
blokk eller
lignende
under
kollimator vil
avstanden til
hud avgjøre
huddosen
Huddose
Huddose vil
også være
påvirket at
feltstørrelse
og energi,
selv uten
absorbator i
strålefeltet.
Huddose
Elektronabsorbatorer
kan
introduseres i
fotonstrålen
for å redusere
dosebidraget
til hud fra
spredte
elektroner
Huddose
Huddose vil
påvirkes å
både
feltstørrelse
of materiale i
strålegangen
Huddose
• Skrått innfallende
strålefelt vil gi økt
huddose
• If0/If=0 kalles
“obliquity factor”
og angir økning i
huddose ved skrått
innfallende stråle
sammenlignet med
perpendikulært
innfall
Feltskjøt
Kombinasjon av
strålefelt med samme
eller til dels samme
innfallende vinkel ‘feltskjøting’ - skal gi
homogen
dosefordeling i
mellomliggende
område
Feltskjøt
• Avstanden
mellom feltene
S1+S2 beregnes
slik at de
divergerende
strålefeltene
geometrisk møtes
i pkt. E.
• Dette forutsetter
at isodose=50%
er sammenfallende med
geometrisk
feltgrense
Feltskjøt
• Dersom to motgående
strålefelt skjøtes mot to
andre motgående
strålefelt, vil en få et
område med
overdosering der tre av
feltene gir bidrag
• Dette inntrer dersom
divergensen fra felt 1
ikke svarer divergensen
fra felt 4.
Felt 1
Felt 3
Felt 2
Felt 4
Feltskjøt
Ex. på
dosefordeling i
‘skjøt’området